第二章 地壳岩体的天然应力状态
2.1 基本概念及研究定义
2.1.1 岩体应力的一些基本概念
地壳岩体内的天然应力状态，是指未经人为扰动的，
主要是在重力场和构造应力场的综合作用下，有时也在岩体的物理、化学变化及岩浆侵入等的作用下所形成的应力状态，常称为天然应力或初 始应力。
人类从事工程活动,在岩体天然应力场内,因挖除部分岩体或增加结构面而引起的应力,称为感生应力 。
按成因，可对构成岩体应力的各组分作如下分类：
岩体应力：
天然应力和初始应力 （ virginal stress）
自重应力 （ gravitational stress）
构造应力 （ tectonic stress）
活动的 （ active tectonic stress）
剩余的 （ residual tectonic stress）
变异及残余应力 （ altered and residual stress）
感生应力 （ induced stress）
⑴,自重应力：
在重力场作用下生成的应力为自重应力 。 在地表近水平的情况下,重力场在岩体内的某一任意类形成相当于上覆岩层重量的垂直正应力 σv。
σv=γh
（ r为岩石的容重； h为该点的埋深； σ v相当于该点三向应力中的最大主应力 。 ）
由于泊松效应 （ 即侧向膨胀 ） 造成水平正应力 σ h，
相当于三向应力中的最小应力：
（ μ 为岩体的泊松比,N。 称为岩体的侧压力系数 。 ）
对于大多数坚硬岩体,μ 为 0.2～ 0.3，即 N。 为 0.25～
0.43。对于半坚硬岩体,N。 大于 0.43；而且当上覆荷载大，
下伏岩体呈塑流时,μ 接近 0.5,N。 近于 1，也就是说该点近于静水平应力状态。
⑵ 构造应力
岩石圈运动在岩体内形成的应力称为构造应力 。 构造应力又可称为活动构造应力和剩余构造应力 。
活动构造应力,即狭义的地应力,是地壳内现在正在积累的能够导致岩石变形和破裂的应力 。
剩余的构造应力是古构造运动残留下来的应力。
⑶ 变异及残余应力
变异应力：岩体的物理,化学变化及岩浆的侵入等引起的应力 。 具体来说是岩体的物理状态,化学性质或赋存条件的变化引起的,通常只具有局部意义,可统称为变异应力 。
残余应力：承载岩体遭受卸荷或部分卸荷时，岩体中某些组分的膨胀回弹趋势部分地受到其他组分的约束，于是就在岩体结构内形成残余的拉、压应力自相平衡的应力系统，此即残余应力。
2.1.2 岩体天然应力状态类型
目前有三种观点,⑴ 由瑞士地质学家海姆于 1905-1912
年提出的,他以岩体具有蠕变的性能为依据,认为地壳岩体任一类的应力都是各向相等的,均等于上覆岩层的自重,
即,σx=σy=σv=rh
⑵ 垂直应力为主的观点
基于弹性理论提出的,认为岩体内的应力主要是重力场作用下形成的自重应力 。
⑶ 水平应力为主的观点
近年来,大量的震源机制资料和应力实测资料清楚地揭示出地壳岩体内的应力状态存在着不同的类型,其中包括以下三种典型情况：
①,中间主应力近于垂直,最大主应力 σ1和最小主应力
σ3近于水平,我国的大多数地区如邢台,新丰江,丹江口以及西南南北向构造均属这种类型 。 在这种应力状态下,
如果发生破坏 （ 或再活动 ） 是沿走向与最大主压应力成约
30° ～ 40° 左右交角的陡立面产生走向滑动性的断裂活动,
此类三向应力状态称为 潜在走向滑动型 。
②,最小主应力轴 σ3近于垂直,最大主应力与中间主应力轴近于水平 。 喜妈拉雅的前缘地区属于这种类型 。 在此种应力状态下发生的破坏,是逆断型的,即沿走向与最大主应力垂直的剖面 X裂面产生逆断活动,故可称为 潜在逆断型 。
③应力场中的最大主应力轴 σ1垂直，其余两主应力水平分布。在地处大洋中脊轴部地带的冰岛地区测得的三向应力状态就是这种类型。此应力状态下发生的破坏（或再活动），是沿走向与最小主应力轴相垂直的面，发生正断性质的活动，故可称为 潜在正断型。
上述为三种典型情况，大多数地区接近其中某一种，
有些地区应力状态属主应力轴倾斜的过度类型。总之大量实测资料表明，世 界上大多数地区岩体内的天然应力状态是以水平应力为主。
2.1.3 研究意义
地壳岩体的天然应力状态与人类的工程活动关系极大，
它不仅是决定区域稳定性的重要因素，而且往往对各类建筑物的设计和施工造成直接的影响。实践表明，在高应力区，地表、地下工程施工期间所进行的岩体开挖工作，往往能在岩体内引起一系列与卸荷回弹和应力释放相联系的变形和破坏现象，其结果是不仅会恶化地基或边坡岩体的工程地质条件，而且作用的本身有时也会对建筑物造成直接的危害。
地壳开挖导致的岩体变形和破坏主要有以下几种类型：
⑴ 基坑底部的隆起,爆裂和沿已有结构面的逆冲错动 。
⑵ 边墙向临空方向的水平位移和沿已有的近水平的结构 面发生剪切错动 。
⑶ 边墙或边坡岩体的倾斜 。
地下开挖产生的岩体变形和破坏也有不同的类型：
⑴ 拱顶裂缝掉块；
⑵ 边墙内鼓张裂；
⑶ 底鼓及中心线偏移；
⑷ 施工导坑缩径 。
此外,修建高坝,大型水库和深大的地下硐室等,常能在更大范围内天然应力的平衡,引起一系列诸如断层复活,水库地震以及大型岩爆等严重危害建筑物和人民生命财产的工程地质作用 。 对于天然岩体应力状态的研究,是工程地质工作者的一项重要任务 。
2.2 影响岩体天然应力状态的主要因素及其作用
2.2.1地区地质条件及岩体所经历的地质历史对岩天然状态 的影响
⑴ 岩体的岩性及结构特征对天然岩体应力状态形成的影响 。
a,岩体的岩性及结构特征决定着岩体的容重 （ γ） 和泊松比 （ μ ） 等物理力学性质指标的大小,从而影响自重应力场特征 （ σv=γh ） 。
b,在统一区域构造应力作用下,岩体内应力分布的特征主要取决于岩性,结构特征及其非均一性 。
c:岩体的岩性和结构特征决定着岩体的强度及其蠕变特征,因而决定了岩体承受及传递应力的能力 。
⑵ 构造作用及其演变历史对岩体天然应力状态形成的影响 。 统计表明 活动的构造 应力 对世界上大部分地区岩体的天然应力状态起着决定性的 作用,而剩余构造应力作用仅局限于一些地区 。
⑶ 区域卸荷作用对地壳表层岩体应力状态形成的影响 。
区域性的地表剥蚀卸荷作用在增大某些岩体内的水平应力方面有着重要的作用 。
对于侵入体,当岩体侵入时,由于岩体呈熔融状态侵入地下一定深处,其中的应力呈静水应力式分布 。
如下图所示,AB为原始地面,则岩体内任一深度
h0+h处 的 P点的应力为：
σh=σv=γ(h0+h)
此后,岩体经剥蚀而出露地表 。 随着岩体剥蚀卸荷,
岩体内的应力随之而变化,但垂直应力 σv与水平应力 σh的变化幅度不同 。 假定剥蚀厚度为 h0,则上述 P点处的 σv和
σh 分别变为：
σv=γ(h0+h)-γh0=γh
σh=γ(h0+h)-μ/(1-μ) × γh0=γh-((1-2μ)/(1-μ))× γh0
(a)
可见地表卸荷在增大侵入岩体内水平应力方面起了重要作用。但卸荷作用在岩体内造成的 高水平应力不具方向性,即 σx=σy,所以与构造作用造成的各向不等的高水平应力区区别明显。
2.2.2 岩体内自由临空面附近的应力重分布及应力集中作用岩体内自由临空面 附近的应力重分布及应力集中作用是促使岩体内应力状态复杂化的另一个重要因素 。
岩体内的自由临空面包括地表的和地下的两类,前者主要是地表水流的切割造成的；而后者则与各种成因的地下洞穴的形成有关 。
河谷下切所引起的应力变化有以下几条规律：
⑴ 主应力方向在河谷临空面附近发生明显的变化,最大主应力与临空面近于平行,而最小主应力则与之近于垂直 。
⑵ 最大主应力由内向外逐渐增大,至临空面达到最大值,
而最小主应力则恰好相反,即由内向外逐渐减少,至临空面处变为零,有时甚至出现拉应力 。 与此相联系,剪应力在临空面附近,特别是在下部坡脚处,显著增大 。
锦屏河谷下切后最大主应力分布锦屏河谷下切后剪应力分布图
⑶ 通常将最大主应力 （ 或剪应力 ） 在临空面附近增大 （ 或减少 ）
的现象称为 应力集中,
而将变化后的主应力与初始应力之 比 称为 应力集中系数 。 临空面附近的应力集中现象通常在坡脚处及河谷底部 表现得最为强烈,可达原始应力场中水平应力的三倍 。
因此,在高应力区,河谷临空面附近的应力集中,往往使周围岩体内的应力 （ 特别是坡脚和谷底 ） 超过其强度,
