第五章 光的偏振主要内容围绕光是横波这一事实，研究光在各向异性介质中的传播规律和应用。
教学目的：
牢固掌握布儒斯特定律、马吕斯定律；掌握各种偏振偏振光的产生条件及检定方法；理解晶体的双折射现象和二分之一波片、四分之一波片的功用；了解偏振光干涉过程及结果。
内容分析：
第一单元（ § 1－ § 2）,由反射、折射引起的偏振现象。
第二单元（ § 3～ § 6）,光在晶体中引起的偏振现象。
第三单元（ § 7～ § 9）,偏振光的叠加。
第四单元（ § 10） *,光弹效应和电光效应。
第五单元（ § 11） *,旋光现象。
第六单元（ § 12） *,偏振态的矩阵表示。
重、难点：
重点：晶体的双折射现象；
难点：对主截面,o光和 e光的振动矢量方向、椭圆和圆偏振光性性质的理解。
§ 5.1 自然光与偏振光波动｛
纵波,传播方向与振动方向一致的波动。如声波。
横波,传播方向与振动方向垂直的波动。
光的干涉和衍射揭示了光的波动性。 1809年，马吕斯发现光的偏振现象，证明了光是横波。
一、光的偏振
1、偏振：
r?
E?M
N
r?
E?M
N
纵波,包含传播方向的任何平面上，
其振动均相同，没有谁更特殊。
—— 振动对传播方向具有对称性横波,包含传播方向的平面中，又包含振动矢量的那个平面具有特殊性。
—— 振动对传播方向没有对称性振动方向对于传播方向的 不对称性,称为波的偏振。
∴ 只有横波才具有偏振现象。偏振是区别横波和纵波的标志。
2、定义：
光矢量：在光与物质的相互作用中，（如感光作用和生理效应）主要起作用是电矢量,故称 为光矢量。E? E?
光是横波：光是电磁波且,所以，光是横波
HErHrE,,
振动面：光矢量 与传播方向 构成的平面。E? r?
定义：光矢量 对传播方向 的不对称性称为光的偏振。E? r?
3、平面偏振光,在整个传播过程中，若光矢量的振动只限于某一 确定平面内，则该光称为平面偏振光。
其光矢量在垂直于传播方向的平面上的投影为一条方向不变的直线，
故也称为线偏振光。
图示,垂直于纸面的线偏光E?
E? 在纸面内的线偏光
r? r?
二、自然光与偏振光
1、自然光：
任一光源由大量原子（或分子）构成；
每个原子（或分子）发出的光波在确定的时刻具有确定的方向，
即为一列线偏振光。大量原子（或分子）发出的众多线偏光的振动方向和初位相将随时间作无规则变化，相互之间也无确定的位相关系。在一个周期内求其统计平均，则其振动在垂直于传播方向的平面内沿各个可能方向取向的几率均相等，
∴ 自然光的光振动对传播方向是轴对称均匀分布的 。
定义,光矢量的振动以相等的几率存在于空间一切方向上且其时间平均值相等的光波，称为自然光。
r?
E?如图示：迎着传播方向观察自然光的振动矢量分布。
∴ 自然光是由 轴对称 分布的,无固定位相关系的大量线偏振光集合而成的故：自然光可以用两个强度相等、振动方向相互垂直的 无固定位相关系 （即独立的或非相干的）平面偏振光来表示。
2、自然光与偏振光的关系
E 由于无固定位相关系，自然光中的任意两个光矢量不能合成一个矢量。
在给定时刻，任一光矢量均可分解为两个相互垂直的分量：
iya
ixa
ia
∴ 所有光矢量在 X，
Y轴方向的振幅为,
iyyixx aAaA
由于轴对称性，有：
yx AA?
yA
xA
r?
r? 2::
:,:
022
22
00
I
IIAIAI
AAII
yxyyxx
yx
则令则有自然光强度为设
§ 5.2 线偏振光与部分偏振光
kzteAeAeEeEE yyxxyyxxc o s00
一、起偏器,使自然光成为线偏振光的光学元件。
二、线偏振光
1、分解：
由于在传播过程中振动矢量的方向始终不变，线偏振光可分解为两束相互垂直的、位相相同的线偏振光。
xz
E?
