第四章 稳恒磁场
1.磁的基本现象和基本规律
2.载流回路的磁场
3.磁场的高斯定理与安培环路定理
4.磁场对载流导线的作用
5.带电粒子在磁场中的运动
主要内容
§ 4.1 磁的基本现象和基本规律
1,磁的基本现象
2,磁场
3,安培定律
4,磁感应强度矢量 B
一块磁体上磁性特别强的区域，叫做磁极。任
何磁体都有两极：南极（ S）和北极（ N），若将条形
磁铁切断，无论切成几段，每一段都具有一个北极和
一个南极，其他的磁体也具有这个性质，这表明磁体
不存在独立的 N极或 S极，但是有独立存在的正电荷或
负电荷，这是磁极与电荷的基本区别 。
4.1.1磁的基本现象
人类对磁现象的认识是很早的，最早发现的磁现
象是天然磁石吸铁的现象。指南针是我国古代的伟大
发明之一，对世界文明的发展有重大影响。
1.磁铁和磁铁间的相互作用
将一根磁铁悬挂起来使它能够自由转动，并用另
一根磁铁去接近它，可以发现，同号的磁极相互排斥，
异号的磁极相互吸引。
2.电流对磁铁的作用力（奥斯特实验）
导线沿南北方向放置，下面有一可在水平面内自
由转动的磁针。当导线中没有电流通过时，磁针在地
磁场的作用下沿南北取向, 当导线中通有电流时,磁
针就会发生偏转。上述实验表明，电流可以对磁铁施
加作用力。
大量实验证明磁铁和磁铁，磁铁和电流，以
及电流和电流之间存在相互作用。
4.电流对电流的作用力
把两根细直导线平行的悬挂起来，当电流通过
导线时，便可发现它们之间有相互作用。当电流方
向相同时，它们相互吸引，当电流方向相反时，它
们相互排斥。
3.磁铁对电流的作用力
把一段水平直导线悬挂在马蹄形磁铁两极间，
通电后，导线就会移动。这表明磁铁可以对载流
导线施加作用力。
4.1.2 磁场
如第一章所述, 静止电荷之间的作用力是通
过电场来实现的, 而电场的基本性质是对于任何
置于其中的电荷施加力的作用 。 这就是说电的作
用是近距的 。 磁极和电流之间的相互作用也是这
样, 不过它是通过另外一种场 — 磁场来传递 。 磁
极或电流在自己周围空间产生一个磁场, 而磁场
的基本性质之一是它对任何置于其中的其它磁极
或电流施加作用力 。 因此用磁场的观点我们就可
以把磁铁和磁铁, 磁铁和电流, 以及电流和电流
之间的相互作用的各个实验统一起来了 。
4.1.3 安培定律
正象点电荷之间相互作用的规律 — 库仑定律是
静电场的基本规律一样，电流之间的相互作用是稳
恒磁场的基本规律。这个规律是安培通过精心设计
的实验得到的，称之为安培定律。
我们把相互作用着的两个载流回路分割为许多
无穷小的线元，叫电流元，只要知道了任意一对电
流元之间相互作用的基本规律，整个闭合回路受的
力便可通过矢量迭加计算出来。但在实验中无法实
现一个孤立的稳恒电流元，从而无法直接用实验来
确定它们的相互作用。
从而只能间接的从闭合载流回路的实验中推
得。这里我们只给出结论：
此式为安培定律的完整的表达形式。将式中
的下标 1和 2对调，即可得电流元 2对电流元 1的作
用力的表达式。
2
12
121221
12 ?
?
r
rdIdIIIkdF ）（ ???
式中 F为点电荷 q1给 q2的力，将 q2看成是试探电荷，
则上式可写为
这就是电场强度的定义 。
12
12
2
21
0
12 4
1 r
r
qqF ?? ??
??
12
12
2
1
04
1 r
r
qE ??
??
?
4.1.4磁感应强度矢量 B
为了定量的描述电场的分布时我们曾引入电场强
度矢量 E的概念。同样，为了定量的描述磁场的分布，
我们也需引入一个矢量。在引入电场强度矢量时我们
从库仑定律出发。
然而在磁场强度里相当于静电库仑定律的是
安培定律。安培定律的表达形式为
现在把电流元 看成是试探电流元。则整个
回路对试探电流元的作用应是上式对 的积分：
12
2
1212210
12
)(
4 r
rldldIIFd ?
???
???
?
?
22 ldI
?
1ld
?
?? ??????
12
2
1211
22
0
12
2
1212210
2 4
)(
4 r
rldIldI
r
rldldIIFd ?
??????
?
?
?
?
将上式拆成两部分得
式中的 B叫磁感应强度矢量。
BldIdF ?? ?? 222
? ?? 122 12110 ?4 r rldIB
?
?
?
上式为 B的定义式。
若只讨论矢量的数值，则上式变为
此式说明当我们把试探电流元放在磁场中某处时，
它受到的力与试探电流元的取向有关。在某个特殊方
向上以及与之相反的方向上，受力为 0，将试探电流
元旋转,受的力达到最大。
?s i n222 BldIdF ???
?90
此时矢量 B的方向沿试探电流元不受力的取
向。按照此定义,B的单位为牛顿 /安培 · 米。这
个单位有个专有名称叫特斯拉，用 T表示。 1特斯
拉 =1牛顿 /安培 · 米。
我们定义空间这一点的磁感应强度大小为
22
2 )
dlI
dF
B 最大
（
?
§ 4.2 载流回路的磁场
1.毕奥－萨伐尔定律
2.载流直导线的磁场
3.载流圆线圈轴线上的磁场
4.载流螺线管中的磁场
上节末已指出，载流导线产生磁场的基本规律
是毕奥－萨伐尔定律。
写成微分形式有
它的积分形式为
0
2
?
4
Id l rdB
r
?
?
??
0
2
?
4
I d l rB
r
?
?
?? ?
4.2.1 毕奥－萨伐尔定律
1.载流直导线的磁场
考虑在直导线旁任意一点 p的磁感应强度。根据
毕奥－萨伐尔定律可以看出，任意电流元产生的磁
场方向都一致。因此总磁感应强度大小等于 dB的代
数和。对于有限的一段导线 A1A2来说
22
11
0
2
sin
4
AA I dlB dB
r
? ?
?
????
下面我们利用上两式来计算一些特殊形式的载
流回路产生的磁场。
将式中的积分变量 L换为 θ得到
2
1
00
12
00
s i n ( c o s c o s )
44
IIdB
rr
?
?
?? ? ??
??? ? ??
若导线无限长，则
00
00
2
42
IIB
rr
??
????
以上结果表明，在载流无限长直导线周围的磁
感应强度与距离的一次方成反比。
设圆线圈的中心为 O，半径为 R，在直径两端电
流元产生的元磁场对称，合成后垂直于轴线方向的
分量相互抵消，因此只需计算沿轴线方向的磁场分
量。对于整个圆周来说也一样，总的磁感应强度沿
轴线方向。即利用毕奥－萨伐尔定律，对于轴上的 P
点，得公式
22
00
2 2 3 / 2 2 2 3 / 2
00
2
4 ( ) 2 ( )
R I R IB
R r R r
?? ?
?
??