使岩体发生破裂变形,生成 各类表生结构面 。 而表层岩体内的应力又因释放而降低,围绕河谷临空面形成一个应力降低带,高应力集中区则向岩体内部转移 。
值得一提 的是,垂直于最大主应力的河谷段,临空面附近的应力集中程度要比平行于最大主应力的河谷段 高得多 。
模型 Ⅰ 表示的是两长一短的弹簧被同时固定在两端的夹具之间。这样 A,B两类弹簧因发生了弹性变形而处于不同的受力状态。
但是 A类弹簧受到的是压缩变形，
内部产生压应力；而 B弹簧则因处于引张状态而产生拉应力。体系内上述两类应力的总和彼此相等，故而整个体系在外荷载为零的情况下处于内力平衡状态。
2.2.3 岩体切割面附近的残余应力效应非均质的承载岩体，卸荷后，天然岩体内形成自我平衡的残余应力体系，可用图 Ⅰ 及图 Ⅱ 所示的力学模型来表示。
模型 I
然而，天然岩体大多是一种粘 -弹性介质，更符合于 Ⅱ 图所示的沃依特流变模型。与模型 Ⅰ 不同的是，以阻尼器（粘滞性约束元件）代替弹性约束元件 B弹簧。因粘滞元件具有流变性，故随着时间的推移，其内部的拉应力将不断降低，从而导致整个应力体系的松弛。所以,从整体来看，这类残余应力体系始终处于内力缓慢降低的动平衡之中。
力学模型 II
在自我平衡的残余应力体系中,起主导作用的是 约束元件,
正是由于它的存在,残余应力的形成才成为可能 。,约束元件,一旦丧失其 约束能力 （ 例如当拉应力超过其抗拉强度时 ）,束缚于体系内的残余应变能就会突然而猛烈地以膨胀回弹和生成垂直于卸荷方向的引张裂面的方式释放出来,对以该岩体为地基或环境的结构物发生影响或危害 。
2.3 我国地应力场的空间分布及随时间变化的规律
2.3.1 地应力场的空间分布及其与板块运动的关系
2.3.1.1我国地应力场的空间分布特点
（ 1） 各地最大主应力的发育呈明显的规律性各地的 σ1方向均与由各该点向我国的察隅和巴基斯坦的伊斯兰堡联线所构成的夹角等分线方向相吻合或相近似,仅在两侧边缘地带略有偏转,即东侧向顺时针偏转,西侧向逆时针偏转 。
（ 2） 三向应力状态及其所决定的 现代构造活动类型 呈有规律的空间分布：
①潜在逆断型应力状态区主要分布于喜马拉雅山前缘一带，其主要特点是两个水平主应力均大于垂直主应力。
（ σ3垂直,σ1和 σ2水平）
② 潜在走滑型应力状态区主要分布于我国中西部广大地区,其主要特点是只有一个水平主应力大于垂直主应力,具中等挤压区的特征 。
。
（ σ2垂直,σ1和 σ3水平）
③ 潜在正断型和张剪性走滑应力状态区主要分布于我国的东部和东北部,
其 主要特点是,区内新生代以来正断层与地堑或断陷盆地十分发育,发育方向 NE,NEE,推积厚度数千米；区内 KZ堆积具双层结构 (图 2-20),E充填断陷盆地,N-Q掩埋了 E时期的地堑和地垒,形成了现代的低平的平原地形,横向差异小；区内地震由两个方向断裂引起,即 NNE
向断裂的右旋兼张性活动和 NNW向断裂的左旋兼张性活动 。
卫星影象及天然地震的震源机制资料还揭示，在西藏高原内腹,
还存在着一个局部潜在正断型应力分布区 (图
2— 19)。该区内广泛地发育着可能是新生代形成的近南北向的正断层和地堑式的断陷谷地。
该区天然地震的震源机制也大多属正断层，且主拉应力轴为近东西
(图 2— 21)。
2.3.1.2 地应力场的形成与板块运动的关系我国大部分地区最大主应力方向和量值的上述变化规律,完全是由印度板块与欧亚板块的碰撞,挤压所导致的 。
一般认为,白垩纪末印度板块从西南向北北东方向推移,
并在始新世中期末,即大约距今 3800万年前与欧亚板块相碰撞 （ 对接 ） 。 此后印度板块仍以每年约 5cm的速度向北北东方向推进,这样一种巨大而持续的板块间的相互作用是控制我国西部地区地应力场的决定性因素；
在同一时期,东部太平洋板块和菲律宾海板块则分别从北东东和南东方向向欧亚大陆之下俯冲,从而分别对我国华北和华南地区地应力场的形成产生重大影响；并认为华北地区目前处于太平洋板块俯冲带的内侧,大洋扳块俯冲引起地幔内高温,低波速的熔融或半熔融物质上涌并挤入地壳,使地壳受拉而变簿,表面发生裂谷型断裂作用,
这样形成的北西一南东向拉张和太平洋板块于上地幔深处对欧亚板块所造成的南西西向的挤压相结合，就决定了华北地区现代地应力场和最新构造活动的特征。
2.3.2 断裂带附近的局部构造应力集中作用
⑴ 一般规律
对于一个三向受力的岩体,那些与最大主应力成
30° ～ 40° 左右交角的断裂,特别是这类方向的雁行式或断续直线式排列的断裂组,应力集中程度最高 。 特别是在断裂端点,首尾错列段,局部拐点,分枝点或与其它断裂的交汇点,总之一切能对继续活动起阻碍作用的地方,都是应力高度集中的部位,所以这些地方常成为强震发生的特殊部位 。
⑵ 局部构造应力集中区的发育与活断层的关系
活断层或活动断块的特定部位,往往形成很高的局部构造应力集中地区 。 (对照图 2-23讲解 )
2.3.3 地应力随时间变化与地壳岩应变速率的关系
⑴ 地壳岩体的应力 -应变性状与应变速率间的关系 。
伊藤、熊谷等人的研究表明：岩体的应变速率是决定粘弹性介质力学性状的主要因素。
当应变速率 C小于某临界值 C0时 (对于实验的花岗岩
C0=10-13— 10-14/S),岩体在受力初期随应变的增大而发生应力积累，但当应力增大到一定程度时，应力就不再增大，而变形则不断增大，即进入粘性流动阶段，但不发生破坏。
但当 C大于 C0时，则岩体的性状近于弹性，即随着应变的发展，岩体内的应力不断增大，最终导致突然的破坏。
在统一的区域构造力的作用下,岩体内部 的应变速率和 沿断裂带 的应变速率通常是不同的,一般是前者小于后者 。 在天然条件下就可能出现三种不同的组合情况 。
① 当区域构造力的作用使 岩体 的应变速率 CR大于临界应变速率 C0时 （ 此时 CF必然大于 C0）,地壳岩体整个处于弹性状态,随着变形的发展,岩体内部及沿断裂带的应力不断增高,达到一定程度发生破坏 。 破坏即可沿已有的断裂发生,也可在岩体内部发生,历史上岩石圈遭受强烈运动时会出现这种情况 。 据计算,在 30km深度 C=10ˉ13/s的应变速率,大体相当于地表隆起速度为
5cm/a。
(2)当区域构造力的作用使岩体的应变速率 CR介于 C0和某一临界值 Ca(相当于使岩体内方向有利的断裂带的 CF=C0
时（此时 CR < C0）的岩体应变速率，见图 2— 28(a))之间，
即 C0>CR>Ca。 (如图 2— 28(a)中的②区 )时，则岩体本身的力学性状与断裂带不同：
岩体本身,因其应变速率 CR<C0,故随应变、应力的发展很快进入粘性变形阶段，沿最大受力方向产生粘性的压缩变形，垂直于最大主应力方向则产生伸长和隆起，而不发生破坏； 方向有利的断裂带内,因其应变速率 CF>C0,而具弹性性状，应力随形变的发展不断增高，最终发生破裂，
导致再活动，引起地震。日本列岛地区地形变和断裂新活动性的发展就是在这样的背景条件下发生的。
这也是所有构造新活动区所具有的共同特征。一些地震活动强烈地区的地表隆升速度的资料表明，地壳隆升速率大于或等于 2mm/a的可能属于这类地区。
（ 3）区域构造力的作用微弱，致使岩体的应变速率
CR<Ca。 在这样的条件下，由于岩体本身及断裂带的应变速率均低于临界应变速率 C0 (如图 2— 28(a)中的 ③ 区 ),
故这类地区的特点应是以地壳隆升或沉降为标志的地形变微弱，无活断层发育，故代表着现代构造稳定区的情况。
2.4 地壳表层岩体应力状态的复杂性
2.4.1 地壳表层岩体应力分布的规律
2.4.1.1 垂直应力的分布
世界各地实测应力资料的统计表明，不同地区地壳表层岩体 垂直应力 随深度的分布，通常有如下关系：
σ v =A+ γh
（ γ大体相当于岩体的平均容重,A为常数）
我国地壳表层岩体内垂直应力随深度的分布也大体上与国外统计结果相一致。
表 2-3 我国 σ v / γh比值统计资料
σ v/ γh <0.8 0.8-1.2 >1.2
所占百分比 13.7 17.3 60
从统计关系可以看出：
地表表层岩体内的垂直应力成分主要由上覆岩层自重所引起，即随深度而线性增大，且其增长率相当于岩体的平均容重；
大多数地区，在遭受区域性剥蚀的过程中，由于垂向卸荷不彻底而保存一部分剩余自重应力，公式中常数项的存在就表明了这一点。
2.4.1.2 水平应力的分布及应力状态的类型从已有的实测资料分析，有如下规律：
