第二章 光纤的结构与波导特性冯选旗
2
本章内容、重点和难点本章内容
光纤的结构与类型
光纤的射线光学理论分析
光纤的波动光学理论分析
光纤的损耗、色散和非线性特性
光缆的构造、结构与型号本章重点
光纤的损耗、色散和非线性特性本章难点
光纤的波动光学理论分析
3
学习本章目的和要求
了解 光纤的结构与类型
学会用射线和波动光学理论分析光纤的特性
掌握光纤的损耗、色散和非线性特性
熟悉光缆的构造、结构与型号
4
2.1 光纤的导光原理与结构特性的射线分析
2.2 阶跃光纤的模式理论
2.3 单模光纤的色散
2.4 光纤损耗
2.5 光纤的非线性效应
2.6 光纤光缆设计与制造
5
2.1光纤的导光原理与结构特性的射线分析
2.1.1
光纤 (Optical Fiber,OF)就是用来导光的透明介质纤维,一根实用化的光纤是由多层透明介质构成的,一般可以分为三部分：折射率较高的纤芯,折射率较低的包层和外面的涂覆层,如图 2.1所示 。
6
图 2.1 光纤结构示意图
7
2.1.2
光纤的分类方法很多,既可以按照光纤截面折射率分布来分类,又可以按照光纤中传输模式数的多少,光纤使用的材料或传输的工作波长来分类 。
8
1,按光纤截面上折射率分布分类按照截面上折射率分布的不同可以将光纤分为阶跃型光纤 (Step-Index Fiber，
SIF)和渐变型光纤 (Graded-Index Fiber，
GIF),其折射率分布如图 2.2所示 。
9
图 2.2 光纤的折射率分布
10
光纤的折射率变化可以用折射率沿半径的分布函数 n(r)来表示 。
11
2.
按光纤中传输的模式数量,可以将光纤分为多模光纤 (Multi-Mode Fiber,MMF)
和单模光纤 (Single Mode Fiber,SMF)。
在一定的工作波上,当有多个模式在光纤中传输时,则这种光纤称为多模光纤 。
12
单模光纤是只能传输一种模式的光纤,
单模光纤只能传输基模 (最低阶模 ),不存在模间时延差,具有比多模光纤大得多的带宽,这对于高码速传输是非常重要的 。
3.
按光纤的工作波长可以将光纤分为短波长光纤,长波长光纤和超长波长光纤 。
13
4,按 ITU-T
按照 ITU-T关于光纤类型的建议,可以将光纤分为 G.651光纤 (渐变型多模光纤 )、
G.652光纤 (常规单模光纤 ),G.653光纤 (色散位移光纤 ),G.654光纤 (截止波长光纤 )和
G.655(非零色散位移光纤 )光纤 。
按套塑 (二次涂覆层 )可以将光纤分为松套光纤和紧套光纤 。
现在实用的石英光纤通常有以下三种：
阶跃型多模光纤,渐变型多模光纤和阶跃型单模光纤 。
14
2.1.3
光在均匀介质中是沿直线传播的,其传播速度为
v=c/n
式中,c＝ 2.997× 105km/s,是光在真空中的传播速度； n是介质的折射率 (空气的折射率为 1.00027,近似为 1；玻璃的折射率为 1.45左右 )。
15
反射定律：反射光线位于入射光线和法线所决定的平面内,反射光线和入射光线处于法线的两侧,并且反射角等于入射角,即,θ1′＝ θ1。
折射定律,折射光线位于入射光线和法线所决定的平面内,折射光线和入射光线位于法线的两侧,且满足：
n1sinθ1=n2sinθ2
16
折射光到达纤芯包层界面时，若人射角 ф满足关系 sin ф <n2／ nl,则将再次发生折射。若入射角 ф大于临界角 ф c,
光线在纤芯 —— 包层界面将发生 全反射,
ф c定义为
sin ф c =n2／ n1
这种全反射发生在整条光纤上，所有 ф > ф c的光线都将被限制在纤芯中，
这就是光纤约束和导引光传输的基本机制。
17
2.1.4
一束光线从光纤的入射端面耦合进光纤时,光纤中光线的传播分两种情形：一种情形是光线始终在一个包含光纤中心轴线的平面内传播,并且一个传播周期与光纤轴线相交两次,这种光线称为子午射线,
那个包含光纤轴线的固定平面称为子午面；
另一种情形是光线在传播过程中不在一个固定的平面内,并且不与光纤的轴线相交,
这种光线称为斜射线 。
18
2.1.5
阶跃型光纤是由半径为 a,折射率为常数 n1的纤芯和折射率为常数 n2的包层组成,并且 n1>n2,如图 2.3所示 。
19
图 2.3 光线在阶跃型光纤中的传播
20
1,数值孔径 (NA)
对入射光来讲，只要进入纤芯中的光线满足 ф > ф c,都将被限制在纤芯中，这样就可得到将入射光限制在纤芯所要求的与光纤轴线间的最大角度
n0sinθ1 = n1sinθ2 =(n12-n22)1/2
n0sinθ1称为光纤的 数值孔径 (NA),代表光纤的集光能力。对于 n1≈n2,NA可近似为
NA= n1(2△ ) 1/2,△ =(n1- n2)/ n1
△ 为纤芯 —— 包层相对折射率差
21
2.模间色散 （ 多径色散 ）
表面上看,NA越大可以耦合进 光纤的光线越多,以不同角度 进入 光纤的光线,在光纤中将延不同的途径传播,
虽然在输入端同时进入光纤,但却不同时到达输出端,出现了时间上的分散,
导致脉宽严重展宽,这种现象称为多径色散,模式理论中称为模间色散 。
22
经历最短和最长路径的二束光线间的时差是输入脉冲展宽的一种度量，最短路径正好等于光纤长度 L,最长路径为 L／ sin ф c,则这两条光线到达输出端时差△ T为为了使种展宽不产生码间干扰，△ T应小于信息传输容量决定的比特间隔，即△ T<TB,而 TB =1/B，
则应有 B △ T <1,于是可得光纤信息传输的容量为
2211 )( s i n nncLLcn LT c?