y
xE
yE
x
z
E?
y
xE
yE
取,+” 取,-”
2、产生,线偏振光由具有二向色性的晶体薄片产生。
二向色性：晶体对不同振动方向的电矢量的选择吸收性质。
偏振片,用具有二向色性的晶体加工成的薄片。它允许沿某个特殊方向振动的光矢量通过，而对沿其垂直方向振动的光矢量几乎完全吸收。该特殊方向称为该偏振片的 透振方向 。
当光通过偏振片后，透射光为线偏振光，其光矢量方向与透振方向一致
起偏器：用于产生线偏振光的偏振片；
检偏器：检验一束光是否是线偏振光的偏振片。
3、马吕斯定律,? 1P
2P
2AI?
I
1P2P
2
22
c o s
c o s
I
AI
线偏振光通过偏振片后光强变化规律。
三、反射光的偏振态
1i
2i
'1i
2n
1n
一束自然光入射到两种介质分界面时，反射光和折射光的传播方向遵从反射定律和折射定律，其偏振态则由菲涅耳公式决定。
1、部分偏振光：
由菲涅耳公式可推得（过程略）：反射光是两个 振幅不等,振动方向 相互垂直,非相干 的线偏振光的叠加。此光称为 部分偏振光 。
图示：
r? r?
垂直强于平行 平行强于垂直
2、偏振度 P,定量描述部分偏振光的偏振程度的物理量。
m inm a x
m inm a x
II
IIP
设：部分偏振光中某方向振动强度最大值为,其垂直方向最小值为 。
maxI minI
平面偏振光,；1,0 PI
n in
自然光,； 0,
m i nm a x PII
部分偏振光,0﹤ P﹤ 1。
3、布儒斯特定律：
1i
2i
'1i
2n
1n
1813年,布儒斯特发现：
当反射线垂直于折射线时，反射光成为线偏振光，且其振动矢量垂直于入射面。
（现可由菲涅耳公式推得）
一般情况下，反射光为垂直（于入射面）分量强于平行分量的部分偏振光。
10i
2i
'1i
2n
1n
10i
—— 布儒斯特角
1
2
10
10210
0
2101
0
210
c o s90s ins in
:90
n
n
itg
ininin
ii
由折射定律有?
布儒斯特定律,当自然光从介质 n1入射到 n2的分界面时，若入射角则其反射光为光矢垂直于入射面的线偏振光。 1
21
10 n
ntgi
四、折射光的偏振态：
1i
2i
'1i
2n
1n
由前面分析可知：除去反射光后的剩余光即为折射光。
折射光为部分偏振光，且平行（于入射面）分量强于垂直分量。（如右上图示）
当入射角为布儒斯特角时，大部分垂直分量被反射，平行分量全部折射，偏振度最高。
（如右中图示）
10i
2i
'1i
2n
1n
实际中，由于反射光较弱，要想得到较强的线偏光，可通过在布儒斯特角下多次的反射、折射，将垂直入射面的振动“过滤”殆尽，从而使折射光成为 近似 的平面偏振光。“近似”的意义是，折射光的偏振度可达 P≈1，但不可能为 P=1。
10i
10i
§ 5.3 光通过单轴晶体时的双折射现象一、双折射几何光学中已知：当光入射到各向同性介质的分界面时，折射光遵从折射定律，将沿特定方向传播。即折射线只有一条。
实验发现：当一束光入射到各向异性介质（如方解石晶体）分界面时，
折射光束不只一条而是两条。
1、定义,一束光入射在晶体上产生两束透（折）射光 的现象。
其中：遵循折射定律的一束光称寻常光（ o光）；
不遵循折射定律的一束光称非常光（ e光）。
e
o
B
A
o
e
由于晶体两相对的表面平行，则从后表面出射的两束光方向均与入射相同；
若入射光足够细且晶体足够厚，则两折射光束可以完全分开；
除立方系晶体（如岩盐）外，绝大多数透明晶体中均存在双折射；
寻常光与非常光是以是否遵从折射定律来区分的，它反映的是晶体内各方向上同种光的传播速度不同。因而,o光,e光之分只在晶体内部才有意义。