水平应力分量的各向异性，即 σ h2 / σ h1不等于 1,其比值介于 0.5-0.75之间。
平均水平应力的分布及应力状态的的类型：平均水平应力随深度而增大，并可区分三种情况,
a,σ h < σ v 沉积物沉积后未受构造扰动或仅受轻微构造作用或明显遭受侧向卸荷影响的岩体具有这种应力状态。（ σ 1垂直,重力场）；
b,σ h =σ v 近期未受构造挤压的深部塑性变形区或某些具有高塑性的沉积岩层,N=1,静水应力分布；
c,σ h >σ v 分布较为普遍,σ 1,σ 3 水平或垂直，
N>1或 <1。 （ σ 2垂直，水平应力场）
2.4.1.3 局部地带的应力异常分布
在断层及一些剪切带附近垂直应力及水平应力随深度的分布明显高于同深度的其它地带，正是这种异常往往导致诱发地震的产生。
2.4.1.4 浅部与深部应力状态的差异
已有的资料表明，近地表的浅部和较深部的应力状态有时明显不同。导致这种差异的原因有：
a.地表切割所引起的侧向卸荷和河谷临空面附近的应力重分布作用往往会使地表附近岩体的应力在量值和方向上变化很大，从而导致深浅部的不同；
b.各应力分量 随深度的 变化梯度 不同，从而导致深浅部应力状态的差异,
2.4.2 地表高应力区及其地质地貌标志
研究表明，高应力区在地表地质地貌上有明显的表现。因此，通过地质地貌研究可以揭示是否高应力区的存在。
2.4.2.1 天然条件下高水平应力释放有关的浅表生时效变形现象
（ 1）隐爆 最早发现于美国南安大略省，其表现为近地表出现细长的隆褶或类似低角度逆断层的断隆，一般高度较小，而延伸长度较大。最早称之为隆爆（ POP-UP） 现象。
其发育特征有：
a,发育在强度和厚度都不太大的近水平层状岩层中；
b.隆爆轴与实测最大主应力基本垂直
C.绝大多数隆爆都是该区大陆冰川消退不久的产物。
分析认为这种现象乃是该区地表岩体中的一种与高水平应力释放有关的表生时效变形现象。导致这种高水平应力则是由构造应力及大陆冰川加载后的卸荷作用共同导致的。
（ 2） 蓆 状裂隙在出露于地表的侵入岩体中，广泛见于一种近地表平行分布的区域性裂隙发育，通常上部较密，向下逐渐变稀疏，即 蓆 状裂隙。这是区域性卸荷剥蚀的结果。（解释：初始为深部静水应力状态，随着侵蚀，
垂直应力减少，应力差逐渐增大，当超过岩体极限事，
形成水平破裂。
（ 3）谷下水平卸荷裂隙及谷坡内水平剪切蠕动变形带大量的勘察资料表明，在高地应力区内的较开阔的河谷经常有一系列开口良好，透水性很强的卸荷裂隙，特别是当最大主应力与河段走向垂直时，这种卸荷裂隙尤为发育。它们多沿已有的层面或断裂结构面发育而成。因此，这种裂隙最易产生于近水平产出的沉积岩分布区或缓倾角裂隙发育的岩浆岩分布区。
发育在谷坡内的水平剪切蠕动变形带是高地应力区常见的；另一种应力释放类型产生时效变形现象是河谷形成的不同阶段，由差异回弹导致的沿坡角附近已有平缓结构面发生的减速型剪切蠕动变形的产物。
（ 4）应力释放型的深大拉张变形带
一些地段的谷坡后缘发育有深大的拉裂缝及拉张断陷带。这类拉张变形带以其规模大，延伸方向稳定和发育面深区别于通常的卸荷裂隙。
2.4.2.2 与钻进有关的岩体应力释放及伴生现象
（ 1）岩心饼化现象
钻进过程中岩心裂成饼状的现象是高地应力区所特有的岩体力学现象。这种现象有几个方面的共性：
a,所有的饼状岩心在形态上均有其共同特征：岩饼的厚度与岩心的直径有一定的关系，一般约为直径的 1/4
到 1/5，所以不同的钻孔，只要孔径相同，岩饼的厚度就大致相近；所有岩饼的表面均为新鲜破裂面，而且边缘部分粗糙，多数内部隐约见有顺槽，或沿一个方向的擦痕与之正常的拉裂坎。
b.饼状岩心是钻进过程中差异卸荷回弹的产物，破裂主要发生在一定高度的岩心根部，是由拉张和复合机制导致的。
c.饼状岩心的产生需具备特定的岩体力学条件：
弹性高，储能条件好的岩性条件，如火成岩；
整体块状的岩体结构条件；
高地应力条件，最大主应力在 30MPa以上。
(2)钻孔崩落现象：
研究发现，一些钻孔的孔径不是园的，而呈椭圆型，长短轴之差可达 3-18cm。 观察表明，这种孔径的增大是由于孔壁局部破损崩落所致，即钻孔崩落。
进一步研究发现：
破裂首先出现于孔壁应力集中程度最高的部位；破坏域侧向角的大小主要受岩石的强度参数及水平应力的控制。
2.4.2.3 与开挖卸荷及应力释放相联系的岩体变形破坏现象及研究意义
开挖往往引起岩体内一系列卸荷回弹和应力释放相关联的变形破坏现象：
采场及基坑底部的隆爆；
边坡及边墙向临空方向的水平位移和沿已有的近水平的结构面发生剪切错动；
边坡、边墙岩体的倾倒；
地下硐室、巷道的变形与破坏等这些变形和破坏不仅会恶化建筑物场地的工程地质条件，有时还会对建筑物造成直接危险。在各个方向的开挖中，垂直于最大主应力的地表、地下开挖，引起的变形和破坏最为强烈。
2.5 岩体应力和区域应力场研究
鉴于天然应力状态复杂性，为了从定性、定量两个方面阐明一个地区天然应力状态的总体特征，一般采用下述途径：
以地质、地貌方法研究该区构造应力场的演化历史和现今应力场基本特征；
在此基础上，选择一些有代表性的地点进行应力测定；
以这些实测应力资料和已掌握的应力集中区的发育分布规律，对区域构造应力场进行数值模拟研究，并根据反演分析结果建立区域应力场的定量化模型。
2.5.1 构造应力场的演化历史和现今地应力场的基本特征的地质地貌研究
（ 1）构造应力场演化历史研究
通过地质力学方法
通过断层错动机制解的赤平投影解释
（ 2）现今地应力场基本特征研究
研究方法：
断层错动机制解
地质地貌方法
新断裂网络地质地貌分析法
地震震源机制解
所谓 新断裂 是指最新构造应力场下形成与发展的断裂。
在一定区域内，不同性质的新断裂往往构成一定形式的网络。
构成 新断裂网络 的成分包括一对共轭的剪切面，一组压性结构面和一组张裂面，其中后二者一般发育较差。共轭剪列面大多数表现为两组区域性剪裂隙，该裂隙陡倾且彼此近于正交。
奥地利学者认为这类区域性剪裂隙是在蠕动条件下沿最大剪应力迹线形成的。这一对共轭剪裂面常常是新断裂网络中的基本成分，且其锐角等分线就是区域最大主应力方位。
2.5.1.3 区域岩体应力积累和程度的研究
（ 1）历史上各时期及当代地壳隆升的速度和高度：
通过层状地貌进行详细研究（剖面测量和测年），求出抬升速率和幅度；在此基础上，以地壳岩体应变速率的变化趋势，结合历史时期的断裂活动情况，总体上判明当前区内岩体应力积累和程度。
（ 2）区内应力集中条件和应力集中区的分布：取决于岩性和构造部位；
（ 3）可以作为高应力区标志的地质、地貌现象的发育历史和分布：如河谷强烈的卸荷回弹、岩饼、基坑、平硐中的岩爆和其它强烈变形现象。
2.5.2 岩体应力测量
目前岩体应力测量的方法很多，分类也不尽一致，
但归纳起来可分为直接测试法和间接测试法两类：
岩体应力测试方法直接测试法间接测试法应力恢复法应力解除法水力压裂法（水压致裂法）
钻孔崩落法定向岩心非弹性应变恢复法凯塞尔效应测试法
2.5.2.1 应力恢复法（ stress-recovery method)
当岩体应力被解除后，通过施加压力，使岩体恢复到原来的状态，以求得岩体应力解除时的应力值。
其优点是当决定
岩体的应力时，
不需测定岩体
的应力应变关系
2.5.2.2应力解除法 （ stress-relief method)：
在拟测点附近的一个小岩石单元周围切割出的一个
,槽子,,使得这一小部分岩体不再承受旁侧岩体传来的应力。从刻槽前装臵好的仪器测出由于这种应力解除而引起的应变。并根据有关岩石已知的应力 — 应变关系换算出解除前岩体内的应力。
以其精度高、测值稳定可靠等优点，被广泛应用于岩土工程设计、矿产开采、地震研究等方面。压磁全应力解除法实现了单孔测量三维地应力，它克服了一般应力解除测量法对岩石条件要求高、野外测量工序复杂、工期长、
费用高等缺点，可实现垂直孔深 0～ 100米的三维地应力测量。该方法最大的优点是能够精确测得三维主应力的大小和方向，以及可以在狭窄的坑道内完成测量。
2
2
2
(a ) (b )
a b
图 3-28 应力解除法布臵图
1,刻痕； 2.电阻片的布臵图 3-29 钻孔内应力解除法
2.5.2.3 水压致裂法 (hydraulic fracturing method)
通过钻孔向地下某深度处的测点段压液，用高压将孔壁压裂，然后根据破坏压力、关闭压力和破裂面的方位，