221n
ncBL
23
2.1.6
渐变型光纤与阶跃型光纤的区别在于其纤芯的折射率不是常数,而是从芯区中心的最大值
n1逐渐降低到纤芯 — 包层界面的最小值 n2,大部分渐变光纤按二次方规律下降,可用所谓的,α
分布,分析,其形式为对阶跃光纤 α=∞,对抛物线型光纤 α =2
21
1
)1(
])/(1[{)(
nn
ann
aa
a
a
24
在阶跃光纤中光线以曲折的锯齿形式向前传播，而在渐变光纤中则以一种正弦振荡形式向前传播，如图 2.4所示图 2.4渐变光纤中的光线轨迹
25
在傍轴近似条件下，光线轨迹可用下列微分方程描述当折射率 n为抛物线分布,α =2时，则上式可简化为简谐振荡方程，其通解为
ρ=ρ0cos(pz)+(ρ0’/p)sin(pz)
式中,p=(2n1△／ α 2)1/2; ρ0和 ρ0’ 分别为入射光线的位置和方向。
dz
dn
ndz
d 1
2
2
26
上式显示，所有的射线在距离 z=2mπp
处恢复它们的初始位置和方向，其中 m为整数。因此抛物线型光纤不存在多径或模间色散。
注意,这个结论是在几何光学和傍轴近似下得到的,对于实际光纤，这些条件并不严格成立。
更严格的分析发现，光线在长为 L的渐变光纤中传播时，其最大路径时差，即模间色散△ T／ L将随 α而变。
27
图 2.5 渐变光纤模间色散和脱积随 a的变化
28
图 2.5给出了 n1=1.5和△ =0.01的渐变光纤模间色散随 α的变化，其最小色散发生在
α =2(1-Δ)处，它与 Δ的关系为
Δ T／ L=n1 Δ 2／ 8c
利用准则 B Δ T <l,可得比特率一距离积的极限为
BL< 8c ／ n1 Δ 2
29
2.1.7
1.
模式是波动理论的概念 。 在波动理论中,一种电磁场的分布称之为一个模式 。
在射线理论中,通常认为一个传播方向的光线对应一种模式,有时也称之为射线模式 。
30
2.
光纤中光波相位的变化情况如图 2.6所示,在这里以阶跃型光纤为例来讨论光纤的相位一致条件,不作复杂的数学推导,
只提及波动光学中的基本观点和结论 。
31
图 2.6 光纤中光波相位的变化情况
32
相位一致条件就是说：如果图中所示的这个模式在 A,B处相位相等,则经过一段传播距离后,在 A′,B′处也应该相位相等或相差 2π的整数倍 。
光纤的相位一致条件也可以从另外一个角度出发得到 。 根据物理学的知识可知：
波在无限空间中传播时,形成行波；而在有限空间传播时,形成驻波 。
33
对于渐变型多模光纤,同样,其导模不仅要满足全反射条件,还要满足相位一致条件 。
在渐变型多模光纤中,低阶模由于靠近光纤轴线,其传播路程短,但靠近轴线处的折射率大,
该处光线传播速度慢；高阶模远离轴线,它的传播路程长,但离轴线越远折射率越小,该处光线的传播速度越快 。
34
2.1.8
多模光纤和单模光纤是由光纤中传输的模式数决定的,判断一根光纤是不是单模传输,除了光纤自身的结构参数外,还与光纤中传输的光波长有关 。
35
为了描述光纤中传输的模式数目，在此引入一个非常重要的结构参数，即光纤的归一化频率，一般用 V表示，其表达式如下：
36
1.
顾明思义,多模光纤就是允许多个模式在其中传输的光纤,或者说在多模光纤中允许存在多个分离的传导模 。
37
2.
只能传输一种模式的光纤称为单模光纤 。 单模光纤只能传输基模 (最低阶模 )，
它不存在模间时延差,因此它具有比多模光纤大得多的带宽,这对于高码速传输是非常重要的 。 单模光纤的带宽一般都在几十 GHz·km以上 。
38
2.2 阶跃光纤的模式理论用射线光学理论分析法虽然可简单直观地得到光线在光纤中传输的物理图像，
但由于忽略了光的波动性质，不能了解光场在纤芯、包层中的结构分布以及其他许多特性。
尤其是对单模光纤,由于芯径尺寸小，
射线光学理论就不能正确处理单模光纤的问题。
39
因此，在光波导理论中，更普遍地采用波动光学的方法，即把光作为电磁波来处理，研究电磁波在光纤中的传输规律，
得到光纤中的传播模式、场结构、传输常数及裁止条件。
本节先用波动光学的方法求解波动方程，而后引入模式理论得到光纤的一系列重要特性。
40
2.2.1 平面波在理想介质中的传播
1.
所谓均匀平面波是指在与传播方向垂直的无限大的平面上,电场强度 E和磁场强度 H的幅度和相位都相等的波型,简称为平面波 。
41
平面波是非常重要的波型，一些复杂的波可以由平面波叠加得到。在折射率为 n
的无限大的介质中，一工作波长为 λ0的平面波在其中传播，其波数为：
式中,k0是真空中的波数,ω是光的角频率,μ和 ε分别是介质的导磁率和介电常数,设平面波传播方向的单位矢量为 as，
则 k = as·k 称为平面波在该介质中的波矢量 。
42
2,平面波在介质分界面上的反射和折射反射波与入射波在原点处的复振幅之比称为反射系数；传递波与入射波在原点处的复振幅之比称为传递系数,表示为：
43
式中,R,T都是复数,包括大小及相位 。 其模值分别表示反射波,传递波与入射波幅度的大小之比； 2Ф1,2Ф2是 R和 T
的相角,分别表示在介质分界面上反射波,
传递波比入射波超前的相位 。
44
3,
全反射是一种重要的物理现象，当光波从光密介质射入光疏介质，且入射角大于临界角时才能产生全反射，即全反射必须满足,n1>n2,θc<θ1<90
45
当平面波由光密介质射向两介质分界面上时,根据入射角 θ1的大小,可以产生两种类型的波：当入射角大于临界角时产生导行波,能量集中在光密介质及其界面附近；当入射角小于临界角时产生辐射波,
一部分能量辐射到光疏介质中并在其中传播 。 对于光波导来说,导波是一种重要的波型 。
46
2.2.2
1.