??
2.载流圆线圈轴线上的磁场
1.在圆心处：
2.r>>R时，
002
42
IIB
RR
???
???
22
00
33
00
2
42
RIRIB
rr
???
?
?
下面我们考虑两个特殊情形：
设螺线管的半径为 R，总长度为 L，单位内的
匝数 n，每点在场点 P产生的磁感应强度都沿轴线
方向，其大小可由下式计算
因此，整个螺线管在 P点产生的磁场强度为
22
00
332 2 2 2
22
00
2
42( ) ( )
R I R IB
R r R r
?? ?
?
??
??
2
0 2
322
22
2
4 [ ( ) ]
L
L
R nI dlB
R x l
? ?
? ?
?
??
?
3.载流螺线管中的磁场
令
22()
s in
c o s
R
r R x l
x l r
?
?
? ? ? ?
??
? 的几何意义见下图
把上面的螺线管积分变量 L换为 β,则有，
下面我们考虑两种特殊的情形：
1.无限长螺线管
0
122 ( c os c os )4B nI
? ??
???
0B nI??
12,0,L ? ? ?? ? ? ?
1 2 10,022
??? ? ? ?? ? ? ?
2或，
0
2
nIB ??
2.在半无限长螺线管的一端
§ 4.3 磁场的高斯定理与安培环路定理
1.磁场的高斯定理
2.磁场的安培环路定理
仿照第一章中引入电通量的办法，我们规定
通过一个曲面 S的磁感应通量为
反过来，我们也可以把磁感应强度看成是通
过单位面积上的磁通量，即磁通密度。
c osB B dS B dS??? ? ??? ??
4.3.1 磁场的高斯定理
可以想象，从一个闭合 S的某处穿进的磁感应线必定
要从另一处穿出，所以通过任意闭合 S 的磁通量恒
等于 0，既
我们把这个结论叫做磁场的高斯定理。
( ) ( )
c o s 0
SS
B d S B d S? ???? ??
由于载流导线产生的磁感应线是无始无终的闭合线，
（ 1）安培环路定理的形式
在稳恒电流的磁场中，磁感应强度 B沿任何闭合回
路 L的线积分，等于穿过这回路的所有电流强度代数
和的 倍，数学表达式为：
0?
0
( l )()L
B dl I?? ??
内
4.3.2 磁场的安培环路定理
正如高斯定理可以帮助我们计算某些具有一定对
称性的带电体的电场分布一样，安培环路定理也可以
帮助我们计算某些具有一定对称性的载流导线的磁场
分布：
首先分析磁场的对称性，根据电流的分布来分析 ;
之后，过场点选取合适的闭合积分路径；
选好积分回路的取向，确定回路内电流的正负；
最后由安培环路定理求出 B。
（ 2）安培环路定理的应用
★ 注意事项：
1.符号规定：电流方向与 L的环绕方向服从右手关
系的 I为正，否则为负。
2.安培环路定律对于任一形状的闭合回路均成立。
3.B的环流与电流分布有关，但路径上 B仍是闭合路
径内外电流的合贡献。
4.物理意义：磁场是非保守场，不能引入势能。
§ 4.4磁场对载流导线的作用
1.安培力
2.平行无限长直导线间的相互作用
3.矩形载流线圈在均匀磁场中所受的力矩
4.载流线圈的磁矩
此式既是一个电流元 Idl在外磁场 B中受力的
基本规律，又是定义磁感应强度 B的依据。这个力
就叫安培力，此公式叫安培公式。利用安培公式
可以计算各种形式的载流回路在外磁场中所受的
力和力矩。
?s inIB d ldF ?
BlIdFd ??
写成矢量式为
安培力形式为
4.4.1 安培力
设两导线的垂直距离为 d，其中电流强度分别
为 I1,I2，导线 1在导线 2处产生的磁感应强度为
其方向与导线垂直。导线 2的一段受到的力大小为
a
IB
?
?
2
10
1 ?
d
II
dl
dF
?
?
2
210
2
12 ?
4.4.2两平行无限长直导线间的相互作用
反过来，导线 2产生的磁场作用在导线 1上的
一段的力的大小为
因此，单位长度导线上的作用力的大小为
d
II
dl
dF
?
?
2
210
1
12 ?
a
II
a
II
dl
dF
dl
dFf
?
?
?
?
2
2
4
210210
1
21
2
12 ????
在均匀磁场中, 有一刚性矩形载流线圈 abcd，
它的边长分别为 l1和 l2,电流为 I。 设 电流绕行方
向的右手螺旋方向与 B方向之间的夹角为 φ 。 对于
导线 ad段和 bc段, 作用力的大小相等, 方向相反,
并且在同一直线上, 所以它们的合力及合力矩都为
零 。 而导线 ab段和 cd段所受磁场作用力的大小则分
别为 F2= F2′ =BIL2。
4.4.3 矩形载流线圈在均匀磁场中
所受的力矩
这两个力大小相等、方向相反，但不在同一直
线上，因此磁场作用在线圈上的磁力矩的大小
为,
??? s i ns i ns i n 1212 B L SlB I llFM ???
4.4.4 载流线圈的磁矩
考虑线圈的磁矩,则上式矢量表示为,
nM L S e B m B? ? ? ?
如果线圈有 N匝，那么其所受的磁力矩应为
nM N L S e B??
（ 1）当 θ =0° 时，线圈平面与 B垂直，
M=0,此时线 圈处于稳定平衡状态；
（ 2）当 θ =90° 时，线圈平面与 B平行，
M=MMAX=NBLS ；
（ 3）当 θ =180° 时，线圈平面与 B垂直，但载流线圈
的方向与 B的方向相反,M=0，此时线圈是处于不
稳定平衡状态。总之，磁场对载流线圈作用的磁
力矩，总是使磁矩 M转到磁感强度 B的方向上。
考虑下述几种特殊情况：
§ 4.5带电粒子在磁场中的运动
1.
2.
3.带电粒子在均匀磁场中的运动
4.荷质比的测定
5.霍耳效应
洛伦兹力
洛伦兹力与安培力的关系
洛伦兹力, 运动电荷在磁场中所受的力。实验证明，
运动带电粒子在磁场中受的力 F与粒子的电荷 q、它
的速度 v、磁感应强度 B有如下关系：
按照矢径的定义，上式表明,F的大小为,
BvqF ??? ??
?s invBqF ?
4.5.1 洛伦兹力
而且 F的方向与电荷 q的正负也有关系。由于洛伦
兹力的方向总与带电粒子速度的方向垂直，洛伦兹力
永远不对粒子作功。它只改变粒子运动的方向而不改
变它的速率和动能。
θ 为 v与 B之间的夹角； F的方向与 v和 B构成的平面垂直
（如图） 。
安培力是作用在自由电子上洛伦兹力的宏观表现。
如图，考虑一段长度为 Δ I的金属导线，它放置在垂直
纸面向内的磁场中。设导线中通有电流 I，其方向向上。
4.5.2 洛伦兹力与安培力的关系
从微观的角度看，电流是由导体中的自由电子向
下作定向运动形成的。设自由电子的定向运动速度为
u，导体单位体积内的自由电子数为（自由电子数密
度） n，每个电子所带的电量为 -e。所以根据电流的
定义,
e n S ut te n S utqI ?? ?????