o光在入射面内,e光一般不在入射面内。
o光,e光均是线偏振光。
2、讨论,以方解石晶体为例
A
B
3
1
2
方解石：主要成份 CaCO3，最早发现于冰岛，
也称冰州石；是平行六面体，每个平面均是锐角（ 2,3） 7808‘和钝角（ 1） 101052’的平行四边形。
其中：顶角 A,B均由三个钝角组成，其余六个顶角由一个钝角两个锐角组成。
二、光轴与主截面
1、光轴：
连续改变入射光的方向，可看到晶体中存在一些不发生双折射的特殊方向。
定义,可发生双折射的晶体中不产生双折射的特殊方向。
说明,① 光轴是一个特殊的方向，并非仅指某一条直线。凡平行于该特殊方向的所有直线均是光轴。
② 在光轴方向上,o光和 e光的传播方向和速度均相同；
③ 单轴晶体 — 只有一个光轴（特殊方向）的晶体，如方解石。
双轴晶体 — 有两光轴的晶体。如云母、硫磺、黄玉等
2、主截面：
⑴ 定义：在单轴晶体中，包含光轴和一条给定光线的平面，称为与该光线对应的晶体的主截面。
o光主截面,o光和光轴构成的平面； e光主截面,e 光和光轴构成的平面；
o光和 e 光各有其主截面。 一般情况下,两者夹一微小角度，只在光轴位于入射面内时，两主截面严格重合。由于夹角极小，近似处理中可认为是重合的。
⑵ o光,e光的振动面
o光,e光均是线偏振光，但其光矢量的振动方向各异：
o光：振动面 垂直于 自己的主截面；
e光：振动面 平行于 自己的主截面；
当 o光,e光的主截面重合时,o光,e光的振动面相互垂直。
o
e
三,o光,e光的相对光强光轴在入射面内无论是自然光、线偏光还是部分偏振光入射到单轴晶体时，均有双折射产生。
1、自然光入射时：
设晶体不吸收光能，自然光看成光矢分别沿 o光,e光振动方向的两束线偏振光：
为入射的自然光的强度002 IIII eo
2、线偏振光入射时：
设一束振幅为 A 的线偏光沿垂直于纸面方向入射到 o,e光主截面重合的单轴晶体上，其振动面与 o,e光的主截面夹 θ角（如图示）
A
O
O`
OA
eA
主截面入射光的振动面
22 c o s,s i n
c o s,s i n
IIII
AAAA
eo
eo
在晶体内部时：
光强除正比于振幅平方外，还正比于介质折射率。
设 o光,e光折射率分别为 no和 ne
2
222
222
s in
s in
tg
n
n
I
I
AnAnI
AnAnI
e
o
e
o
eeee
oOoO
相对光强
射出晶体外时,已没有 o光,e光之分，仅看成是两束在空气中传播的线偏光
22
2
tgAAII
e
o
e
o 相对光强说明,A、;,0
,0;,0
,90
2
0
2
0
光消失光最强振动面平行晶体主截面与入射光的时当光消失光最强振动面垂直晶体主截面与入射光的时当
oeAIII
eoIAII
eo
eo
B、若将入射光横截面扩大，使 o光,e光两光束重合，则：形成非相干叠加
c o n s tIIII eo 22 c o ss i n
此时，无论怎样转动晶体，重叠部分光强不变，为一常量。
作业,P370 3,4,5
§ 5.4 光在晶体中的波面一、双折射的定性解释
晶体由大量微观粒子（原子、离子或分子）构成。各向异性晶体中微观粒子是各向异性的振子。它们在三个完全一定的、相互垂直的方向上具有三个一般是不相同的固有频率?1、
2,?3。
当外来光入射时，这些粒子产生受迫振动而发射次波。受迫振动频率与入射光频率相同，但其 位相却与固有频率有关,当入射光中光矢量的振动方向与上述三个方向中的某一个重合时，则受迫振动的位相与该方向的固有频率有关。
众多微观粒子的受迫振动发出的次波叠加形成晶体中的折射波，