(1) 麦克斯韦方程组和边界条件 ［ 1］
在均匀光纤中,介质材料一般是线性和各向同性的,并且不存在电流和自由电荷,因此在无源区域,均匀,无损,简谐形式的麦克斯韦方程组为：
47
式中,E为电场强度矢量； D为电位移矢量； H为磁场强度矢量； B为磁感应强度矢量。且 D与 E，
B与 H有下列关系。
48
图 (a)因为 d?0时,E
的回线积分 (▽ × E的通量 )为零，所以它们的 切线分量连续 。
图 (b)因为▽ ·D 的体积分为零 (无源 )，如果
h?0,则进下表面的电通量等于出上表面的电通量，所以它们的 法线分量连续,
49
(2)
从麦克斯韦方程组出发,可以导出光波所满足的亥姆霍兹方程 。 根据矢量关系,
有如下两个等式 。
式中,A代表任何一个矢量，当然 E,H也满足上式。
50
应用在光纤中,μ=μ0,且▽ μ=0,则可以得到光在非均匀介质中传播的基本方程，即矢量亥姆霍兹方程
2
2
2
2
0
12
0
12
)(
)(
t
H
t
E
HH
EE
51
(3)
在单一均匀介质中传播的波为平面波,
称为横电磁波,用 TEM表示,TEM波的电场和磁场方向与波的传播方向垂直,即在波导的传播方向上既没有磁场分量也没有电场分量,且三者两两相互垂直 。
52
对于同一类型的波，其场强在圆周方向 (即 φ方向 )或径向方向 (即 r方向 )的分布情况又会有所区别，即电磁场的分布会不尽相同。
目前通信用光纤的相对折射率差
Δ<<1,称为 弱导光纤 。 这种光纤可以近似地用平面波束分析光的传播 。
53
2.
阶跃型光纤的波动理论分析就是以麦克斯韦方程组为基础,根据光纤的边界条件,从亥姆霍兹方程解出阶跃型光纤中导波的场方程,在此基础上推导出其特征方程,研究其导波模式,分析其传输特性 。
54
(1)
在圆柱坐标系中，设亥姆霍兹方程解有下述形式的解
)](e x p [),(
)](e x p [),(
0
0
ztjrHH
ztjrEE
55
标量解法近似：
所谓标量近似就是把横向电场及磁场作为标量，它们的分量、例如横向电场分量 Er
和 Eφ的振幅都满足标量 HelmhoItz方程。
采用圆柱座标系,Ez分量满足标量
Helmholtz方程。
这种近似前提条件,弱导行近似 即光纤的相对折射率差 Δ<<1。
这种近似下，横向场的幅度近似地认为满足标量 Helmholtz方程。
56
这种近似在芯子和敷层的相对折射率之差 Δ很小，光纤里射线入射角很大，射线趋近平行于光纤轴 (即 z座标 )时是可以的。
Δ越小，近似越好。
原因是,Δ越小，射入角将越大，才能满足谐振条件，才能组成正规模。射入角越大，即射线越平行于光纤轴线，电磁波越接近于平面波，平面波的极化，已知到处相同的，所以说 Δ越小，近似越好。
这种近似也可称为 平面波近似 。
57
从物理上来说，也是 Δ越小，这样的近似边界条件越正确。 Δ为零时，电磁场本身和它们沿法线方向的变化率必然连续。
58
将 E和 H分解为横向和纵向分量将其代入矢量亥姆霍兹方程，可得
zzt
zzt
irHrHrH
irErErE
),(),(),(
),(),(),(
2222
0
2
2222
0
2
ln])[()(
)ln()()(
nHijHnk
nEijEnk
ttztt
ttztt
59
对上式进一步划简，可得前 2式是场的横向分量应满足的矢量波动方程，后 2式是纵向分量应满足的波动方程，显然是个标量波动方程。
2222
0
2
2222
0
2
2222
0
2
2222
0
2
ln)()(
)ln)(
ln)()(
)ln()(
nHjHHnk
nEjEnk
nHHnk
nEEnk
ttztzt
ttzt
ttttt
ttttt
60
先利用标量波动方程求解纵向场分量，
由于该式右边不等于零，不是齐次方程，
求解亦不容易。
但是对阶跃光纤，在芯区和包层中,ε
和 n是均匀的，因而有▽ tε =0,▽ t n=0，
▽ t lnn2=0,于是标量波动方程变成齐次标量波动方程
0)(
0)(
222
0
2
222
0
2
zt
zt
Hnk
Enk
61
通过齐次标量波动方程求出 Ez,Hz
分量，将其代入下式就可求出横向场 Er,
Eφ,Hr,Hφ 分量
62
用标量解法得出的模式是筒并的，这是因我们分析时把横向场作为标量，没有考虑极化方向，所以一个标量场包括两个不同极化的波，此外，对于线极化波还有
cosmθ和 sin m θ之分，对椭圆极化波有
exp(+m θ)和 exp(-m θ)之分。可见一个标量解包括四个简并解，即四重简并，或四个精确的模式。
63
2.2.3
(1)
阶跃光纤中，芯区半径为 a,介电常数、
折射率、磁导率分别为 ε1,n 1和 μ1,且分布均匀，包层中为 ε2,n 2和 μ2 而 μ1 = μ2 =
μ0 在柱坐标系中▽ t2可展开为在圆周对称光纤中，场沿圆周 φ以 2π
为周期，采用分离变量法，设场 Ψ(E或 H)
有如下形式的解
2
2
2
1112 )(
rrrrt r
64
Ψz(r,φ)= Ψ(r) exp(jm φ)
芯区,
包层,
上式是贝塞尔函数的微分方程，显然可能有多种 Ψ(r)与多个分立 β的组合都可使方程成立，每一种组合称为一个导波模式。
0)(
0)(
2
2
2
2
2
2
2
2
22
2
1
22
1
1
r
m
rrr
r
m
rrr
k
k
65