由于这里电子的定向速度 u与磁感应强度 B垂直，
所以，每个电子由于定向运动受到的洛伦兹力为 f=euB。
虽然这个力作用在金属内的自由电子上，但是自
由电子不会越出金属导线，它所获得的冲量最终都会
传递给金属的晶格骨架。
宏观上看来将是金属导线本身受到这个力。整个
长度为 Δ l的这段导线的体积为 SΔ l，其中包含自由
电子的总数为 nSΔ l，每个电子受力 f=euB，所以这段
导线最终受到的总力为 F=nSΔ leuB=B(enSu)Δ l。
而 I=enSu，所以 F=BIΔ l。这正好是安培力。
（ 1）粒子的初速 v垂直于 B:由于洛伦兹力永远垂直于粒
子的速度，它只改变粒子运动的方向，但不改变
其速率 v，因此粒子将在平面内作匀速圆周运动。
设粒子的质量为 m，根据牛顿第二定律,f=ma，
有,
R
mvq v B 2?
4.5.3 带电粒子在均匀磁场中的运动
所以 R=mv/qB。运动周期为
qB
m
v
RT ?? 22 ??
m
qB
Tf ?2
1 ??
f叫做带电粒子在磁场中的回旋共振频率。回旋
共振频率与粒子的速率和回旋半径（又称拉摩
半径）无关。
（ 2） 普遍情形,普遍情形下, v与 B成任意夹角 θ 。 如图,
v∥=vcos θ,v⊥=vsin θ,若只有 v⊥ 分量, 粒子将在垂直
于 B的平面内作匀速圆周运动；若只有 v∥ 分量, 磁场对粒
子没有作用力, 粒子将沿 B的方向 （ 或其反方向 ） 作匀速
直线运动 。 当两个分量同时存在时, 粒子的轨迹将成为一
条螺旋线 。 其螺距 h（ 粒子每回转一周时前进的距离 ） 为,
它与 v⊥ 分量无关 。
利用电子（或其它带电粒子）在磁场中偏转的特性，可以
测定出它们的电荷与质量之比，即所谓荷质比。
（ 1）汤姆孙测电子的何质比的方法,
4.5.4 何质比的测定,
? 如上图，玻璃管内抽成真空，阳极 A与阴极 K之间维持数
千伏特的电压，靠管内残存气体的离子在阴极引起的二
次发射产生电子流。阳极 A和第二个金属屏 A'的中央各
有一个小孔，在 K,A之间被加速了的电子流，只有很窄
一束能够通过这个孔。如果没有玻璃管中部的那些装置，
狭窄的电子束依靠惯性前进，直射在玻璃管另一端的荧
光屏 S的中央，形成一个光点 O。 C,D为电容器的两极
板，在它们中间可产生一个竖直方向的电场。在圆形区
域里，可由管外的电磁铁产生一方向垂直纸面的磁场。
适当调节电场与磁场的强度，可使它们作用在电子上的
力达到平衡即 eE=evB,或 v=E/B。 由 E和 B的数值可以测
出电子流的速度 v。再将电场切断，电子束在磁场区内
将沿圆弧运动,R=mv/qB，因而电子的何质比为,半径
R可以直接从仪器上来确定。
（ 2）磁聚焦法,
? 如上图，用磁聚焦法测荷质比装置的一种。真空玻璃管
中装有热阴极 K和有小孔的阳极 A，在 A,K之间加电压
Δ U时，由阳极小孔射出的电子的动能为,从而其速率
为 。在电容器 C上加一不大的横向交变电场，使不同时
刻通过这里的电子发生不同程度的偏转。在电容器 C和
荧光屏 S之间加一均匀纵向磁场，如上所述，电子从 C出
来后将沿螺旋线运动，到 的地方聚焦。适当的调节 B的
大小，可使电子流的焦点刚好落在荧光屏 S上。这时,h
就等于 C到 S间的距离 l，于是从上述 h与 v的表达式中消
去 v即得,上式右端各量都可以测出，由此即可确定
e/m。
? 霍耳效应,通有电流 I的金属或半导体板置于磁感强度为 B
的均匀磁场中，磁场的方向和电流方向垂直。在金属板的
两侧 M和 N之间就显示出微弱的横向电势差。这种现象称为
霍耳效应 (Hall effect)。电势差 VM－ VN 就称为霍耳电
势差。
4.5.5 霍尔效应
? 实验表明：霍耳电势差的大小，与电流 I及磁感强度的
大小 B成正比，而与板的厚度 d成反比。即,
其中 RH称为霍耳系数。
霍耳效应可用磁场中的载流子受到的洛仑兹力来说明,
设载流子带电量为 q，载流子的数密度为 n，载流子的平
均漂移速度为 v，它们在洛仑兹力 qvB作用下向板的一侧
聚集，使得在 M,N两侧出现等量异号电荷，在板内建立
起不断增加的横向电场。
M N H
RIV V R
d??
? 当载流子受到的洛仑兹力和横向电场力相等时，载流子不
再做侧向运动，在平衡时有,qvB=qE
设板的侧向宽度为 b，则,VM-VN=Eb=Bvb.由电流强度 I的定义，
I=nqvbd,得 v=I/nqbd,得霍尔电势差,VM-VN=BI/nqd.
因此，霍耳系数 RH:RH=1/nq,霍耳系数 RH与材料性质有关。
因为半导体的载流子浓度远小于金属电子的浓度且易受温
度、杂质的影响，所以霍耳系数是研究半导体的重要方法
之一。利用半导体的霍耳效应制成的器件成为霍耳元件。
利用霍耳效应还可以测量载流子的类型和数密度，可以测
量磁场。
? 量子霍耳效应, 1980年德国物理学家克立钦 (K.Von
Klitzing)在低温 (1.5K)和强磁场 (19T)条件下，发现,
式中的霍耳电势差与电流的关系，不再是线性的，而是台
阶式的非线性关系,
这就是量子霍耳效应。量子霍耳效应与低维系统的
性质、高温超导体的性质存在联系。另外，量子霍耳效应
给电阻提供了一个新的测量基准，其精度可达 10－ 10。
1986年克立钦因量子霍耳效应的发现获诺贝尔奖金。
d
RIRVV
HNM ??