所以：振动方向不同（因而其传播方向就不同）的折射波具有不同的位相，也就具有不同的位相传播速度（相速）。 —— 双折射产生的原因
3
2
1
C
单轴晶体 只有两个不同的固有频率,即有两个方向上的固有频率相同。
二、单轴晶体中的波面设平行于晶体光轴的固有频率为?1，垂直于光轴的固有频率为?2=?3
1,o光的波面如下图示为一单轴晶体的剖面：虚线为晶体光轴的方向,C为晶体中作受迫振动的一个粒子。平行于光轴方向上的固有频率为?1，垂直于光轴方向上的固有频率为?2。 研究它发出的次波沿垂直、平行光轴的两个特殊方向 A1,A2及一个 任意 方向 A3传播时的位相和相速，以确定晶体中双折射产生的振动方向不同的 o,e光的波面形状。
C
A3
A2
A1
2,e光的波面由于 O光光矢垂直于主截面，所以，三个方向传播时，位相均与 ω2相关，
其相速相等，为,故：波面为球面．传播方向垂直于波面。ov
ov
ov
ov
由于 e光光矢平行于主截面，所以,A1方向相速取决于 ω2为,A2方向相速取决于 ω１ 为,A3
方向相速取决于 ω１ 和
ω2，介于 和 之间，
三者不等，故其波面为以光轴为轴的旋转椭球面。传播方向不一定垂直于波面。
ov
ev
ov ev
C
A3
A2
A1
ev
ov
沿光轴方向上,o 光和 e 光的光矢量均在垂直于光轴方向振动，则 o 光和 e 光的相速相同，故 o,e 光波面在光轴方向相切。
3、晶体的分类：
光沿光轴方向传播时不发生双折射，即只有一种相速时不存在双折射，
据此，双折射的实质可表述为,晶体中 o,e 两光具有不同的相速。
注意：
负晶体：在除光轴以外的任何方向上,e 光的速度都大于 o 光的速度，
旋转椭球面在短轴方向与球面相切按波面的不同包含关系，单轴晶体分为正晶体和负晶体：
正晶体：在除光轴以外的任何方向上,o 光的速度都大于 e 光的速度，
旋转椭球面在长轴方向与球面相切。
ev
ov
eo vv?
正晶体
eo vv?
负晶体
ev
ov
§ 5.5 光在晶体中的传播方向根据 o光,e光的特点，利用惠更斯原理可作出 o,e光在晶体中的传播方向。
一、单轴晶体内 o,e光的传播方向
1、斜入射,光轴，在入射面内，两主截面重合
A D
B
vot O
E
Oe
注意：
由于光轴在入射面内（此处是纸面），
两主截面重合，所以，两光均在入射面内，
O光光矢量垂直于入射面,e光光矢量平行于入射面。
若光轴不在入射面内时，两主截面不再重合,E点已不在入射面内,e光也不再不在入射面内。
当入射方向与光轴平行时,e光将与入射线在法线同侧。如右图示。
以平行光束入射到负晶体上为例
vot
DA
B
O
E
vetvet
2、垂直入射时：
① 光轴垂直于晶体表面且平行于入射面
② 光轴平行于晶体表面且垂直于入射面
③ 光轴平行于晶体表面且平行于入射面
vot vot
A B
WO,We
O,e O,e
o,e光 速度相同,方向相同,
不发生双折射 。
●●
●●
A B
vot votv
et vet Wo
Weo
e
o
e
o,e光 方向相同,但 光速不同,直观上不分开，要 发生双折射 。
A B
vot vot
Wo
We
o,e光 方向相同,但 速度不同,直观上不分开，要 发生双折射 。
o
e
o
e
二、单轴晶体的主折射率由于双折射现象，单轴晶体中有两个折射率：
1,o光主折射率 no
o光满足折射定律：
o
o v
cn?
o光的波面为球面，其光速与方向无关，所以,no与方向无关。它就是通常意义上的折射率。
2,e光主折射率 ne
e光速度与方向相关，一般情况下并不遵从折射定律，故无折射率可言。
当 e光垂直于光轴方向传播时，其方向与波面垂直，且满足：
ee v
c
i
i?