在 r≤a的芯区，由于存在完全内反射，光场在 z向传播的速度必小于平面波在 n1介质中的速度，因而有 β<k0n1,或 k12-β2 > 0,场在 r方向应是振形分布，且在 r=0处场幅为有限值，所以在芯区场的横向变化可用第一类贝塞尔函数表示，这个场称为受导模或导模，可表示为
)()( ztjjmmz eeurAJEⅠ
)()( ztjmim
mz eeurAJE
Ⅰ
66
在 r≥a的包层内，场在 z向的传播速度必大于平面波在 n2介质中的速度，因而有 β
>k0n2,或 k22-β2 < 0,场在 r方向为衰减场或消逝场，且在 r?∞处,Ψ?0，所以在包层区场的横向变化可用第二类变态贝塞尔函数表示
)()( ztjmim
mz eewrCKE
Ⅱ
67
采用同样的方法，可求得磁场的解芯区,
包层,
通过分量关系式即可得到电磁场的各横向分量。
)(
)(
)(
)(
ztjmim
mz
ztjmim
mz
eewrDKH
eeurBJH
Ⅱ
Ⅰ
68
需要指出,
由变态贝塞尔函数的渐近表示可知，当
wr?∞时,Km(wr)?ewr,因此当 r?∞时，
Km(wr) 必为零，所以对导引模必有 w>0，
β>k2。
若 w=0,β=k2,则不满足 Km(wr) |r?0=0
的条件，导引模将不再约束在纤芯中沿轴传输，能量将向横向辐射出去，所以定义
w=0为导引模的截止条件。
69
结合参量 w和 u,可以定义光纤的重要的结构参量 为一方面与波导尺寸（芯径 a） 成正比，
另一方面又与真空中的波数 k0成正比，因此 称为 光纤的归一化频率 。 是决定光纤中模式数量重要参数。
70
从以上的求解过程也可以的得出导模的传输条件。为了得到纤芯里振荡、包层里迅速衰减的解的形式，必须满足：
k12- β2 > 0 和 k22- β2 < 0
因此，导模的传输常数的取值范围为：
k2< β < k1
若 β < k2,则 w2<0,这时包层里也得到振荡形式的解,这种模称为辐射模。 β < k2 表示一种临界状态，成为模式截止状态，模式截止时的一些性质往往通过 w?0时的特征方程式来讨论。
相反地,β? k1或 u?0的情况是一种远离截止的情况，模式远离截止时其电磁场能量 很好地封闭在纤芯中。
71
2.2.4
求出来的 Ez 和 Hz 分量应满足纤芯和包层界面（ r=a ） 上连续的条件，因而，可写为
72
其他的场分量
73
确定光纤中导波的特性，还须利用光纤的边界条件。在纤芯和包层的边界上，
电磁场的切向方向均连续,即在纤芯和包层界面（ r=a ） 上 E φ和 H φ也应连续，可得到特征方程为：
74
对于通信中所用的弱导波光纤（弱导光纤）,n1≈n2,特征方程可简化为：
就是弱导光纤特征方程。式中“±”表示方程有两组解，取,+”号为一组解，对应的模式为 EH模；取,-”号为另一组解，
对应的模式为 HE模。
75
(3)
上面已经得到了光纤中场的亥姆霍兹方程和弱导光纤中导波的特征方程，接下来分析光纤中存在哪些模式及这些模式的
76
① TEM
光纤中是否存在 TEM波呢?根据定义,
TEM波在波导的传播方向 (Z方向 )上既没有电场分量,又没有磁场分量 。 即 Ez＝ 0,Hz
＝ 0。 如果光纤中存在 TEM波,则根据 Ez、
Hz的表达式可以得到 A＝ B＝ 0,再将 A＝ B
＝ 0代入相关算式得到 Er,Eφ,Hr,Eφ都为零,即光纤中不存在电磁场,所以光纤中根本不存在 TEM波 。
77
② TE波和 TM
光纤中是否存在 TE波和 TM波,实际上是看单独的 TE波和 TM波是否满足边界条件 。 如果光纤中存在 TE波,根据 TE波的定义,TE波在波导的传播方向 (Z方向 )上没有电场分量,只有磁场分量,即 Ez＝ 0,根据 Ez表达式可以得到 A＝ 0,然后将 A＝ 0代入相关算式中得到
78
β
79
m=0意味着 TE模和 TM模的场分量沿圆周方向没有变化。可得到 TE0n模和 TM0n
模有相同特征方程,为截止状态下的特征方程为
J0(uc)=0
其根有 2.4048,5.5201,8.6537,…… 它们分别对应着 TE01( TM01)模,TE02( TM02)模、
TE03( TM03)模、的截止频率
80
就是说，若归一化频率 V>2.4048,
TE01( TM01)模就能在光纤中存在；反之，
若归一化频率 V<2.4048,TE01( TM01)模就不是导模。对其他模式可以次类推。
应该注意,TE0n和 TM0n 模有相同截止频率，它们是相互简并的。
81
③ EH波和 HE
从上面的阐述中可以看到,当 m≠0时,光纤中不能存在 TE波和 TM波,而只能是 Ez,Hz同时存在的 EH波和 HE波 。
模的特性可以用 3个特征参数 U,W和 β来描述 。 U表示导模场在纤芯内部的横向分布规律；
W表示导模场在纤芯外部的横向分布规律 。
82
① 导模的截止条件
→
83
84
→
85
86
87
② 远离截止时的 U值光纤中导模的 U值是随频率而变化的 。
上面所讨论的 Uc值只适用于导模截止时的情况 。
88
89
2.2.5
(1)阶跃折射率分布光纤的单模条件单模光纤只能传输一个模式，即 HE11
模，称为光纤的基模。单模光纤应设计在使工作波长处所有高阶模均被截止。
90
各模式的截止条件决定于 V,并用 Vc
来表示，基模不会截止。
除基模外,TE01( TM01)模是最有可能存在的模式，前面已经分析，若归一化频率 V<2.4048,则连 TE01( TM01)模都截止。
就只能承载基模 HEll模 。
91
92
(2)单模光纤的模折射率与归一化传播常数模折射率为
b为归一化传播常数
bn?