2 ( 2,3,4,,)H
hR m h
me?? 为普朗克常数
§ 4.6 磁的应用
1.磁在收音机中的应用
2.磁在电视机中的应用
3.磁在磁录音机和磁录像机中的应用
4.磁在新型汽车中的应用
5.磁在发电机和电动机中的应用
4.6.1 磁在收音机中的应用
收音机用到多种磁性材料和磁性器件。例
如，收音机中都要使用电声喇叭把电信号变成
声音，而一般最常用的电声喇叭便是永磁式电
声喇叭。
收音机所收到的电台发射机已将声音转换
成的电信号，在受到电声喇叭中永久磁铁的磁
场作用而使电线圈振动发声。这样便将电台发
射的已转换为电信号的声音复原了。电声喇叭
中的永久磁铁的磁场在这种电 -声转换中起了
重要的作用。喇叭则将电线圈的振动发声放大。
为了提高收音机的灵敏度和接收距离，需
要使用天线。如果利用磁性材料制成磁天线，
不但可以显著减小天线的尺寸，而且还可以显
著提高收音机的灵敏度。这种磁天线的性能既
同天线的设计有关，又同磁性材料的磁特性有
关。
另外在收音机中转换高频率的电信号和低
频率的电信号也都需要使用多种的高频变压器
和低频变压器，这些变压器也需要使用多种的
磁性材料。
收音机工作时需要使用电源。有使用电池
作电源的，也有使用交流电源的。在使用交流
电源时，又需要使用变压器来改变电压。变压
器也需要采用磁性材料。
这样可以看出，我们使用的收音机虽然
体积很小，但是却离不开磁性材料，和用多种
磁性材料制成的多种磁性器件。
4.6.2 磁在电视机中的应用
电视机是我们生活中经常应用的另一种电器。
磁在电视机中的应用也是相当多的。同收音机相
比较，电视机不但能听到声音，而且能看到活动
的图像。在彩色电视机中还能看到色彩鲜艳逼真
的彩色活动图像。因此电视机要应用比收音机更
多数量、更多种类和更多功能的磁性材料和磁性
器件。具体说来，电视机除了也使用收音机所使
用的多种磁变压器和永磁电声喇叭外，还要使用
磁聚焦器、磁扫描器和磁偏转器。
4.6.3 磁在磁录音机和磁录像机中的应用
磁录音机是将声音通过声音、电流、磁场和物质磁性
之间的转换而把声音记录到由磁性材料制成的磁记录带
(简称磁带 )上。这称为录音过程，或称磁录音。如果需要
把磁带上录制的声音再放出来，则通过与磁录音相反的过
程，即通过磁带的磁性 → 磁场 → 电流 → 声音之间的转换而
把磁性再转换为声音。这称为磁放音过程，或称磁放音。
磁录像机是同磁录音机相似的家用电器。它们之间
的主要差异是：磁录音机为声 -电 -磁之间的转换，而磁
录像机为光 -电 -磁之间的转换，正像收音机与电视机之
间的差异。
4.6.4 磁在新型汽车中的应用
汽车是现代的一种重要交通工具。一般汽车中使用的
电话、收音机和电视机中都要应用到多种的磁性材料和磁
性器件。
在现代一些新型汽车中磁的应用就更加增多。例如现
代一种新型家用小汽车便使用了 32台小型永磁电动机，它
们分别应用于时钟步进电机、录音机走带机械、电子计价
器步进电机、电控反光机、车高调整泵、自动车速调节泵、
起动电机、可伸缩车前灯、车前灯冲洗器、水箱冷却风扇、
电容器冷却风扇、活门控制、颈部防损控制、车前灯擦净
器、前窗冲洗器、前部擦净器、后窗冲洗器、后部擦净器、
电动车窗、油泵、汽车门锁、可调减振器、空气净化器、
后部空调器、汽车天线、遮阳车顶、大腿支撑泵、侧面支
撑泵、气动腰部支撑泵、座椅斜倚器、座椅升降器、座椅
移动器、真空泵、空气调节器、室温传感器、暖风机。
除上述的几种家用电器需要使用多种的磁
性材料和磁性器件外，还有许多家用电器也要
应用到磁，例如，电冰箱中的磁门封条和电动
机，洗衣机、空调器、除尘器和电唱机中用的
电动机，微波炉中用的磁控管，电门铃中用的
电磁继电器，电子钟表中用的小型微型电动机
等。可以看出，现代生活离不开磁。
4.6.5 磁在发电机和电动机中的应用
我们生活在电气化时代。但是电能是如何得到的？
一般说来，电能是从其他能量如热能、水的动能、原子
能等转换成电能的，即先将这些能量通过热机或水力机
转换为机械 (动 )能，再把机械能转换为电能。这种将机
械能转换为电能的机械称为发电机。
为了减少电能在长途传送途中的损失，必须将电能
的电压提高、电流减小，这就需要把电压升高的升压变
压器，或称高压变压器。当电能经高压输送到使用地后，
为了使用方便和用电安全，又必须把高压电的电压降低。
这就需要把电压降低的降压变压器，或称低压变压器。
发电机是由磁铁系统、在磁性材料上绕有电流线
圈的电枢和使电枢转动的转动机械构成的。发电机工
作时，转动机械使电枢旋转，电枢上的线圈在磁铁系
统产生的磁场中旋转，切割磁场的磁力线时，根据电
磁感应作用原理，便会在线圈中产生感应电动势，在
这电流线圈为通路时便会产生电流。这样发电机便开
始发电了。
不论升压变压器或降压变压器都离不开磁的应
用。在电能应用中，很多是应用于动力机械，这就
是将电能转换为机械 (动 )能。将电能转换为机械动
能的机械称为电动机。
变压器的构造是在磁性材料制成的磁芯上绕
上两组通电流的线圈，称为绕组，其中一组是输
入电流，称为输入绕组或称初级绕组；另一组是
输出电流，称为输出绕组或称次级绕组。
输入电压和电流通过电磁感应使变压器磁芯
磁化，磁化的变压器磁芯又通过电磁感应使次级
绕组产生输出电压和电流。根据电磁感应原理，
输入电压与输出电压之比同输入绕组匝数与输出
绕组匝数成正比，而输入电流与输出电流之比则
同输入绕组匝数与输出绕组匝数成反比。
小结
一、磁场物理性质的表示：
1、磁场对运动电荷有力的作用
洛伦兹力
★ 洛伦兹力与库仑力不同之处：
1）洛伦兹力只作用于运动的电荷，库仑力既作用于运
动的电荷，也作用于静止的电荷。
2）洛伦兹力垂直于电荷运动的速度，只能改变电荷的
运动方向，不能改变其运动的速率，因此不做功。库
仑力既能改变电荷的运动方向，又能改变电荷的运动
速率，对电荷做功。
BvqF ??? ?? （ 1）
2、磁场对载流导线有力的作用 —— 安培力
安培力是洛伦兹力的宏观表现，磁场对载流线圈有磁转
矩作用：
3）洛伦兹力与磁场强度 垂直，而库仑力与电场强度
平行。
B
E
BlIdFd ?? （ 2）
L m B??
（ 3）
m ISn?其中
二、表征磁场性质的物理量,可由 (1)(2)(3)定义，单
位：特斯拉 =104高斯
B
三、稳恒磁场的基本规律：
1、安培环路定理：
0L B d l I????
2、高斯定理：
0B d s????
解题方法
※ 一、求磁场分布方法：
1、利用毕 — 萨定律
2、利用安培环路定理：
0
2
?
4
Id l rdB
r
?
?
??
0B d l I???? （对称性）
二、常用解题公式：
1、载流直导线外的磁场：
0
12
0
( c o s c o s )4 IB r? ?????
若导线无限长，则
0
02
IB
r
?
??
2、载流圆线圈轴线上的磁场：
22
00
2 2 3 / 2 2 2 3 / 2
0
2
4 ( ) 2 ( )
I R R IB
R r R x
?? ?
??? ??
（ 1）在圆心处,x=0,
0
2
IB
R
??
（ 2）当 x>>R时,20
32
IRB
x
??