计算和确定岩体内各主应力的大小和方向。
该法能有效地利用已有钻孔进行深部地应力测试，且具有操作简便、无须知道岩体力学参数等优点，已被广泛应用于水电工程设计、铁路、公路的隧道选线、场地稳定性评价、核废料处理以及地学研究等领域。
应用该测试方法，可以得到垂直于钻孔平面的最大和最小应力的大小和方向。对于垂直钻孔，由不同深度的测试数据，可得到最大和最小水平主应力随深度变化规律。
对三个或三个以上的交汇钻孔进行测试，经过数据处理计算得到测点附近的三维应力状态。
2.5.2.4 钻孔测量崩落测量法：
研究表明钻孔崩落现象是由孔壁应力集中部位的局部破坏引起的，且崩落的长轴垂直区内水平最大主应力方向，
而崩落域侧向角（ θ b ） 及破坏应力比（ σ H / σ h ）
的大小则主要与岩石的性质及水平最小主应力有关。由此可以求出该区水平最大、最小主应力的方向及大小。步骤如下：
(1)详细测量区内的钻孔崩落现象，并根据崩落域的长轴展布确定该区水平最大主应力和最小主应力。
(2)按照实际的岩体条件进行模拟试验,求得 θ b —
σ h直线关系 (图 2— 50),并根据实测的 σ b求出区内的水平最小主应力 (σ h )的量值 。
(3)根据 σ h及实测的 C0,利用图 2— 51即可得出区内水平最大主应力 (σ H)的大小 。
2.5.2.5 定向岩心非弹性应变恢复测量法：
1,基本原理
实测结果表明,岩石应变恢复的性状 (图 2— 52)有如下主要特征：
(1)岩石的总应变恢复量 (ε) 是由弹性应变恢复
(ε ′ )和非弹性应变恢复 (ε ″ )两部分所组成,且整个应变恢复的时间足够长,约达 30余小时 。
(2)在未发生非线性蠕变的条件下主应变恢复 (无论是弹性的或是非弹性的 )的轴向与主应力方向一致,
即,ε 1,ε ′ 2,ε ″ 3,与 σ l的方向一致,而 ε 3、
ε ′ 3,ε ″ 3与 σ 3的方向一致,且
ε 1= ε ′ 1+ ε ″1
ε 3= ε ′ 3+ ε ″3
(3)如果发生非线性蠕变,则最大弹性应变恢复轴与最大非弹性应变恢复轴的方向将是不同的 。 此时,弹性应变恢复的轴向所反映的是较新的应力环境,而非弹性应变恢复的轴向所代表的则是较老的应力环境 。 但实测资料表明,出现非线性蠕变的情况是很少的 。
(4)在整个应变恢复过程中,主应变比 (无论是弹性或是非弹性的 )与主应力比始终保持相等 。
2,测量的方法及步骤
(1)从钻孔中取定向岩心 。
(2)在岩心内选三个不同方向的面,且在每个面上的三个不同方向上进行应变恢复测量 (所得结果显然是非弹性的 ),然后根据测量资料计算三个主应变的方向及比值 。
如果有一个主应力是垂直的,且其大小等于上覆层的重量,则只在水平面内的三个不同方向上进行应变恢复测量,求得两个水平主应变的方向及比值即可 。
(3)测量时应注意使岩心密封,以避免温度及湿度变化对测量结果的影响 。
2.5.2.6 凯塞尔 （ Kaiser ） 效应测量法
1.基本原理
1950年,德国学者 J.Kaiser发现受单向拉伸力作用的金属材料,只有当应力达到并超过材料所受过的最大先期应力时才会开始有明显的声发射现象出现,这就是著名的凯塞尔效应 。 1963年,Goodman通过实验证实岩石也具有凯塞尔效应,从而为应用这一技术测定岩体应力奠定了基础 。 70年代末期以来,日,美,中学者对这一问题开展了广泛的理论及实验研究,先后解决了凯塞尔效应方向独立性,三维地应力测量及试验过程中噪声的排除等问题,使凯塞尔效应在地应力测量领域已基本具有实用性 。
为了深入理解凯塞尔效应及其在地应力测量方面的应用,首先需对下述基本问题作简要的讨论 。
(1)岩石凯塞尔效应的微观机理
研究表明,岩石的声发射现象实际上是来源于其内部显微缺陷的受力扩展,而岩石的每一次受力,都会使其内部组织结构产生与荷载大小及方向相适应的显微破裂系统,
再次加载时,如果荷载小于先期荷载,则先期形成的缺陷不会发生进一步破裂,因此也就几乎没有声发射出现,—
·旦荷载达到并超过先期荷载,,已有的裂纹即将进一步扩展,声发射随之开始大量持续出现,这就是凯塞尔效应的基本机理 。
(2)岩石凯塞尔效应对地应力的记忆功能
已有的研究认为,通过凯塞尔效应所测得的是岩体在地质历史时期内所遭受过的最大应力 。 如果确是这样,实际上就无法利用凯塞尔效应来解决现今地应力的测量问题,
因为在遭受过构造变动,且有断裂发育的地区,任何一部分岩体当时都遭受过很大的,甚至是接近其破裂强度的应力 。 但是,一系列实测资料表明,利用凯塞尔效应测得的岩体应力远小于该岩体的破裂强度,而与用套钻法测得的现今岩体应力十分接近 (表 2— 10)o对于为什么出现这种矛盾现象,以往的研究也未能加以阐明 。 通过对已有实测资料的深入分析,我们发现凯塞尔效应实际上只能记忆挽近时期的应力；而不能记忆古构造力 。 之所以如此,看来这里有一个显微破裂的愈合问题 。
随着环境的改变,岩石会发生重结晶或新晶体生长的作用,使那些古老的显微破裂焊接愈合,从而也就使其丧失对古构造应力的记忆能力 。
相反,挽近时期岩体的受力过程是在该岩体己处于地表附近的常温,低围压条件下发生的,此时所产生的显微破裂系统,由于形成后所经历的时间很短,且始终处于常温和低围压条件下,所以不会发生愈合 。 因此,当采样并对岩石试件加载,且应力达到和超过挽近时期岩体所遭受的应力量级时,这类显微破裂即将进一步扩展,从而引起声发射的急剧增加,这也就是岩石凯塞尔效应只能记忆挽近时期岩体所遭受过的应力的道理所在 。
此外,值得指出的是,近些年来的研究发现,挽近时期遭受过方向和量值不同的多期应力作用的岩石,在其再次受力过程中可能出现多个声发射频数急骤增高点 (图 2—
53),分别对应不同的先期应力,这种现象可称为多期凯塞尔效应 。
岩石多期凯塞尔效应的产生,是因为对于不同的主应力组合,岩石内部最易发生进一步破裂的缺陷方位不同,
因而遭受过不同方向主应力组合作用的岩石,在其内部将产生多个与各次受力相对应的显微破裂系统 。 当对这类岩石试件进行加压试验并记录其声发射现象时,随着压力的逐渐增大,每当外荷载引起的应力达到与某一期应力相等的量级时,与之相对应的显微破裂就开始扩展,声发射的累计频数也就随之出现一次突增,这就是多期凯塞尔效应产生的机制 。
(3)测量结果的应用
通过上述讨论不难看出,与其它的应力测量方法不同,
凯塞尔效应测量结果所揭示的,并不是现存应力,而是岩体于挽近期所遭受过的最大应力 。 如果在此期间岩体曾遭受过不同应力场的作用,则通过多期凯塞尔效应,还可揭示出岩体挽近期的受力历史及每一期主应力的方向及其最大值 。 由凯塞尔效应所揭示的最新应力场,在方向上必定与现存应力场相一致,而在量值方面则可能出现等于或大于现存应力的两种情况 。 导致出现后一种情况
2·5·3 区域地应力场的物理及数值模拟研究 。
近些年来,由于物理模拟,电算以及有限元方法的迅速发展,已有可能对通过现场调研所建立起的区域应力 —
形变场发育的基本模式,进行进一步物理和数值模拟研究 。
通过这种研究,不仅可以根据区内一些点的应力实测资料反演现今区域地应力场,建立其现状的定量化模型,
取得不同地段在应力 — 形变强度和发震能力方面的定量关系,而且可以通过改变外力或边界条件的系统分析,深入研究区域地应力场的形成演化机制和规律,为定量评价岩体稳定性及区域构造稳定性提供科学依据 。
2.5.3.1 模型的建立
通过对区域构造应力场演变史及现今地应力场基本特征的地质,地貌研究和部分地点岩体应力的实测,应对区域构造格架及区域应力 — 形变场发育的基本特征有了一个总体认识 。 以此为基础,通过适当的简化 （ 概化 ）,建立一个符合实际的地质 — 力学模型,是保证模拟研究成功的关键 。
具体说来,模型的建立就是要正确确定模型的下述特征,
(1)模型的范围,内部结构及各部分的力学参数,
(2)模型的边界条件及可能的外力作用方式,
(3)地区的总体应力 — 形变图象和部分地点的主应力方向及大小 。
2.5.3.2 机制模拟研究
为考察模型建立的正确性和进 — 步研究作用的基本机制,比较有效的方法是进行相似材料模拟研究 。 方法的要点是,按抽象出的模式用相似材料制成模型,并于其表面画上方格网,然后放入专门设计的装臵中施加外力进行变形实验,在外力不断增大,变形累进发展过程中仔细观察模型中所出现的各种现象,并以间断拍照的方式记录变形发展的全过程 。