)1()( 2122 bnnnbnn
21
2
21
20/
nn
nn
nn
nkb
93
(3)单模场结构基模的场分布可通过已求得的 Ez和 Hz
求得。单模光纤实际上承载两个简并的正交偏振模，因为它们有相同的模折射率。
下图给出了弱导光纤中几个低阶线偏振模的电力线在横截面内的分布。
94
几个低阶模的场型 (实线为电力线，
虚线为磁力线,
λg=2π/β)
95
(4)单模光纤的双折射特性正交偏振模的简并特性，只对具有均匀直径的理想圆柱形纤芯的光纤才能保持。
实际光纤的纤芯形状沿光纤长度难免出现变化，光纤也可能受非均匀应力而使圆柱对称性受到破坏。这些因素使光纤正交偏振的简并特性遭到破坏，使光纤呈现双折射现象。
96
双折射程度定义为
B=(βx -βy)/k0 =Δ βλ/2π
双折射率将导致两个偏振分量间功率的周期交换，该周期称为拍长，可表示为
LB= λ/B=2π / Δ βλ
97
(5)模场半径常用模场直径 (2w)的概念，代表基模场强在空间分布的集中程度的一种度量。
模场直径的大小对光纤连接及与其他光器件的耦合有重要的影响。模场直径通过远场强度分布来定义。
一般将光场作为高斯分布来近似计算模场半径。
98
(6)纤芯中的功率流模场半径描述场强在空间分布的集中程度，与此相应，导模纵向传输的功率流在芯包两区中同时传输，大部分集中在芯区传输，小部分在包层内传输，其分配比随模式而变。
在弱导光纤中，只有横向场分量，纵向传输的功率流可方便地用轴向坡印廷矢量积分求得
99
模的场量代人积分，可得
100
2
本章内容、重点和难点本章内容
光纤的结构与类型
光纤的射线光学理论分析
光纤的波动光学理论分析
光纤的损耗、色散和非线性特性
光缆的构造、结构与型号本章重点
光纤的损耗、色散和非线性特性本章难点
光纤的波动光学理论分析
3
学习本章目的和要求
了解 光纤的结构与类型
学会用射线和波动光学理论分析光纤的特性
掌握光纤的损耗、色散和非线性特性
熟悉光缆的构造、结构与型号
4
2.1 光纤的导光原理与结构特性的射线分析
2.2 阶跃光纤的模式理论
2.3 单模光纤的色散
2.4 光纤损耗
2.5 光纤的非线性效应
2.6 光纤光缆设计与制造
5
2.1光纤的导光原理与结构特性的射线分析
2.1.1
光纤 (Optical Fiber,OF)就是用来导光的透明介质纤维,一根实用化的光纤是由多层透明介质构成的,一般可以分为三部分：折射率较高的纤芯,折射率较低的包层和外面的涂覆层,如图 2.1所示 。
6
图 2.1 光纤结构示意图
7
2.1.2
光纤的分类方法很多,既可以按照光纤截面折射率分布来分类,又可以按照光纤中传输模式数的多少,光纤使用的材料或传输的工作波长来分类 。
8
1,按光纤截面上折射率分布分类按照截面上折射率分布的不同可以将光纤分为阶跃型光纤 (Step-Index Fiber，
SIF)和渐变型光纤 (Graded-Index Fiber，
GIF),其折射率分布如图 2.2所示 。
9
图 2.2 光纤的折射率分布
10
光纤的折射率变化可以用折射率沿半径的分布函数 n(r)来表示 。
11
2.
按光纤中传输的模式数量,可以将光纤分为多模光纤 (Multi-Mode Fiber,MMF)
和单模光纤 (Single Mode Fiber,SMF)。
在一定的工作波上,当有多个模式在光纤中传输时,则这种光纤称为多模光纤 。
12
单模光纤是只能传输一种模式的光纤,
单模光纤只能传输基模 (最低阶模 ),不存在模间时延差,具有比多模光纤大得多的带宽,这对于高码速传输是非常重要的 。
3.
按光纤的工作波长可以将光纤分为短波长光纤,长波长光纤和超长波长光纤 。
13
4,按 ITU-T
按照 ITU-T关于光纤类型的建议,可以将光纤分为 G.651光纤 (渐变型多模光纤 )、
G.652光纤 (常规单模光纤 ),G.653光纤 (色散位移光纤 ),G.654光纤 (截止波长光纤 )和
G.655(非零色散位移光纤 )光纤 。
按套塑 (二次涂覆层 )可以将光纤分为松套光纤和紧套光纤 。
现在实用的石英光纤通常有以下三种：
阶跃型多模光纤,渐变型多模光纤和阶跃型单模光纤 。
14
2.1.3
光在均匀介质中是沿直线传播的,其传播速度为
v=c/n
式中,c＝ 2.997× 105km/s,是光在真空中的传播速度； n是介质的折射率 (空气的折射率为 1.00027,近似为 1；玻璃的折射率为 1.45左右 )。
15
反射定律：反射光线位于入射光线和法线所决定的平面内,反射光线和入射光线处于法线的两侧,并且反射角等于入射角,即,θ1′＝ θ1。
折射定律,折射光线位于入射光线和法线所决定的平面内,折射光线和入射光线位于法线的两侧,且满足：
n1sinθ1=n2sinθ2
16
折射光到达纤芯包层界面时，若人射角 ф满足关系 sin ф <n2／ nl,则将再次发生折射。若入射角 ф大于临界角 ф c,
光线在纤芯 —— 包层界面将发生 全反射,
ф c定义为
sin ф c =n2／ n1
这种全反射发生在整条光纤上，所有 ф > ф c的光线都将被限制在纤芯中，
这就是光纤约束和导引光传输的基本机制。
17
2.1.4
一束光线从光纤的入射端面耦合进光纤时,光纤中光线的传播分两种情形：一种情形是光线始终在一个包含光纤中心轴线的平面内传播,并且一个传播周期与光纤轴线相交两次,这种光线称为子午射线,
那个包含光纤轴线的固定平面称为子午面；
另一种情形是光线在传播过程中不在一个固定的平面内,并且不与光纤的轴线相交,
这种光线称为斜射线 。
18
2.1.5
阶跃型光纤是由半径为 a,折射率为常数 n1的纤芯和折射率为常数 n2的包层组成,并且 n1>n2,如图 2.3所示 。
19
图 2.3 光线在阶跃型光纤中的传播
20
1,数值孔径 (NA)
对入射光来讲，只要进入纤芯中的光线满足 ф > ф c,都将被限制在纤芯中，这样就可得到将入射光限制在纤芯所要求的与光纤轴线间的最大角度
n0sinθ1 = n1sinθ2 =(n12-n22)1/2
n0sinθ1称为光纤的 数值孔径 (NA),代表光纤的集光能力。对于 n1≈n2,NA可近似为
NA= n1(2△ ) 1/2,△ =(n1- n2)/ n1
△ 为纤芯 —— 包层相对折射率差
21
2.模间色散 （ 多径色散 ）
表面上看,NA越大可以耦合进 光纤的光线越多,以不同角度 进入 光纤的光线,在光纤中将延不同的途径传播,
虽然在输入端同时进入光纤,但却不同时到达输出端,出现了时间上的分散,
导致脉宽严重展宽,这种现象称为多径色散,模式理论中称为模间色散 。
22
经历最短和最长路径的二束光线间的时差是输入脉冲展宽的一种度量，最短路径正好等于光纤长度 L,最长路径为 L／ sin ф c,则这两条光线到达输出端时差△ T为为了使种展宽不产生码间干扰，△ T应小于信息传输容量决定的比特间隔，即△ T<TB,而 TB =1/B，
则应有 B △ T <1,于是可得光纤信息传输的容量为
2211 )( s i n nncLLcn LT c?