3、载流螺线圈轴线上的磁场：
0
12( c os c os )2
nIB ? ????
无限长螺线管：
0B nI??
4、载流螺线环内磁场：
0B nI??
1.磁的基本现象和基本规律
2.载流回路的磁场
3.磁场的高斯定理与安培环路定理
4.磁场对载流导线的作用
5.带电粒子在磁场中的运动
主要内容
§ 4.1 磁的基本现象和基本规律
1,磁的基本现象
2,磁场
3,安培定律
4,磁感应强度矢量 B
一块磁体上磁性特别强的区域，叫做磁极。任
何磁体都有两极：南极（ S）和北极（ N），若将条形
磁铁切断，无论切成几段，每一段都具有一个北极和
一个南极，其他的磁体也具有这个性质，这表明磁体
不存在独立的 N极或 S极，但是有独立存在的正电荷或
负电荷，这是磁极与电荷的基本区别 。
4.1.1磁的基本现象
人类对磁现象的认识是很早的，最早发现的磁现
象是天然磁石吸铁的现象。指南针是我国古代的伟大
发明之一，对世界文明的发展有重大影响。
1.磁铁和磁铁间的相互作用
将一根磁铁悬挂起来使它能够自由转动，并用另
一根磁铁去接近它，可以发现，同号的磁极相互排斥，
异号的磁极相互吸引。
2.电流对磁铁的作用力（奥斯特实验）
导线沿南北方向放置，下面有一可在水平面内自
由转动的磁针。当导线中没有电流通过时，磁针在地
磁场的作用下沿南北取向, 当导线中通有电流时,磁
针就会发生偏转。上述实验表明，电流可以对磁铁施
加作用力。
大量实验证明磁铁和磁铁，磁铁和电流，以
及电流和电流之间存在相互作用。
4.电流对电流的作用力
把两根细直导线平行的悬挂起来，当电流通过
导线时，便可发现它们之间有相互作用。当电流方
向相同时，它们相互吸引，当电流方向相反时，它
们相互排斥。
3.磁铁对电流的作用力
把一段水平直导线悬挂在马蹄形磁铁两极间，
通电后，导线就会移动。这表明磁铁可以对载流
导线施加作用力。
4.1.2 磁场
如第一章所述, 静止电荷之间的作用力是通
过电场来实现的, 而电场的基本性质是对于任何
置于其中的电荷施加力的作用 。 这就是说电的作
用是近距的 。 磁极和电流之间的相互作用也是这
样, 不过它是通过另外一种场 — 磁场来传递 。 磁
极或电流在自己周围空间产生一个磁场, 而磁场
的基本性质之一是它对任何置于其中的其它磁极
或电流施加作用力 。 因此用磁场的观点我们就可
以把磁铁和磁铁, 磁铁和电流, 以及电流和电流
之间的相互作用的各个实验统一起来了 。
4.1.3 安培定律
正象点电荷之间相互作用的规律 — 库仑定律是
静电场的基本规律一样，电流之间的相互作用是稳
恒磁场的基本规律。这个规律是安培通过精心设计
的实验得到的，称之为安培定律。
我们把相互作用着的两个载流回路分割为许多
无穷小的线元，叫电流元，只要知道了任意一对电
流元之间相互作用的基本规律，整个闭合回路受的
力便可通过矢量迭加计算出来。但在实验中无法实
现一个孤立的稳恒电流元，从而无法直接用实验来
确定它们的相互作用。
从而只能间接的从闭合载流回路的实验中推
得。这里我们只给出结论：
此式为安培定律的完整的表达形式。将式中
的下标 1和 2对调，即可得电流元 2对电流元 1的作
用力的表达式。
2
12
121221
12 ?
?
r
rdIdIIIkdF ）（ ???
式中 F为点电荷 q1给 q2的力，将 q2看成是试探电荷，
则上式可写为
这就是电场强度的定义 。
12
12
2
21
0
12 4
1 r
r
qqF ?? ??
??
12
12
2
1
04
1 r
r
qE ??
??
?
4.1.4磁感应强度矢量 B
为了定量的描述电场的分布时我们曾引入电场强
度矢量 E的概念。同样，为了定量的描述磁场的分布，
我们也需引入一个矢量。在引入电场强度矢量时我们
从库仑定律出发。
然而在磁场强度里相当于静电库仑定律的是
安培定律。安培定律的表达形式为
现在把电流元 看成是试探电流元。则整个
回路对试探电流元的作用应是上式对 的积分：
12
2
1212210
12
)(
4 r
rldldIIFd ?
???
???
?
?
22 ldI
?
1ld
?
?? ??????
12
2
1211
22
0
12
2
1212210
2 4
)(
4 r
rldIldI
r
rldldIIFd ?
??????
?
?
?
?
将上式拆成两部分得
式中的 B叫磁感应强度矢量。
BldIdF ?? ?? 222
? ?? 122 12110 ?4 r rldIB
?
?
?
上式为 B的定义式。
若只讨论矢量的数值，则上式变为
此式说明当我们把试探电流元放在磁场中某处时，
它受到的力与试探电流元的取向有关。在某个特殊方
向上以及与之相反的方向上，受力为 0，将试探电流
元旋转,受的力达到最大。
?s i n222 BldIdF ???
?90
此时矢量 B的方向沿试探电流元不受力的取
向。按照此定义,B的单位为牛顿 /安培 · 米。这
个单位有个专有名称叫特斯拉，用 T表示。 1特斯
拉 =1牛顿 /安培 · 米。
我们定义空间这一点的磁感应强度大小为
22
2 )
dlI
dF
B 最大
（
?
§ 4.2 载流回路的磁场
1.毕奥－萨伐尔定律
2.载流直导线的磁场
3.载流圆线圈轴线上的磁场
4.载流螺线管中的磁场
上节末已指出，载流导线产生磁场的基本规律
是毕奥－萨伐尔定律。
写成微分形式有
它的积分形式为
0
2
?
4
Id l rdB
r
?
?
??
0
2
?
4
I d l rB
r
?
?
?? ?
4.2.1 毕奥－萨伐尔定律
1.载流直导线的磁场
考虑在直导线旁任意一点 p的磁感应强度。根据
毕奥－萨伐尔定律可以看出，任意电流元产生的磁
场方向都一致。因此总磁感应强度大小等于 dB的代
数和。对于有限的一段导线 A1A2来说
22
11
0
2
sin
4
AA I dlB dB
r
? ?
?
????
下面我们利用上两式来计算一些特殊形式的载
流回路产生的磁场。
将式中的积分变量 L换为 θ得到
2
1
00
12
00
s i n ( c o s c o s )
44
IIdB
rr
?
?
?? ? ??
??? ? ??
若导线无限长，则
00
00
2
42
IIB
rr
??
????
以上结果表明，在载流无限长直导线周围的磁
感应强度与距离的一次方成反比。
设圆线圈的中心为 O，半径为 R，在直径两端电
流元产生的元磁场对称，合成后垂直于轴线方向的
分量相互抵消，因此只需计算沿轴线方向的磁场分
量。对于整个圆周来说也一样，总的磁感应强度沿
轴线方向。即利用毕奥－萨伐尔定律，对于轴上的 P
点，得公式
22
00
2 2 3 / 2 2 2 3 / 2
00
2
4 ( ) 2 ( )
R I R IB
R r R r
?? ?