2.1 基本概念及研究定义
2.1.1 岩体应力的一些基本概念
地壳岩体内的天然应力状态，是指未经人为扰动的，
主要是在重力场和构造应力场的综合作用下，有时也在岩体的物理、化学变化及岩浆侵入等的作用下所形成的应力状态，常称为天然应力或初 始应力。
人类从事工程活动,在岩体天然应力场内,因挖除部分岩体或增加结构面而引起的应力,称为感生应力 。
按成因，可对构成岩体应力的各组分作如下分类：
岩体应力：
天然应力和初始应力 （ virginal stress）
自重应力 （ gravitational stress）
构造应力 （ tectonic stress）
活动的 （ active tectonic stress）
剩余的 （ residual tectonic stress）
变异及残余应力 （ altered and residual stress）
感生应力 （ induced stress）
⑴,自重应力：
在重力场作用下生成的应力为自重应力 。 在地表近水平的情况下,重力场在岩体内的某一任意类形成相当于上覆岩层重量的垂直正应力 σv。
σv=γh
（ r为岩石的容重； h为该点的埋深； σ v相当于该点三向应力中的最大主应力 。 ）
由于泊松效应 （ 即侧向膨胀 ） 造成水平正应力 σ h，
相当于三向应力中的最小应力：
（ μ 为岩体的泊松比,N。 称为岩体的侧压力系数 。 ）
对于大多数坚硬岩体,μ 为 0.2～ 0.3，即 N。 为 0.25～
0.43。对于半坚硬岩体,N。 大于 0.43；而且当上覆荷载大，
下伏岩体呈塑流时,μ 接近 0.5,N。 近于 1，也就是说该点近于静水平应力状态。
⑵ 构造应力
岩石圈运动在岩体内形成的应力称为构造应力 。 构造应力又可称为活动构造应力和剩余构造应力 。
活动构造应力,即狭义的地应力,是地壳内现在正在积累的能够导致岩石变形和破裂的应力 。
剩余的构造应力是古构造运动残留下来的应力。
⑶ 变异及残余应力
变异应力：岩体的物理,化学变化及岩浆的侵入等引起的应力 。 具体来说是岩体的物理状态,化学性质或赋存条件的变化引起的,通常只具有局部意义,可统称为变异应力 。
残余应力：承载岩体遭受卸荷或部分卸荷时，岩体中某些组分的膨胀回弹趋势部分地受到其他组分的约束，于是就在岩体结构内形成残余的拉、压应力自相平衡的应力系统，此即残余应力。
2.1.2 岩体天然应力状态类型
目前有三种观点,⑴ 由瑞士地质学家海姆于 1905-1912
年提出的,他以岩体具有蠕变的性能为依据,认为地壳岩体任一类的应力都是各向相等的,均等于上覆岩层的自重,
即,σx=σy=σv=rh
⑵ 垂直应力为主的观点
基于弹性理论提出的,认为岩体内的应力主要是重力场作用下形成的自重应力 。
⑶ 水平应力为主的观点
近年来,大量的震源机制资料和应力实测资料清楚地揭示出地壳岩体内的应力状态存在着不同的类型,其中包括以下三种典型情况：
①,中间主应力近于垂直,最大主应力 σ1和最小主应力
σ3近于水平,我国的大多数地区如邢台,新丰江,丹江口以及西南南北向构造均属这种类型 。 在这种应力状态下,
如果发生破坏 （ 或再活动 ） 是沿走向与最大主压应力成约
30° ～ 40° 左右交角的陡立面产生走向滑动性的断裂活动,
此类三向应力状态称为 潜在走向滑动型 。
②,最小主应力轴 σ3近于垂直,最大主应力与中间主应力轴近于水平 。 喜妈拉雅的前缘地区属于这种类型 。 在此种应力状态下发生的破坏,是逆断型的,即沿走向与最大主应力垂直的剖面 X裂面产生逆断活动,故可称为 潜在逆断型 。
③应力场中的最大主应力轴 σ1垂直，其余两主应力水平分布。在地处大洋中脊轴部地带的冰岛地区测得的三向应力状态就是这种类型。此应力状态下发生的破坏（或再活动），是沿走向与最小主应力轴相垂直的面，发生正断性质的活动，故可称为 潜在正断型。
上述为三种典型情况，大多数地区接近其中某一种，
有些地区应力状态属主应力轴倾斜的过度类型。总之大量实测资料表明，世 界上大多数地区岩体内的天然应力状态是以水平应力为主。
2.1.3 研究意义
地壳岩体的天然应力状态与人类的工程活动关系极大，
它不仅是决定区域稳定性的重要因素，而且往往对各类建筑物的设计和施工造成直接的影响。实践表明，在高应力区，地表、地下工程施工期间所进行的岩体开挖工作，往往能在岩体内引起一系列与卸荷回弹和应力释放相联系的变形和破坏现象，其结果是不仅会恶化地基或边坡岩体的工程地质条件，而且作用的本身有时也会对建筑物造成直接的危害。
地壳开挖导致的岩体变形和破坏主要有以下几种类型：
⑴ 基坑底部的隆起,爆裂和沿已有结构面的逆冲错动 。
⑵ 边墙向临空方向的水平位移和沿已有的近水平的结构 面发生剪切错动 。
⑶ 边墙或边坡岩体的倾斜 。
地下开挖产生的岩体变形和破坏也有不同的类型：
⑴ 拱顶裂缝掉块；
⑵ 边墙内鼓张裂；
⑶ 底鼓及中心线偏移；
⑷ 施工导坑缩径 。
此外,修建高坝,大型水库和深大的地下硐室等,常能在更大范围内天然应力的平衡,引起一系列诸如断层复活,水库地震以及大型岩爆等严重危害建筑物和人民生命财产的工程地质作用 。 对于天然岩体应力状态的研究,是工程地质工作者的一项重要任务 。
2.2 影响岩体天然应力状态的主要因素及其作用
2.2.1地区地质条件及岩体所经历的地质历史对岩天然状态 的影响
⑴ 岩体的岩性及结构特征对天然岩体应力状态形成的影响 。
a,岩体的岩性及结构特征决定着岩体的容重 （ γ） 和泊松比 （ μ ） 等物理力学性质指标的大小,从而影响自重应力场特征 （ σv=γh ） 。
b,在统一区域构造应力作用下,岩体内应力分布的特征主要取决于岩性,结构特征及其非均一性 。
c:岩体的岩性和结构特征决定着岩体的强度及其蠕变特征,因而决定了岩体承受及传递应力的能力 。
⑵ 构造作用及其演变历史对岩体天然应力状态形成的影响 。 统计表明 活动的构造 应力 对世界上大部分地区岩体的天然应力状态起着决定性的 作用,而剩余构造应力作用仅局限于一些地区 。
⑶ 区域卸荷作用对地壳表层岩体应力状态形成的影响 。
区域性的地表剥蚀卸荷作用在增大某些岩体内的水平应力方面有着重要的作用 。
对于侵入体,当岩体侵入时,由于岩体呈熔融状态侵入地下一定深处,其中的应力呈静水应力式分布 。
如下图所示,AB为原始地面,则岩体内任一深度
h0+h处 的 P点的应力为：
σh=σv=γ(h0+h)
此后,岩体经剥蚀而出露地表 。 随着岩体剥蚀卸荷,
岩体内的应力随之而变化,但垂直应力 σv与水平应力 σh的变化幅度不同 。 假定剥蚀厚度为 h0,则上述 P点处的 σv和
σh 分别变为：
σv=γ(h0+h)-γh0=γh
σh=γ(h0+h)-μ/(1-μ) × γh0=γh-((1-2μ)/(1-μ))× γh0
(a)
可见地表卸荷在增大侵入岩体内水平应力方面起了重要作用。但卸荷作用在岩体内造成的 高水平应力不具方向性,即 σx=σy,所以与构造作用造成的各向不等的高水平应力区区别明显。
2.2.2 岩体内自由临空面附近的应力重分布及应力集中作用岩体内自由临空面 附近的应力重分布及应力集中作用是促使岩体内应力状态复杂化的另一个重要因素 。
岩体内的自由临空面包括地表的和地下的两类,前者主要是地表水流的切割造成的；而后者则与各种成因的地下洞穴的形成有关 。
河谷下切所引起的应力变化有以下几条规律：
⑴ 主应力方向在河谷临空面附近发生明显的变化,最大主应力与临空面近于平行,而最小主应力则与之近于垂直 。
⑵ 最大主应力由内向外逐渐增大,至临空面达到最大值,
而最小主应力则恰好相反,即由内向外逐渐减少,至临空面处变为零,有时甚至出现拉应力 。 与此相联系,剪应力在临空面附近,特别是在下部坡脚处,显著增大 。
锦屏河谷下切后最大主应力分布锦屏河谷下切后剪应力分布图
⑶ 通常将最大主应力 （ 或剪应力 ） 在临空面附近增大 （ 或减少 ）
的现象称为 应力集中,
而将变化后的主应力与初始应力之 比 称为 应力集中系数 。 临空面附近的应力集中现象通常在坡脚处及河谷底部 表现得最为强烈,可达原始应力场中水平应力的三倍 。
因此,在高应力区,河谷临空面附近的应力集中,往往使周围岩体内的应力 （ 特别是坡脚和谷底 ） 超过其强度,
使岩体发生破裂变形,生成 各类表生结构面 。 而表层岩体内的应力又因释放而降低,围绕河谷临空面形成一个应力降低带,高应力集中区则向岩体内部转移 。