221n
ncBL
23
2.1.6
渐变型光纤与阶跃型光纤的区别在于其纤芯的折射率不是常数,而是从芯区中心的最大值
n1逐渐降低到纤芯 — 包层界面的最小值 n2,大部分渐变光纤按二次方规律下降,可用所谓的,α
分布,分析,其形式为对阶跃光纤 α=∞,对抛物线型光纤 α =2
21
1
)1(
])/(1[{)(
nn
ann
aa
a
a
24
在阶跃光纤中光线以曲折的锯齿形式向前传播，而在渐变光纤中则以一种正弦振荡形式向前传播，如图 2.4所示图 2.4渐变光纤中的光线轨迹
25
在傍轴近似条件下，光线轨迹可用下列微分方程描述当折射率 n为抛物线分布,α =2时，则上式可简化为简谐振荡方程，其通解为
ρ=ρ0cos(pz)+(ρ0’/p)sin(pz)
式中,p=(2n1△／ α 2)1/2; ρ0和 ρ0’ 分别为入射光线的位置和方向。
dz
dn
ndz
d 1
2
2
26
上式显示，所有的射线在距离 z=2mπp
处恢复它们的初始位置和方向，其中 m为整数。因此抛物线型光纤不存在多径或模间色散。
注意,这个结论是在几何光学和傍轴近似下得到的,对于实际光纤，这些条件并不严格成立。
更严格的分析发现，光线在长为 L的渐变光纤中传播时，其最大路径时差，即模间色散△ T／ L将随 α而变。
27
图 2.5 渐变光纤模间色散和脱积随 a的变化
28
图 2.5给出了 n1=1.5和△ =0.01的渐变光纤模间色散随 α的变化，其最小色散发生在
α =2(1-Δ)处，它与 Δ的关系为
Δ T／ L=n1 Δ 2／ 8c
利用准则 B Δ T <l,可得比特率一距离积的极限为
BL< 8c ／ n1 Δ 2
29
2.1.7
1.
模式是波动理论的概念 。 在波动理论中,一种电磁场的分布称之为一个模式 。
在射线理论中,通常认为一个传播方向的光线对应一种模式,有时也称之为射线模式 。
30
2.
光纤中光波相位的变化情况如图 2.6所示,在这里以阶跃型光纤为例来讨论光纤的相位一致条件,不作复杂的数学推导,
只提及波动光学中的基本观点和结论 。
31
图 2.6 光纤中光波相位的变化情况
32
相位一致条件就是说：如果图中所示的这个模式在 A,B处相位相等,则经过一段传播距离后,在 A′,B′处也应该相位相等或相差 2π的整数倍 。
光纤的相位一致条件也可以从另外一个角度出发得到 。 根据物理学的知识可知：
波在无限空间中传播时,形成行波；而在有限空间传播时,形成驻波 。
33
对于渐变型多模光纤,同样,其导模不仅要满足全反射条件,还要满足相位一致条件 。
在渐变型多模光纤中,低阶模由于靠近光纤轴线,其传播路程短,但靠近轴线处的折射率大,
该处光线传播速度慢；高阶模远离轴线,它的传播路程长,但离轴线越远折射率越小,该处光线的传播速度越快 。
34
2.1.8
多模光纤和单模光纤是由光纤中传输的模式数决定的,判断一根光纤是不是单模传输,除了光纤自身的结构参数外,还与光纤中传输的光波长有关 。
35
为了描述光纤中传输的模式数目，在此引入一个非常重要的结构参数，即光纤的归一化频率，一般用 V表示，其表达式如下：
36
1.
顾明思义,多模光纤就是允许多个模式在其中传输的光纤,或者说在多模光纤中允许存在多个分离的传导模 。
37
2.
只能传输一种模式的光纤称为单模光纤 。 单模光纤只能传输基模 (最低阶模 )，
它不存在模间时延差,因此它具有比多模光纤大得多的带宽,这对于高码速传输是非常重要的 。 单模光纤的带宽一般都在几十 GHz·km以上 。
38
2.2 阶跃光纤的模式理论用射线光学理论分析法虽然可简单直观地得到光线在光纤中传输的物理图像，
但由于忽略了光的波动性质，不能了解光场在纤芯、包层中的结构分布以及其他许多特性。
尤其是对单模光纤,由于芯径尺寸小，
射线光学理论就不能正确处理单模光纤的问题。
39
因此，在光波导理论中，更普遍地采用波动光学的方法，即把光作为电磁波来处理，研究电磁波在光纤中的传输规律，
得到光纤中的传播模式、场结构、传输常数及裁止条件。
本节先用波动光学的方法求解波动方程，而后引入模式理论得到光纤的一系列重要特性。
40
2.2.1 平面波在理想介质中的传播
1.
所谓均匀平面波是指在与传播方向垂直的无限大的平面上,电场强度 E和磁场强度 H的幅度和相位都相等的波型,简称为平面波 。
41
平面波是非常重要的波型，一些复杂的波可以由平面波叠加得到。在折射率为 n
的无限大的介质中，一工作波长为 λ0的平面波在其中传播，其波数为：
式中,k0是真空中的波数,ω是光的角频率,μ和 ε分别是介质的导磁率和介电常数,设平面波传播方向的单位矢量为 as，
则 k = as·k 称为平面波在该介质中的波矢量 。
42
2,平面波在介质分界面上的反射和折射反射波与入射波在原点处的复振幅之比称为反射系数；传递波与入射波在原点处的复振幅之比称为传递系数,表示为：
43
式中,R,T都是复数,包括大小及相位 。 其模值分别表示反射波,传递波与入射波幅度的大小之比； 2Ф1,2Ф2是 R和 T
的相角,分别表示在介质分界面上反射波,
传递波比入射波超前的相位 。
44
3,
全反射是一种重要的物理现象，当光波从光密介质射入光疏介质，且入射角大于临界角时才能产生全反射，即全反射必须满足,n1>n2,θc<θ1<90
45
当平面波由光密介质射向两介质分界面上时,根据入射角 θ1的大小,可以产生两种类型的波：当入射角大于临界角时产生导行波,能量集中在光密介质及其界面附近；当入射角小于临界角时产生辐射波,
一部分能量辐射到光疏介质中并在其中传播 。 对于光波导来说,导波是一种重要的波型 。
46
2.2.2
1.