?
??
??
2.载流圆线圈轴线上的磁场
1.在圆心处：
2.r>>R时，
002
42
IIB
RR
???
???
22
00
33
00
2
42
RIRIB
rr
???
?
?
下面我们考虑两个特殊情形：
设螺线管的半径为 R，总长度为 L，单位内的
匝数 n，每点在场点 P产生的磁感应强度都沿轴线
方向，其大小可由下式计算
因此，整个螺线管在 P点产生的磁场强度为
22
00
332 2 2 2
22
00
2
42( ) ( )
R I R IB
R r R r
?? ?
?
??
??
2
0 2
322
22
2
4 [ ( ) ]
L
L
R nI dlB
R x l
? ?
? ?
?
??
?
3.载流螺线管中的磁场
令
22()
s in
c o s
R
r R x l
x l r
?
?
? ? ? ?
??
? 的几何意义见下图
把上面的螺线管积分变量 L换为 β,则有，
下面我们考虑两种特殊的情形：
1.无限长螺线管
0
122 ( c os c os )4B nI
? ??
???
0B nI??
12,0,L ? ? ?? ? ? ?
1 2 10,022
??? ? ? ?? ? ? ?
2或，
0
2
nIB ??
2.在半无限长螺线管的一端
§ 4.3 磁场的高斯定理与安培环路定理
1.磁场的高斯定理
2.磁场的安培环路定理
仿照第一章中引入电通量的办法，我们规定
通过一个曲面 S的磁感应通量为
反过来，我们也可以把磁感应强度看成是通
过单位面积上的磁通量，即磁通密度。
c osB B dS B dS??? ? ??? ??
4.3.1 磁场的高斯定理
可以想象，从一个闭合 S的某处穿进的磁感应线必定
要从另一处穿出，所以通过任意闭合 S 的磁通量恒
等于 0，既
我们把这个结论叫做磁场的高斯定理。
( ) ( )
c o s 0
SS
B d S B d S? ???? ??
由于载流导线产生的磁感应线是无始无终的闭合线，
（ 1）安培环路定理的形式
在稳恒电流的磁场中，磁感应强度 B沿任何闭合回
路 L的线积分，等于穿过这回路的所有电流强度代数
和的 倍，数学表达式为：
0?
0
( l )()L
B dl I?? ??
内
4.3.2 磁场的安培环路定理
正如高斯定理可以帮助我们计算某些具有一定对
称性的带电体的电场分布一样，安培环路定理也可以
帮助我们计算某些具有一定对称性的载流导线的磁场
分布：
首先分析磁场的对称性，根据电流的分布来分析 ;
之后，过场点选取合适的闭合积分路径；
选好积分回路的取向，确定回路内电流的正负；
最后由安培环路定理求出 B。
（ 2）安培环路定理的应用
★ 注意事项：
1.符号规定：电流方向与 L的环绕方向服从右手关
系的 I为正，否则为负。
2.安培环路定律对于任一形状的闭合回路均成立。
3.B的环流与电流分布有关，但路径上 B仍是闭合路
径内外电流的合贡献。
4.物理意义：磁场是非保守场，不能引入势能。
§ 4.4磁场对载流导线的作用
1.安培力
2.平行无限长直导线间的相互作用
3.矩形载流线圈在均匀磁场中所受的力矩
4.载流线圈的磁矩
此式既是一个电流元 Idl在外磁场 B中受力的
基本规律，又是定义磁感应强度 B的依据。这个力
就叫安培力，此公式叫安培公式。利用安培公式
可以计算各种形式的载流回路在外磁场中所受的
力和力矩。
?s inIB d ldF ?
BlIdFd ??
写成矢量式为
安培力形式为
4.4.1 安培力
设两导线的垂直距离为 d，其中电流强度分别
为 I1,I2，导线 1在导线 2处产生的磁感应强度为
其方向与导线垂直。导线 2的一段受到的力大小为
a
IB
?
?
2
10
1 ?
d
II
dl
dF
?
?
2
210
2
12 ?
4.4.2两平行无限长直导线间的相互作用
反过来，导线 2产生的磁场作用在导线 1上的
一段的力的大小为
因此，单位长度导线上的作用力的大小为
d
II
dl
dF
?
?
2
210
1
12 ?
a
II
a
II
dl
dF
dl
dFf
?
?
?
?
2
2
4
210210
1
21
2
12 ????
在均匀磁场中, 有一刚性矩形载流线圈 abcd，
它的边长分别为 l1和 l2,电流为 I。 设 电流绕行方
向的右手螺旋方向与 B方向之间的夹角为 φ 。 对于
导线 ad段和 bc段, 作用力的大小相等, 方向相反,
并且在同一直线上, 所以它们的合力及合力矩都为
零 。 而导线 ab段和 cd段所受磁场作用力的大小则分
别为 F2= F2′ =BIL2。
4.4.3 矩形载流线圈在均匀磁场中
所受的力矩
这两个力大小相等、方向相反，但不在同一直
线上，因此磁场作用在线圈上的磁力矩的大小
为,
??? s i ns i ns i n 1212 B L SlB I llFM ???
4.4.4 载流线圈的磁矩
考虑线圈的磁矩,则上式矢量表示为,
nM L S e B m B? ? ? ?
如果线圈有 N匝，那么其所受的磁力矩应为
nM N L S e B??
（ 1）当 θ =0° 时，线圈平面与 B垂直，
M=0,此时线 圈处于稳定平衡状态；
（ 2）当 θ =90° 时，线圈平面与 B平行，
M=MMAX=NBLS ；
（ 3）当 θ =180° 时，线圈平面与 B垂直，但载流线圈
的方向与 B的方向相反,M=0，此时线圈是处于不
稳定平衡状态。总之，磁场对载流线圈作用的磁
力矩，总是使磁矩 M转到磁感强度 B的方向上。
考虑下述几种特殊情况：
§ 4.5带电粒子在磁场中的运动
1.
2.
3.带电粒子在均匀磁场中的运动
4.荷质比的测定
5.霍耳效应
洛伦兹力
洛伦兹力与安培力的关系
洛伦兹力, 运动电荷在磁场中所受的力。实验证明，
运动带电粒子在磁场中受的力 F与粒子的电荷 q、它
的速度 v、磁感应强度 B有如下关系：
按照矢径的定义，上式表明,F的大小为,
BvqF ??? ??
?s invBqF ?
4.5.1 洛伦兹力
而且 F的方向与电荷 q的正负也有关系。由于洛伦
兹力的方向总与带电粒子速度的方向垂直，洛伦兹力
永远不对粒子作功。它只改变粒子运动的方向而不改
变它的速率和动能。
θ 为 v与 B之间的夹角； F的方向与 v和 B构成的平面垂直
（如图） 。
安培力是作用在自由电子上洛伦兹力的宏观表现。
如图，考虑一段长度为 Δ I的金属导线，它放置在垂直
纸面向内的磁场中。设导线中通有电流 I，其方向向上。
4.5.2 洛伦兹力与安培力的关系
从微观的角度看，电流是由导体中的自由电子向
下作定向运动形成的。设自由电子的定向运动速度为
u，导体单位体积内的自由电子数为（自由电子数密
度） n，每个电子所带的电量为 -e。所以根据电流的
定义,
e n S ut te n S utqI ?? ?????