值得一提 的是,垂直于最大主应力的河谷段,临空面附近的应力集中程度要比平行于最大主应力的河谷段 高得多 。
模型 Ⅰ 表示的是两长一短的弹簧被同时固定在两端的夹具之间。这样 A,B两类弹簧因发生了弹性变形而处于不同的受力状态。
但是 A类弹簧受到的是压缩变形，
内部产生压应力；而 B弹簧则因处于引张状态而产生拉应力。体系内上述两类应力的总和彼此相等，故而整个体系在外荷载为零的情况下处于内力平衡状态。
2.2.3 岩体切割面附近的残余应力效应非均质的承载岩体，卸荷后，天然岩体内形成自我平衡的残余应力体系，可用图 Ⅰ 及图 Ⅱ 所示的力学模型来表示。
模型 I
然而，天然岩体大多是一种粘 -弹性介质，更符合于 Ⅱ 图所示的沃依特流变模型。与模型 Ⅰ 不同的是，以阻尼器（粘滞性约束元件）代替弹性约束元件 B弹簧。因粘滞元件具有流变性，故随着时间的推移，其内部的拉应力将不断降低，从而导致整个应力体系的松弛。所以,从整体来看，这类残余应力体系始终处于内力缓慢降低的动平衡之中。
力学模型 II
在自我平衡的残余应力体系中,起主导作用的是 约束元件,
正是由于它的存在,残余应力的形成才成为可能 。,约束元件,一旦丧失其 约束能力 （ 例如当拉应力超过其抗拉强度时 ）,束缚于体系内的残余应变能就会突然而猛烈地以膨胀回弹和生成垂直于卸荷方向的引张裂面的方式释放出来,对以该岩体为地基或环境的结构物发生影响或危害 。
2.3 我国地应力场的空间分布及随时间变化的规律
2.3.1 地应力场的空间分布及其与板块运动的关系
2.3.1.1我国地应力场的空间分布特点
（ 1） 各地最大主应力的发育呈明显的规律性各地的 σ1方向均与由各该点向我国的察隅和巴基斯坦的伊斯兰堡联线所构成的夹角等分线方向相吻合或相近似,仅在两侧边缘地带略有偏转,即东侧向顺时针偏转,西侧向逆时针偏转 。
（ 2） 三向应力状态及其所决定的 现代构造活动类型 呈有规律的空间分布：
①潜在逆断型应力状态区主要分布于喜马拉雅山前缘一带，其主要特点是两个水平主应力均大于垂直主应力。
（ σ3垂直,σ1和 σ2水平）
② 潜在走滑型应力状态区主要分布于我国中西部广大地区,其主要特点是只有一个水平主应力大于垂直主应力,具中等挤压区的特征 。
。
（ σ2垂直,σ1和 σ3水平）
③ 潜在正断型和张剪性走滑应力状态区主要分布于我国的东部和东北部,
其 主要特点是,区内新生代以来正断层与地堑或断陷盆地十分发育,发育方向 NE,NEE,推积厚度数千米；区内 KZ堆积具双层结构 (图 2-20),E充填断陷盆地,N-Q掩埋了 E时期的地堑和地垒,形成了现代的低平的平原地形,横向差异小；区内地震由两个方向断裂引起,即 NNE
向断裂的右旋兼张性活动和 NNW向断裂的左旋兼张性活动 。
卫星影象及天然地震的震源机制资料还揭示，在西藏高原内腹,
还存在着一个局部潜在正断型应力分布区 (图
2— 19)。该区内广泛地发育着可能是新生代形成的近南北向的正断层和地堑式的断陷谷地。
该区天然地震的震源机制也大多属正断层，且主拉应力轴为近东西
(图 2— 21)。
2.3.1.2 地应力场的形成与板块运动的关系我国大部分地区最大主应力方向和量值的上述变化规律,完全是由印度板块与欧亚板块的碰撞,挤压所导致的 。
一般认为,白垩纪末印度板块从西南向北北东方向推移,
并在始新世中期末,即大约距今 3800万年前与欧亚板块相碰撞 （ 对接 ） 。 此后印度板块仍以每年约 5cm的速度向北北东方向推进,这样一种巨大而持续的板块间的相互作用是控制我国西部地区地应力场的决定性因素；
在同一时期,东部太平洋板块和菲律宾海板块则分别从北东东和南东方向向欧亚大陆之下俯冲,从而分别对我国华北和华南地区地应力场的形成产生重大影响；并认为华北地区目前处于太平洋板块俯冲带的内侧,大洋扳块俯冲引起地幔内高温,低波速的熔融或半熔融物质上涌并挤入地壳,使地壳受拉而变簿,表面发生裂谷型断裂作用,
这样形成的北西一南东向拉张和太平洋板块于上地幔深处对欧亚板块所造成的南西西向的挤压相结合，就决定了华北地区现代地应力场和最新构造活动的特征。
2.3.2 断裂带附近的局部构造应力集中作用
⑴ 一般规律
对于一个三向受力的岩体,那些与最大主应力成
30° ～ 40° 左右交角的断裂,特别是这类方向的雁行式或断续直线式排列的断裂组,应力集中程度最高 。 特别是在断裂端点,首尾错列段,局部拐点,分枝点或与其它断裂的交汇点,总之一切能对继续活动起阻碍作用的地方,都是应力高度集中的部位,所以这些地方常成为强震发生的特殊部位 。
⑵ 局部构造应力集中区的发育与活断层的关系
活断层或活动断块的特定部位,往往形成很高的局部构造应力集中地区 。 (对照图 2-23讲解 )
2.3.3 地应力随时间变化与地壳岩应变速率的关系
⑴ 地壳岩体的应力 -应变性状与应变速率间的关系 。
伊藤、熊谷等人的研究表明：岩体的应变速率是决定粘弹性介质力学性状的主要因素。
当应变速率 C小于某临界值 C0时 (对于实验的花岗岩
C0=10-13— 10-14/S),岩体在受力初期随应变的增大而发生应力积累，但当应力增大到一定程度时，应力就不再增大，而变形则不断增大，即进入粘性流动阶段，但不发生破坏。
但当 C大于 C0时，则岩体的性状近于弹性，即随着应变的发展，岩体内的应力不断增大，最终导致突然的破坏。
在统一的区域构造力的作用下,岩体内部 的应变速率和 沿断裂带 的应变速率通常是不同的,一般是前者小于后者 。 在天然条件下就可能出现三种不同的组合情况 。
① 当区域构造力的作用使 岩体 的应变速率 CR大于临界应变速率 C0时 （ 此时 CF必然大于 C0）,地壳岩体整个处于弹性状态,随着变形的发展,岩体内部及沿断裂带的应力不断增高,达到一定程度发生破坏 。 破坏即可沿已有的断裂发生,也可在岩体内部发生,历史上岩石圈遭受强烈运动时会出现这种情况 。 据计算,在 30km深度 C=10ˉ13/s的应变速率,大体相当于地表隆起速度为
5cm/a。
(2)当区域构造力的作用使岩体的应变速率 CR介于 C0和某一临界值 Ca(相当于使岩体内方向有利的断裂带的 CF=C0
时（此时 CR < C0）的岩体应变速率，见图 2— 28(a))之间，
即 C0>CR>Ca。 (如图 2— 28(a)中的②区 )时，则岩体本身的力学性状与断裂带不同：
岩体本身,因其应变速率 CR<C0,故随应变、应力的发展很快进入粘性变形阶段，沿最大受力方向产生粘性的压缩变形，垂直于最大主应力方向则产生伸长和隆起，而不发生破坏； 方向有利的断裂带内,因其应变速率 CF>C0,而具弹性性状，应力随形变的发展不断增高，最终发生破裂，
导致再活动，引起地震。日本列岛地区地形变和断裂新活动性的发展就是在这样的背景条件下发生的。
这也是所有构造新活动区所具有的共同特征。一些地震活动强烈地区的地表隆升速度的资料表明，地壳隆升速率大于或等于 2mm/a的可能属于这类地区。
（ 3）区域构造力的作用微弱，致使岩体的应变速率
CR<Ca。 在这样的条件下，由于岩体本身及断裂带的应变速率均低于临界应变速率 C0 (如图 2— 28(a)中的 ③ 区 ),
故这类地区的特点应是以地壳隆升或沉降为标志的地形变微弱，无活断层发育，故代表着现代构造稳定区的情况。
2.4 地壳表层岩体应力状态的复杂性
2.4.1 地壳表层岩体应力分布的规律
2.4.1.1 垂直应力的分布
世界各地实测应力资料的统计表明，不同地区地壳表层岩体 垂直应力 随深度的分布，通常有如下关系：
σ v =A+ γh
（ γ大体相当于岩体的平均容重,A为常数）
我国地壳表层岩体内垂直应力随深度的分布也大体上与国外统计结果相一致。
表 2-3 我国 σ v / γh比值统计资料
σ v/ γh <0.8 0.8-1.2 >1.2
所占百分比 13.7 17.3 60
从统计关系可以看出：
地表表层岩体内的垂直应力成分主要由上覆岩层自重所引起，即随深度而线性增大，且其增长率相当于岩体的平均容重；
大多数地区，在遭受区域性剥蚀的过程中，由于垂向卸荷不彻底而保存一部分剩余自重应力，公式中常数项的存在就表明了这一点。
2.4.1.2 水平应力的分布及应力状态的类型从已有的实测资料分析，有如下规律：