(1) 麦克斯韦方程组和边界条件 ［ 1］
在均匀光纤中,介质材料一般是线性和各向同性的,并且不存在电流和自由电荷,因此在无源区域,均匀,无损,简谐形式的麦克斯韦方程组为：
47
式中,E为电场强度矢量； D为电位移矢量； H为磁场强度矢量； B为磁感应强度矢量。且 D与 E，
B与 H有下列关系。
48
图 (a)因为 d?0时,E
的回线积分 (▽ × E的通量 )为零，所以它们的 切线分量连续 。
图 (b)因为▽ ·D 的体积分为零 (无源 )，如果
h?0,则进下表面的电通量等于出上表面的电通量，所以它们的 法线分量连续,
49
(2)
从麦克斯韦方程组出发,可以导出光波所满足的亥姆霍兹方程 。 根据矢量关系,
有如下两个等式 。
式中,A代表任何一个矢量，当然 E,H也满足上式。
50
应用在光纤中,μ=μ0,且▽ μ=0,则可以得到光在非均匀介质中传播的基本方程，即矢量亥姆霍兹方程
2
2
2
2
0
12
0
12
)(
)(
t
H
t
E
HH
EE
51
(3)
在单一均匀介质中传播的波为平面波,
称为横电磁波,用 TEM表示,TEM波的电场和磁场方向与波的传播方向垂直,即在波导的传播方向上既没有磁场分量也没有电场分量,且三者两两相互垂直 。
52
对于同一类型的波，其场强在圆周方向 (即 φ方向 )或径向方向 (即 r方向 )的分布情况又会有所区别，即电磁场的分布会不尽相同。
目前通信用光纤的相对折射率差
Δ<<1,称为 弱导光纤 。 这种光纤可以近似地用平面波束分析光的传播 。
53
2.
阶跃型光纤的波动理论分析就是以麦克斯韦方程组为基础,根据光纤的边界条件,从亥姆霍兹方程解出阶跃型光纤中导波的场方程,在此基础上推导出其特征方程,研究其导波模式,分析其传输特性 。
54
(1)
在圆柱坐标系中，设亥姆霍兹方程解有下述形式的解
)](e x p [),(
)](e x p [),(
0
0
ztjrHH
ztjrEE
55
标量解法近似：
所谓标量近似就是把横向电场及磁场作为标量，它们的分量、例如横向电场分量 Er
和 Eφ的振幅都满足标量 HelmhoItz方程。
采用圆柱座标系,Ez分量满足标量
Helmholtz方程。
这种近似前提条件,弱导行近似 即光纤的相对折射率差 Δ<<1。
这种近似下，横向场的幅度近似地认为满足标量 Helmholtz方程。
56
这种近似在芯子和敷层的相对折射率之差 Δ很小，光纤里射线入射角很大，射线趋近平行于光纤轴 (即 z座标 )时是可以的。
Δ越小，近似越好。
原因是,Δ越小，射入角将越大，才能满足谐振条件，才能组成正规模。射入角越大，即射线越平行于光纤轴线，电磁波越接近于平面波，平面波的极化，已知到处相同的，所以说 Δ越小，近似越好。
这种近似也可称为 平面波近似 。
57
从物理上来说，也是 Δ越小，这样的近似边界条件越正确。 Δ为零时，电磁场本身和它们沿法线方向的变化率必然连续。
58
将 E和 H分解为横向和纵向分量将其代入矢量亥姆霍兹方程，可得
zzt
zzt
irHrHrH
irErErE
),(),(),(
),(),(),(
2222
0
2
2222
0
2
ln])[()(
)ln()()(
nHijHnk
nEijEnk
ttztt
ttztt
59
对上式进一步划简，可得前 2式是场的横向分量应满足的矢量波动方程，后 2式是纵向分量应满足的波动方程，显然是个标量波动方程。
2222
0
2
2222
0
2
2222
0
2
2222
0
2
ln)()(
)ln)(
ln)()(
)ln()(
nHjHHnk
nEjEnk
nHHnk
nEEnk
ttztzt
ttzt
ttttt
ttttt
60
先利用标量波动方程求解纵向场分量，
由于该式右边不等于零，不是齐次方程，
求解亦不容易。
但是对阶跃光纤，在芯区和包层中,ε
和 n是均匀的，因而有▽ tε =0,▽ t n=0，
▽ t lnn2=0,于是标量波动方程变成齐次标量波动方程
0)(
0)(
222
0
2
222
0
2
zt
zt
Hnk
Enk
61
通过齐次标量波动方程求出 Ez,Hz
分量，将其代入下式就可求出横向场 Er,
Eφ,Hr,Hφ 分量
62
用标量解法得出的模式是筒并的，这是因我们分析时把横向场作为标量，没有考虑极化方向，所以一个标量场包括两个不同极化的波，此外，对于线极化波还有
cosmθ和 sin m θ之分，对椭圆极化波有
exp(+m θ)和 exp(-m θ)之分。可见一个标量解包括四个简并解，即四重简并，或四个精确的模式。
63
2.2.3
(1)
阶跃光纤中，芯区半径为 a,介电常数、
折射率、磁导率分别为 ε1,n 1和 μ1,且分布均匀，包层中为 ε2,n 2和 μ2 而 μ1 = μ2 =
μ0 在柱坐标系中▽ t2可展开为在圆周对称光纤中，场沿圆周 φ以 2π
为周期，采用分离变量法，设场 Ψ(E或 H)
有如下形式的解
2
2
2
1112 )(
rrrrt r
64
Ψz(r,φ)= Ψ(r) exp(jm φ)
芯区,
包层,
上式是贝塞尔函数的微分方程，显然可能有多种 Ψ(r)与多个分立 β的组合都可使方程成立，每一种组合称为一个导波模式。
0)(
0)(
2
2
2
2
2
2
2
2
22
2
1
22
1
1
r
m
rrr
r
m
rrr
k
k
65
在 r≤a的芯区，由于存在完全内反射，光场在 z向传播的速度必小于平面波在 n1介质中的速度，因而有 β<k0n1,或 k12-β2 > 0,场在 r方向应是振形分布，且在 r=0处场幅为有限值，所以在芯区场的横向变化可用第一类贝塞尔函数表示，这个场称为受导模或导模，可表示为
)()( ztjjmmz eeurAJEⅠ
)()( ztjmim
mz eeurAJE
Ⅰ
66
在 r≥a的包层内，场在 z向的传播速度必大于平面波在 n2介质中的速度，因而有 β
>k0n2,或 k22-β2 < 0,场在 r方向为衰减场或消逝场，且在 r?∞处,Ψ?0，所以在包层区场的横向变化可用第二类变态贝塞尔函数表示
)()( ztjmim
mz eewrCKE
Ⅱ
67
采用同样的方法，可求得磁场的解芯区,
包层,
通过分量关系式即可得到电磁场的各横向分量。
)(
)(
)(
)(
ztjmim
mz
ztjmim
mz
eewrDKH
eeurBJH
Ⅱ
Ⅰ
68
需要指出,
由变态贝塞尔函数的渐近表示可知，当
wr?∞时,Km(wr)?ewr,因此当 r?∞时，
Km(wr) 必为零，所以对导引模必有 w>0，
β>k2。
若 w=0,β=k2,则不满足 Km(wr) |r?0=0
的条件，导引模将不再约束在纤芯中沿轴传输，能量将向横向辐射出去，所以定义
w=0为导引模的截止条件。
69