由于这里电子的定向速度 u与磁感应强度 B垂直，
所以，每个电子由于定向运动受到的洛伦兹力为 f=euB。
虽然这个力作用在金属内的自由电子上，但是自
由电子不会越出金属导线，它所获得的冲量最终都会
传递给金属的晶格骨架。
宏观上看来将是金属导线本身受到这个力。整个
长度为 Δ l的这段导线的体积为 SΔ l，其中包含自由
电子的总数为 nSΔ l，每个电子受力 f=euB，所以这段
导线最终受到的总力为 F=nSΔ leuB=B(enSu)Δ l。
而 I=enSu，所以 F=BIΔ l。这正好是安培力。
（ 1）粒子的初速 v垂直于 B:由于洛伦兹力永远垂直于粒
子的速度，它只改变粒子运动的方向，但不改变
其速率 v，因此粒子将在平面内作匀速圆周运动。
设粒子的质量为 m，根据牛顿第二定律,f=ma，
有,
R
mvq v B 2?
4.5.3 带电粒子在均匀磁场中的运动
所以 R=mv/qB。运动周期为
qB
m
v
RT ?? 22 ??
m
qB
Tf ?2
1 ??
f叫做带电粒子在磁场中的回旋共振频率。回旋
共振频率与粒子的速率和回旋半径（又称拉摩
半径）无关。
（ 2） 普遍情形,普遍情形下, v与 B成任意夹角 θ 。 如图,
v∥=vcos θ,v⊥=vsin θ,若只有 v⊥ 分量, 粒子将在垂直
于 B的平面内作匀速圆周运动；若只有 v∥ 分量, 磁场对粒
子没有作用力, 粒子将沿 B的方向 （ 或其反方向 ） 作匀速
直线运动 。 当两个分量同时存在时, 粒子的轨迹将成为一
条螺旋线 。 其螺距 h（ 粒子每回转一周时前进的距离 ） 为,
它与 v⊥ 分量无关 。
利用电子（或其它带电粒子）在磁场中偏转的特性，可以
测定出它们的电荷与质量之比，即所谓荷质比。
（ 1）汤姆孙测电子的何质比的方法,
4.5.4 何质比的测定,
? 如上图，玻璃管内抽成真空，阳极 A与阴极 K之间维持数
千伏特的电压，靠管内残存气体的离子在阴极引起的二
次发射产生电子流。阳极 A和第二个金属屏 A'的中央各
有一个小孔，在 K,A之间被加速了的电子流，只有很窄
一束能够通过这个孔。如果没有玻璃管中部的那些装置，
狭窄的电子束依靠惯性前进，直射在玻璃管另一端的荧
光屏 S的中央，形成一个光点 O。 C,D为电容器的两极
板，在它们中间可产生一个竖直方向的电场。在圆形区
域里，可由管外的电磁铁产生一方向垂直纸面的磁场。
适当调节电场与磁场的强度，可使它们作用在电子上的
力达到平衡即 eE=evB,或 v=E/B。 由 E和 B的数值可以测
出电子流的速度 v。再将电场切断，电子束在磁场区内
将沿圆弧运动,R=mv/qB，因而电子的何质比为,半径
R可以直接从仪器上来确定。
（ 2）磁聚焦法,
? 如上图，用磁聚焦法测荷质比装置的一种。真空玻璃管
中装有热阴极 K和有小孔的阳极 A，在 A,K之间加电压
Δ U时，由阳极小孔射出的电子的动能为,从而其速率
为 。在电容器 C上加一不大的横向交变电场，使不同时
刻通过这里的电子发生不同程度的偏转。在电容器 C和
荧光屏 S之间加一均匀纵向磁场，如上所述，电子从 C出
来后将沿螺旋线运动，到 的地方聚焦。适当的调节 B的
大小，可使电子流的焦点刚好落在荧光屏 S上。这时,h
就等于 C到 S间的距离 l，于是从上述 h与 v的表达式中消
去 v即得,上式右端各量都可以测出，由此即可确定
e/m。
? 霍耳效应,通有电流 I的金属或半导体板置于磁感强度为 B
的均匀磁场中，磁场的方向和电流方向垂直。在金属板的
两侧 M和 N之间就显示出微弱的横向电势差。这种现象称为
霍耳效应 (Hall effect)。电势差 VM－ VN 就称为霍耳电
势差。
4.5.5 霍尔效应
? 实验表明：霍耳电势差的大小，与电流 I及磁感强度的
大小 B成正比，而与板的厚度 d成反比。即,
其中 RH称为霍耳系数。
霍耳效应可用磁场中的载流子受到的洛仑兹力来说明,
设载流子带电量为 q，载流子的数密度为 n，载流子的平
均漂移速度为 v，它们在洛仑兹力 qvB作用下向板的一侧
聚集，使得在 M,N两侧出现等量异号电荷，在板内建立
起不断增加的横向电场。
M N H
RIV V R
d??
? 当载流子受到的洛仑兹力和横向电场力相等时，载流子不
再做侧向运动，在平衡时有,qvB=qE
设板的侧向宽度为 b，则,VM-VN=Eb=Bvb.由电流强度 I的定义，
I=nqvbd,得 v=I/nqbd,得霍尔电势差,VM-VN=BI/nqd.
因此，霍耳系数 RH:RH=1/nq,霍耳系数 RH与材料性质有关。
因为半导体的载流子浓度远小于金属电子的浓度且易受温
度、杂质的影响，所以霍耳系数是研究半导体的重要方法
之一。利用半导体的霍耳效应制成的器件成为霍耳元件。
利用霍耳效应还可以测量载流子的类型和数密度，可以测
量磁场。
? 量子霍耳效应, 1980年德国物理学家克立钦 (K.Von
Klitzing)在低温 (1.5K)和强磁场 (19T)条件下，发现,
式中的霍耳电势差与电流的关系，不再是线性的，而是台
阶式的非线性关系,
这就是量子霍耳效应。量子霍耳效应与低维系统的
性质、高温超导体的性质存在联系。另外，量子霍耳效应
给电阻提供了一个新的测量基准，其精度可达 10－ 10。
1986年克立钦因量子霍耳效应的发现获诺贝尔奖金。
d
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HNM ??