水平应力分量的各向异性，即 σ h2 / σ h1不等于 1,其比值介于 0.5-0.75之间。
平均水平应力的分布及应力状态的的类型：平均水平应力随深度而增大，并可区分三种情况,
a,σ h < σ v 沉积物沉积后未受构造扰动或仅受轻微构造作用或明显遭受侧向卸荷影响的岩体具有这种应力状态。（ σ 1垂直,重力场）；
b,σ h =σ v 近期未受构造挤压的深部塑性变形区或某些具有高塑性的沉积岩层,N=1,静水应力分布；
c,σ h >σ v 分布较为普遍,σ 1,σ 3 水平或垂直，
N>1或 <1。 （ σ 2垂直，水平应力场）
2.4.1.3 局部地带的应力异常分布
在断层及一些剪切带附近垂直应力及水平应力随深度的分布明显高于同深度的其它地带，正是这种异常往往导致诱发地震的产生。
2.4.1.4 浅部与深部应力状态的差异
已有的资料表明，近地表的浅部和较深部的应力状态有时明显不同。导致这种差异的原因有：
a.地表切割所引起的侧向卸荷和河谷临空面附近的应力重分布作用往往会使地表附近岩体的应力在量值和方向上变化很大，从而导致深浅部的不同；
b.各应力分量 随深度的 变化梯度 不同，从而导致深浅部应力状态的差异,
2.4.2 地表高应力区及其地质地貌标志
研究表明，高应力区在地表地质地貌上有明显的表现。因此，通过地质地貌研究可以揭示是否高应力区的存在。
2.4.2.1 天然条件下高水平应力释放有关的浅表生时效变形现象
（ 1）隐爆 最早发现于美国南安大略省，其表现为近地表出现细长的隆褶或类似低角度逆断层的断隆，一般高度较小，而延伸长度较大。最早称之为隆爆（ POP-UP） 现象。
其发育特征有：
a,发育在强度和厚度都不太大的近水平层状岩层中；
b.隆爆轴与实测最大主应力基本垂直
C.绝大多数隆爆都是该区大陆冰川消退不久的产物。
分析认为这种现象乃是该区地表岩体中的一种与高水平应力释放有关的表生时效变形现象。导致这种高水平应力则是由构造应力及大陆冰川加载后的卸荷作用共同导致的。
（ 2） 蓆 状裂隙在出露于地表的侵入岩体中，广泛见于一种近地表平行分布的区域性裂隙发育，通常上部较密，向下逐渐变稀疏，即 蓆 状裂隙。这是区域性卸荷剥蚀的结果。（解释：初始为深部静水应力状态，随着侵蚀，
垂直应力减少，应力差逐渐增大，当超过岩体极限事，
形成水平破裂。
（ 3）谷下水平卸荷裂隙及谷坡内水平剪切蠕动变形带大量的勘察资料表明，在高地应力区内的较开阔的河谷经常有一系列开口良好，透水性很强的卸荷裂隙，特别是当最大主应力与河段走向垂直时，这种卸荷裂隙尤为发育。它们多沿已有的层面或断裂结构面发育而成。因此，这种裂隙最易产生于近水平产出的沉积岩分布区或缓倾角裂隙发育的岩浆岩分布区。
发育在谷坡内的水平剪切蠕动变形带是高地应力区常见的；另一种应力释放类型产生时效变形现象是河谷形成的不同阶段，由差异回弹导致的沿坡角附近已有平缓结构面发生的减速型剪切蠕动变形的产物。
（ 4）应力释放型的深大拉张变形带
一些地段的谷坡后缘发育有深大的拉裂缝及拉张断陷带。这类拉张变形带以其规模大，延伸方向稳定和发育面深区别于通常的卸荷裂隙。
2.4.2.2 与钻进有关的岩体应力释放及伴生现象
（ 1）岩心饼化现象
钻进过程中岩心裂成饼状的现象是高地应力区所特有的岩体力学现象。这种现象有几个方面的共性：
a,所有的饼状岩心在形态上均有其共同特征：岩饼的厚度与岩心的直径有一定的关系，一般约为直径的 1/4
到 1/5，所以不同的钻孔，只要孔径相同，岩饼的厚度就大致相近；所有岩饼的表面均为新鲜破裂面，而且边缘部分粗糙，多数内部隐约见有顺槽，或沿一个方向的擦痕与之正常的拉裂坎。
b.饼状岩心是钻进过程中差异卸荷回弹的产物，破裂主要发生在一定高度的岩心根部，是由拉张和复合机制导致的。
c.饼状岩心的产生需具备特定的岩体力学条件：
弹性高，储能条件好的岩性条件，如火成岩；
整体块状的岩体结构条件；
高地应力条件，最大主应力在 30MPa以上。
(2)钻孔崩落现象：
研究发现，一些钻孔的孔径不是园的，而呈椭圆型，长短轴之差可达 3-18cm。 观察表明，这种孔径的增大是由于孔壁局部破损崩落所致，即钻孔崩落。
进一步研究发现：
破裂首先出现于孔壁应力集中程度最高的部位；破坏域侧向角的大小主要受岩石的强度参数及水平应力的控制。
2.4.2.3 与开挖卸荷及应力释放相联系的岩体变形破坏现象及研究意义
开挖往往引起岩体内一系列卸荷回弹和应力释放相关联的变形破坏现象：
采场及基坑底部的隆爆；
边坡及边墙向临空方向的水平位移和沿已有的近水平的结构面发生剪切错动；
边坡、边墙岩体的倾倒；
地下硐室、巷道的变形与破坏等这些变形和破坏不仅会恶化建筑物场地的工程地质条件，有时还会对建筑物造成直接危险。在各个方向的开挖中，垂直于最大主应力的地表、地下开挖，引起的变形和破坏最为强烈。
2.5 岩体应力和区域应力场研究
鉴于天然应力状态复杂性，为了从定性、定量两个方面阐明一个地区天然应力状态的总体特征，一般采用下述途径：
以地质、地貌方法研究该区构造应力场的演化历史和现今应力场基本特征；
在此基础上，选择一些有代表性的地点进行应力测定；
以这些实测应力资料和已掌握的应力集中区的发育分布规律，对区域构造应力场进行数值模拟研究，并根据反演分析结果建立区域应力场的定量化模型。
2.5.1 构造应力场的演化历史和现今地应力场的基本特征的地质地貌研究
（ 1）构造应力场演化历史研究
通过地质力学方法
通过断层错动机制解的赤平投影解释
（ 2）现今地应力场基本特征研究
研究方法：
断层错动机制解
地质地貌方法
新断裂网络地质地貌分析法
地震震源机制解
所谓 新断裂 是指最新构造应力场下形成与发展的断裂。
在一定区域内，不同性质的新断裂往往构成一定形式的网络。
构成 新断裂网络 的成分包括一对共轭的剪切面，一组压性结构面和一组张裂面，其中后二者一般发育较差。共轭剪列面大多数表现为两组区域性剪裂隙，该裂隙陡倾且彼此近于正交。
奥地利学者认为这类区域性剪裂隙是在蠕动条件下沿最大剪应力迹线形成的。这一对共轭剪裂面常常是新断裂网络中的基本成分，且其锐角等分线就是区域最大主应力方位。
2.5.1.3 区域岩体应力积累和程度的研究
（ 1）历史上各时期及当代地壳隆升的速度和高度：
通过层状地貌进行详细研究（剖面测量和测年），求出抬升速率和幅度；在此基础上，以地壳岩体应变速率的变化趋势，结合历史时期的断裂活动情况，总体上判明当前区内岩体应力积累和程度。
（ 2）区内应力集中条件和应力集中区的分布：取决于岩性和构造部位；
（ 3）可以作为高应力区标志的地质、地貌现象的发育历史和分布：如河谷强烈的卸荷回弹、岩饼、基坑、平硐中的岩爆和其它强烈变形现象。
2.5.2 岩体应力测量
目前岩体应力测量的方法很多，分类也不尽一致，
但归纳起来可分为直接测试法和间接测试法两类：
岩体应力测试方法直接测试法间接测试法应力恢复法应力解除法水力压裂法（水压致裂法）
钻孔崩落法定向岩心非弹性应变恢复法凯塞尔效应测试法
2.5.2.1 应力恢复法（ stress-recovery method)
当岩体应力被解除后，通过施加压力，使岩体恢复到原来的状态，以求得岩体应力解除时的应力值。
其优点是当决定
岩体的应力时，
不需测定岩体
的应力应变关系
2.5.2.2应力解除法 （ stress-relief method)：
在拟测点附近的一个小岩石单元周围切割出的一个
,槽子,,使得这一小部分岩体不再承受旁侧岩体传来的应力。从刻槽前装臵好的仪器测出由于这种应力解除而引起的应变。并根据有关岩石已知的应力 — 应变关系换算出解除前岩体内的应力。
以其精度高、测值稳定可靠等优点，被广泛应用于岩土工程设计、矿产开采、地震研究等方面。压磁全应力解除法实现了单孔测量三维地应力，它克服了一般应力解除测量法对岩石条件要求高、野外测量工序复杂、工期长、
费用高等缺点，可实现垂直孔深 0～ 100米的三维地应力测量。该方法最大的优点是能够精确测得三维主应力的大小和方向，以及可以在狭窄的坑道内完成测量。
2
2
2
(a ) (b )
a b
图 3-28 应力解除法布臵图
1,刻痕； 2.电阻片的布臵图 3-29 钻孔内应力解除法
2.5.2.3 水压致裂法 (hydraulic fracturing method)
通过钻孔向地下某深度处的测点段压液，用高压将孔壁压裂，然后根据破坏压力、关闭压力和破裂面的方位，
计算和确定岩体内各主应力的大小和方向。