结合参量 w和 u,可以定义光纤的重要的结构参量 为一方面与波导尺寸（芯径 a） 成正比，
另一方面又与真空中的波数 k0成正比，因此 称为 光纤的归一化频率 。 是决定光纤中模式数量重要参数。
70
从以上的求解过程也可以的得出导模的传输条件。为了得到纤芯里振荡、包层里迅速衰减的解的形式，必须满足：
k12- β2 > 0 和 k22- β2 < 0
因此，导模的传输常数的取值范围为：
k2< β < k1
若 β < k2,则 w2<0,这时包层里也得到振荡形式的解,这种模称为辐射模。 β < k2 表示一种临界状态，成为模式截止状态，模式截止时的一些性质往往通过 w?0时的特征方程式来讨论。
相反地,β? k1或 u?0的情况是一种远离截止的情况，模式远离截止时其电磁场能量 很好地封闭在纤芯中。
71
2.2.4
求出来的 Ez 和 Hz 分量应满足纤芯和包层界面（ r=a ） 上连续的条件，因而，可写为
72
其他的场分量
73
确定光纤中导波的特性，还须利用光纤的边界条件。在纤芯和包层的边界上，
电磁场的切向方向均连续,即在纤芯和包层界面（ r=a ） 上 E φ和 H φ也应连续，可得到特征方程为：
74
对于通信中所用的弱导波光纤（弱导光纤）,n1≈n2,特征方程可简化为：
就是弱导光纤特征方程。式中“±”表示方程有两组解，取,+”号为一组解，对应的模式为 EH模；取,-”号为另一组解，
对应的模式为 HE模。
75
(3)
上面已经得到了光纤中场的亥姆霍兹方程和弱导光纤中导波的特征方程，接下来分析光纤中存在哪些模式及这些模式的
76
① TEM
光纤中是否存在 TEM波呢?根据定义,
TEM波在波导的传播方向 (Z方向 )上既没有电场分量,又没有磁场分量 。 即 Ez＝ 0,Hz
＝ 0。 如果光纤中存在 TEM波,则根据 Ez、
Hz的表达式可以得到 A＝ B＝ 0,再将 A＝ B
＝ 0代入相关算式得到 Er,Eφ,Hr,Eφ都为零,即光纤中不存在电磁场,所以光纤中根本不存在 TEM波 。
77
② TE波和 TM
光纤中是否存在 TE波和 TM波,实际上是看单独的 TE波和 TM波是否满足边界条件 。 如果光纤中存在 TE波,根据 TE波的定义,TE波在波导的传播方向 (Z方向 )上没有电场分量,只有磁场分量,即 Ez＝ 0,根据 Ez表达式可以得到 A＝ 0,然后将 A＝ 0代入相关算式中得到
78
β
79
m=0意味着 TE模和 TM模的场分量沿圆周方向没有变化。可得到 TE0n模和 TM0n
模有相同特征方程,为截止状态下的特征方程为
J0(uc)=0
其根有 2.4048,5.5201,8.6537,…… 它们分别对应着 TE01( TM01)模,TE02( TM02)模、
TE03( TM03)模、的截止频率
80
就是说，若归一化频率 V>2.4048,
TE01( TM01)模就能在光纤中存在；反之，
若归一化频率 V<2.4048,TE01( TM01)模就不是导模。对其他模式可以次类推。
应该注意,TE0n和 TM0n 模有相同截止频率，它们是相互简并的。
81
③ EH波和 HE
从上面的阐述中可以看到,当 m≠0时,光纤中不能存在 TE波和 TM波,而只能是 Ez,Hz同时存在的 EH波和 HE波 。
模的特性可以用 3个特征参数 U,W和 β来描述 。 U表示导模场在纤芯内部的横向分布规律；
W表示导模场在纤芯外部的横向分布规律 。
82
① 导模的截止条件
→
83
84
→
85
86
87
② 远离截止时的 U值光纤中导模的 U值是随频率而变化的 。
上面所讨论的 Uc值只适用于导模截止时的情况 。
88
89
2.2.5
(1)阶跃折射率分布光纤的单模条件单模光纤只能传输一个模式，即 HE11
模，称为光纤的基模。单模光纤应设计在使工作波长处所有高阶模均被截止。
90
各模式的截止条件决定于 V,并用 Vc
来表示，基模不会截止。
除基模外,TE01( TM01)模是最有可能存在的模式，前面已经分析，若归一化频率 V<2.4048,则连 TE01( TM01)模都截止。
就只能承载基模 HEll模 。
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(2)单模光纤的模折射率与归一化传播常数模折射率为
b为归一化传播常数
bn?
)1()( 2122 bnnnbnn
21
2
21
20/
nn
nn
nn
nkb
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(3)单模场结构基模的场分布可通过已求得的 Ez和 Hz
求得。单模光纤实际上承载两个简并的正交偏振模，因为它们有相同的模折射率。
下图给出了弱导光纤中几个低阶线偏振模的电力线在横截面内的分布。
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几个低阶模的场型 (实线为电力线，
虚线为磁力线,
λg=2π/β)
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(4)单模光纤的双折射特性正交偏振模的简并特性，只对具有均匀直径的理想圆柱形纤芯的光纤才能保持。
实际光纤的纤芯形状沿光纤长度难免出现变化，光纤也可能受非均匀应力而使圆柱对称性受到破坏。这些因素使光纤正交偏振的简并特性遭到破坏，使光纤呈现双折射现象。
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双折射程度定义为
B=(βx -βy)/k0 =Δ βλ/2π
双折射率将导致两个偏振分量间功率的周期交换，该周期称为拍长，可表示为
LB= λ/B=2π / Δ βλ
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(5)模场半径常用模场直径 (2w)的概念，代表基模场强在空间分布的集中程度的一种度量。
模场直径的大小对光纤连接及与其他光器件的耦合有重要的影响。模场直径通过远场强度分布来定义。
一般将光场作为高斯分布来近似计算模场半径。
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(6)纤芯中的功率流模场半径描述场强在空间分布的集中程度，与此相应，导模纵向传输的功率流在芯包两区中同时传输，大部分集中在芯区传输，小部分在包层内传输，其分配比随模式而变。
在弱导光纤中，只有横向场分量，纵向传输的功率流可方便地用轴向坡印廷矢量积分求得
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模的场量代人积分，可得
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