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§ 4.6 磁的应用
1.磁在收音机中的应用
2.磁在电视机中的应用
3.磁在磁录音机和磁录像机中的应用
4.磁在新型汽车中的应用
5.磁在发电机和电动机中的应用
4.6.1 磁在收音机中的应用
收音机用到多种磁性材料和磁性器件。例
如，收音机中都要使用电声喇叭把电信号变成
声音，而一般最常用的电声喇叭便是永磁式电
声喇叭。
收音机所收到的电台发射机已将声音转换
成的电信号，在受到电声喇叭中永久磁铁的磁
场作用而使电线圈振动发声。这样便将电台发
射的已转换为电信号的声音复原了。电声喇叭
中的永久磁铁的磁场在这种电 -声转换中起了
重要的作用。喇叭则将电线圈的振动发声放大。
为了提高收音机的灵敏度和接收距离，需
要使用天线。如果利用磁性材料制成磁天线，
不但可以显著减小天线的尺寸，而且还可以显
著提高收音机的灵敏度。这种磁天线的性能既
同天线的设计有关，又同磁性材料的磁特性有
关。
另外在收音机中转换高频率的电信号和低
频率的电信号也都需要使用多种的高频变压器
和低频变压器，这些变压器也需要使用多种的
磁性材料。
收音机工作时需要使用电源。有使用电池
作电源的，也有使用交流电源的。在使用交流
电源时，又需要使用变压器来改变电压。变压
器也需要采用磁性材料。
这样可以看出，我们使用的收音机虽然
体积很小，但是却离不开磁性材料，和用多种
磁性材料制成的多种磁性器件。
4.6.2 磁在电视机中的应用
电视机是我们生活中经常应用的另一种电器。
磁在电视机中的应用也是相当多的。同收音机相
比较，电视机不但能听到声音，而且能看到活动
的图像。在彩色电视机中还能看到色彩鲜艳逼真
的彩色活动图像。因此电视机要应用比收音机更
多数量、更多种类和更多功能的磁性材料和磁性
器件。具体说来，电视机除了也使用收音机所使
用的多种磁变压器和永磁电声喇叭外，还要使用
磁聚焦器、磁扫描器和磁偏转器。
4.6.3 磁在磁录音机和磁录像机中的应用
磁录音机是将声音通过声音、电流、磁场和物质磁性
之间的转换而把声音记录到由磁性材料制成的磁记录带
(简称磁带 )上。这称为录音过程，或称磁录音。如果需要
把磁带上录制的声音再放出来，则通过与磁录音相反的过
程，即通过磁带的磁性 → 磁场 → 电流 → 声音之间的转换而
把磁性再转换为声音。这称为磁放音过程，或称磁放音。
磁录像机是同磁录音机相似的家用电器。它们之间
的主要差异是：磁录音机为声 -电 -磁之间的转换，而磁
录像机为光 -电 -磁之间的转换，正像收音机与电视机之
间的差异。
4.6.4 磁在新型汽车中的应用
汽车是现代的一种重要交通工具。一般汽车中使用的
电话、收音机和电视机中都要应用到多种的磁性材料和磁
性器件。
在现代一些新型汽车中磁的应用就更加增多。例如现
代一种新型家用小汽车便使用了 32台小型永磁电动机，它
们分别应用于时钟步进电机、录音机走带机械、电子计价
器步进电机、电控反光机、车高调整泵、自动车速调节泵、
起动电机、可伸缩车前灯、车前灯冲洗器、水箱冷却风扇、
电容器冷却风扇、活门控制、颈部防损控制、车前灯擦净
器、前窗冲洗器、前部擦净器、后窗冲洗器、后部擦净器、
电动车窗、油泵、汽车门锁、可调减振器、空气净化器、
后部空调器、汽车天线、遮阳车顶、大腿支撑泵、侧面支
撑泵、气动腰部支撑泵、座椅斜倚器、座椅升降器、座椅
移动器、真空泵、空气调节器、室温传感器、暖风机。
除上述的几种家用电器需要使用多种的磁
性材料和磁性器件外，还有许多家用电器也要
应用到磁，例如，电冰箱中的磁门封条和电动
机，洗衣机、空调器、除尘器和电唱机中用的
电动机，微波炉中用的磁控管，电门铃中用的
电磁继电器，电子钟表中用的小型微型电动机
等。可以看出，现代生活离不开磁。
4.6.5 磁在发电机和电动机中的应用
我们生活在电气化时代。但是电能是如何得到的？
一般说来，电能是从其他能量如热能、水的动能、原子
能等转换成电能的，即先将这些能量通过热机或水力机
转换为机械 (动 )能，再把机械能转换为电能。这种将机
械能转换为电能的机械称为发电机。
为了减少电能在长途传送途中的损失，必须将电能
的电压提高、电流减小，这就需要把电压升高的升压变
压器，或称高压变压器。当电能经高压输送到使用地后，
为了使用方便和用电安全，又必须把高压电的电压降低。
这就需要把电压降低的降压变压器，或称低压变压器。
发电机是由磁铁系统、在磁性材料上绕有电流线
圈的电枢和使电枢转动的转动机械构成的。发电机工
作时，转动机械使电枢旋转，电枢上的线圈在磁铁系
统产生的磁场中旋转，切割磁场的磁力线时，根据电
磁感应作用原理，便会在线圈中产生感应电动势，在
这电流线圈为通路时便会产生电流。这样发电机便开
始发电了。
不论升压变压器或降压变压器都离不开磁的应
用。在电能应用中，很多是应用于动力机械，这就
是将电能转换为机械 (动 )能。将电能转换为机械动
能的机械称为电动机。
变压器的构造是在磁性材料制成的磁芯上绕
上两组通电流的线圈，称为绕组，其中一组是输
入电流，称为输入绕组或称初级绕组；另一组是
输出电流，称为输出绕组或称次级绕组。
输入电压和电流通过电磁感应使变压器磁芯
磁化，磁化的变压器磁芯又通过电磁感应使次级
绕组产生输出电压和电流。根据电磁感应原理，
输入电压与输出电压之比同输入绕组匝数与输出
绕组匝数成正比，而输入电流与输出电流之比则
同输入绕组匝数与输出绕组匝数成反比。
小结
一、磁场物理性质的表示：
1、磁场对运动电荷有力的作用
洛伦兹力
★ 洛伦兹力与库仑力不同之处：
1）洛伦兹力只作用于运动的电荷，库仑力既作用于运
动的电荷，也作用于静止的电荷。
2）洛伦兹力垂直于电荷运动的速度，只能改变电荷的
运动方向，不能改变其运动的速率，因此不做功。库
仑力既能改变电荷的运动方向，又能改变电荷的运动
速率，对电荷做功。
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2、磁场对载流导线有力的作用 —— 安培力
安培力是洛伦兹力的宏观表现，磁场对载流线圈有磁转
矩作用：
3）洛伦兹力与磁场强度 垂直，而库仑力与电场强度
平行。
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（ 3）
m ISn?其中
二、表征磁场性质的物理量,可由 (1)(2)(3)定义，单
位：特斯拉 =104高斯
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三、稳恒磁场的基本规律：
1、安培环路定理：
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2、高斯定理：
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解题方法
※ 一、求磁场分布方法：
1、利用毕 — 萨定律
2、利用安培环路定理：
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2
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Id l rdB
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0B d l I???? （对称性）
二、常用解题公式：
1、载流直导线外的磁场：
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12
0
( c o s c o s )4 IB r? ?????
若导线无限长，则
0
02
IB
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2、载流圆线圈轴线上的磁场：
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00
2 2 3 / 2 2 2 3 / 2
0
2
4 ( ) 2 ( )
I R R IB
R r R x
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??? ??
（ 1）在圆心处,x=0,
0
2
IB
R
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（ 2）当 x>>R时,20
32
IRB
x
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3、载流螺线圈轴线上的磁场：
0
12( c os c os )2
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无限长螺线管：
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4、载流螺线环内磁场：
0B nI??