该法能有效地利用已有钻孔进行深部地应力测试，且具有操作简便、无须知道岩体力学参数等优点，已被广泛应用于水电工程设计、铁路、公路的隧道选线、场地稳定性评价、核废料处理以及地学研究等领域。
应用该测试方法，可以得到垂直于钻孔平面的最大和最小应力的大小和方向。对于垂直钻孔，由不同深度的测试数据，可得到最大和最小水平主应力随深度变化规律。
对三个或三个以上的交汇钻孔进行测试，经过数据处理计算得到测点附近的三维应力状态。
2.5.2.4 钻孔测量崩落测量法：
研究表明钻孔崩落现象是由孔壁应力集中部位的局部破坏引起的，且崩落的长轴垂直区内水平最大主应力方向，
而崩落域侧向角（ θ b ） 及破坏应力比（ σ H / σ h ）
的大小则主要与岩石的性质及水平最小主应力有关。由此可以求出该区水平最大、最小主应力的方向及大小。步骤如下：
(1)详细测量区内的钻孔崩落现象，并根据崩落域的长轴展布确定该区水平最大主应力和最小主应力。
(2)按照实际的岩体条件进行模拟试验,求得 θ b —
σ h直线关系 (图 2— 50),并根据实测的 σ b求出区内的水平最小主应力 (σ h )的量值 。
(3)根据 σ h及实测的 C0,利用图 2— 51即可得出区内水平最大主应力 (σ H)的大小 。
2.5.2.5 定向岩心非弹性应变恢复测量法：
1,基本原理
实测结果表明,岩石应变恢复的性状 (图 2— 52)有如下主要特征：
(1)岩石的总应变恢复量 (ε) 是由弹性应变恢复
(ε ′ )和非弹性应变恢复 (ε ″ )两部分所组成,且整个应变恢复的时间足够长,约达 30余小时 。
(2)在未发生非线性蠕变的条件下主应变恢复 (无论是弹性的或是非弹性的 )的轴向与主应力方向一致,
即,ε 1,ε ′ 2,ε ″ 3,与 σ l的方向一致,而 ε 3、
ε ′ 3,ε ″ 3与 σ 3的方向一致,且
ε 1= ε ′ 1+ ε ″1
ε 3= ε ′ 3+ ε ″3
(3)如果发生非线性蠕变,则最大弹性应变恢复轴与最大非弹性应变恢复轴的方向将是不同的 。 此时,弹性应变恢复的轴向所反映的是较新的应力环境,而非弹性应变恢复的轴向所代表的则是较老的应力环境 。 但实测资料表明,出现非线性蠕变的情况是很少的 。
(4)在整个应变恢复过程中,主应变比 (无论是弹性或是非弹性的 )与主应力比始终保持相等 。
2,测量的方法及步骤
(1)从钻孔中取定向岩心 。
(2)在岩心内选三个不同方向的面,且在每个面上的三个不同方向上进行应变恢复测量 (所得结果显然是非弹性的 ),然后根据测量资料计算三个主应变的方向及比值 。
如果有一个主应力是垂直的,且其大小等于上覆层的重量,则只在水平面内的三个不同方向上进行应变恢复测量,求得两个水平主应变的方向及比值即可 。
(3)测量时应注意使岩心密封,以避免温度及湿度变化对测量结果的影响 。
2.5.2.6 凯塞尔 （ Kaiser ） 效应测量法
1.基本原理
1950年,德国学者 J.Kaiser发现受单向拉伸力作用的金属材料,只有当应力达到并超过材料所受过的最大先期应力时才会开始有明显的声发射现象出现,这就是著名的凯塞尔效应 。 1963年,Goodman通过实验证实岩石也具有凯塞尔效应,从而为应用这一技术测定岩体应力奠定了基础 。 70年代末期以来,日,美,中学者对这一问题开展了广泛的理论及实验研究,先后解决了凯塞尔效应方向独立性,三维地应力测量及试验过程中噪声的排除等问题,使凯塞尔效应在地应力测量领域已基本具有实用性 。
为了深入理解凯塞尔效应及其在地应力测量方面的应用,首先需对下述基本问题作简要的讨论 。
(1)岩石凯塞尔效应的微观机理
研究表明,岩石的声发射现象实际上是来源于其内部显微缺陷的受力扩展,而岩石的每一次受力,都会使其内部组织结构产生与荷载大小及方向相适应的显微破裂系统,
再次加载时,如果荷载小于先期荷载,则先期形成的缺陷不会发生进一步破裂,因此也就几乎没有声发射出现,—
·旦荷载达到并超过先期荷载,,已有的裂纹即将进一步扩展,声发射随之开始大量持续出现,这就是凯塞尔效应的基本机理 。
(2)岩石凯塞尔效应对地应力的记忆功能
已有的研究认为,通过凯塞尔效应所测得的是岩体在地质历史时期内所遭受过的最大应力 。 如果确是这样,实际上就无法利用凯塞尔效应来解决现今地应力的测量问题,
因为在遭受过构造变动,且有断裂发育的地区,任何一部分岩体当时都遭受过很大的,甚至是接近其破裂强度的应力 。 但是,一系列实测资料表明,利用凯塞尔效应测得的岩体应力远小于该岩体的破裂强度,而与用套钻法测得的现今岩体应力十分接近 (表 2— 10)o对于为什么出现这种矛盾现象,以往的研究也未能加以阐明 。 通过对已有实测资料的深入分析,我们发现凯塞尔效应实际上只能记忆挽近时期的应力；而不能记忆古构造力 。 之所以如此,看来这里有一个显微破裂的愈合问题 。
随着环境的改变,岩石会发生重结晶或新晶体生长的作用,使那些古老的显微破裂焊接愈合,从而也就使其丧失对古构造应力的记忆能力 。
相反,挽近时期岩体的受力过程是在该岩体己处于地表附近的常温,低围压条件下发生的,此时所产生的显微破裂系统,由于形成后所经历的时间很短,且始终处于常温和低围压条件下,所以不会发生愈合 。 因此,当采样并对岩石试件加载,且应力达到和超过挽近时期岩体所遭受的应力量级时,这类显微破裂即将进一步扩展,从而引起声发射的急剧增加,这也就是岩石凯塞尔效应只能记忆挽近时期岩体所遭受过的应力的道理所在 。
此外,值得指出的是,近些年来的研究发现,挽近时期遭受过方向和量值不同的多期应力作用的岩石,在其再次受力过程中可能出现多个声发射频数急骤增高点 (图 2—
53),分别对应不同的先期应力,这种现象可称为多期凯塞尔效应 。
岩石多期凯塞尔效应的产生,是因为对于不同的主应力组合,岩石内部最易发生进一步破裂的缺陷方位不同,
因而遭受过不同方向主应力组合作用的岩石,在其内部将产生多个与各次受力相对应的显微破裂系统 。 当对这类岩石试件进行加压试验并记录其声发射现象时,随着压力的逐渐增大,每当外荷载引起的应力达到与某一期应力相等的量级时,与之相对应的显微破裂就开始扩展,声发射的累计频数也就随之出现一次突增,这就是多期凯塞尔效应产生的机制 。
(3)测量结果的应用
通过上述讨论不难看出,与其它的应力测量方法不同,
凯塞尔效应测量结果所揭示的,并不是现存应力,而是岩体于挽近期所遭受过的最大应力 。 如果在此期间岩体曾遭受过不同应力场的作用,则通过多期凯塞尔效应,还可揭示出岩体挽近期的受力历史及每一期主应力的方向及其最大值 。 由凯塞尔效应所揭示的最新应力场,在方向上必定与现存应力场相一致,而在量值方面则可能出现等于或大于现存应力的两种情况 。 导致出现后一种情况
2·5·3 区域地应力场的物理及数值模拟研究 。
近些年来,由于物理模拟,电算以及有限元方法的迅速发展,已有可能对通过现场调研所建立起的区域应力 —
形变场发育的基本模式,进行进一步物理和数值模拟研究 。
通过这种研究,不仅可以根据区内一些点的应力实测资料反演现今区域地应力场,建立其现状的定量化模型,
取得不同地段在应力 — 形变强度和发震能力方面的定量关系,而且可以通过改变外力或边界条件的系统分析,深入研究区域地应力场的形成演化机制和规律,为定量评价岩体稳定性及区域构造稳定性提供科学依据 。
2.5.3.1 模型的建立
通过对区域构造应力场演变史及现今地应力场基本特征的地质,地貌研究和部分地点岩体应力的实测,应对区域构造格架及区域应力 — 形变场发育的基本特征有了一个总体认识 。 以此为基础,通过适当的简化 （ 概化 ）,建立一个符合实际的地质 — 力学模型,是保证模拟研究成功的关键 。
具体说来,模型的建立就是要正确确定模型的下述特征,
(1)模型的范围,内部结构及各部分的力学参数,
(2)模型的边界条件及可能的外力作用方式,
(3)地区的总体应力 — 形变图象和部分地点的主应力方向及大小 。
2.5.3.2 机制模拟研究
为考察模型建立的正确性和进 — 步研究作用的基本机制,比较有效的方法是进行相似材料模拟研究 。 方法的要点是,按抽象出的模式用相似材料制成模型,并于其表面画上方格网,然后放入专门设计的装臵中施加外力进行变形实验,在外力不断增大,变形累进发展过程中仔细观察模型中所出现的各种现象,并以间断拍照的方式记录变形发展的全过程 。