2
1
sin
sin
ve：正晶体中是最小值，负晶体中是最大值；对一定的晶体 ve为定值
在此特定条件下，上比值为定值，定义为 e光主折射率 ne：
e
e v
cn?
.,
::
差别不大与对大多数晶体对负晶体对正晶体
oe
oeoeoeoe
nn
nnvvnnvv
§ 5.6 偏振器件双折射特点 ｛
o,e光均是线偏光：
o,e光传播速度不同：
制成偏振片，分开 o,e光而得线偏光制成波晶片，使 o,e光产生一定的相差一、尼科耳（ Nicol)棱镜 （ 1828年）
取长为宽度 3倍的方解石晶体,打磨两端,并沿 A到 C方向切成对称的两块,再用加拿大树胶粘合,最后将四壁涂黑。
A
B
C
D
710
e
o
A
B C
D
680
x
480
如图示：光由尼科耳棱镜前端面入射，发生双折射,o,e光沿不同方向传播，其中 o 光在树胶层是由光密到光蔬界面，发生全反射，被四周涂黑棱镜壁吸收； e 光透射而最终由棱镜后端面出射，形成线偏光。
方解石晶体对钠光,no=1.658 ne=1.486
加拿大树胶：对钠光 n=1.55
2、原理：
1、结构：
3、讨论：
① O光在树胶层上的全反射临界角：
070
658.1
550.1a r c s in
ci
i当沿与棱 AD平行的方向入射时，
可计算出,O光被全反射。可得到线偏光。
cii 076
e
o
A
B C
D
680
x
480?
计算可得：只要入射线的偏角,可保证全反射条件，得到线偏光。014
② Nicol既可作起偏器，也可作检偏器。
.c o s:
,
2
0
0
满足马吕斯定律透过的线偏光光强角的线偏光入射时主截面成光矢与强度为
II
N i c o l、I
③ 当自然光连续通过两个 Nicol时，设两主截面的夹角为?
0I
IN1 N2
起偏器 检偏器
N i c olI
N i c olII
正交时平行时
0:90
:0
0
0
二、波晶片
1、定义：光轴平行于表面的单轴晶体薄片。
2、原理,●
A
vot v
et
o
e
vet
vot
A
o
e
当光垂直入射到波晶片时,o,e光将沿同一方向传播，但其传播速度不同。
d
r
B
C
A
在入射点 A，分成 o,e光，两者初位相相等（取为
0），当传播到波片内 B点时，由于速度的不同，将产生位相差（光程差）。在 B点，两光的振动方程为：
e
ee
o
oo
r
T
t
AE
r
T
t
AE
2c o s
2c o s
其中?o,?e为 o,e 光各自的波长,T为周期,r为光传播的几何路程。
d
r
B
C
A则两光的位相差为：
rnn
v
c
n
v
c
n
rr
eo
oo
o
ee
e
eo
oe
2
,
2
设晶片厚度为 d，则 o,e 光从晶片后表面出射时的位相差为,dnn eo
2
由此可知，通过选择 d 值，可使 为所需的定值。
对应的光程差为,dnn
eo
3,波片：41
2
12
,3,2,1,0,
4
12:
k
kkdnn eo?时当晶片厚度满足
∴ 该晶片称为 波片或 移相器。
4
1
2
eo nn
kd
4
12:其厚度
4,波片（半波片）：
21
12
,3,2,1,0,
2
12:
k
kkdnn eo?时当晶片厚度满足
∴ 该晶片称为 波片或 移相器。
2
1?
eo nn
kd
2
12:其厚度
5、说明：
波片是对某一波长而言的；
线偏光垂直入射到半波片时，出射时由于两光的相差为 π，故仍为线偏光；
若垂直入射的线偏光的振动面与半波片主截面间夹 θ角，则出射的线偏光的振动面将从原方向转过 2 θ。
作业,P371 7,8,9
§ 5.7 椭园偏振光和园偏振光一、定义由机械振动中 运动的合成 结果可知：若一质点同时参与两个频率相同、
振动方向相互垂直且 位相差为定值 的振动，则该质点的运动轨迹为椭圆（或园）；椭圆的形状（长、短半轴的长度和取向）由位相差和振幅决定：当两振幅相等且相差为 π /2时，为园轨道。
由此类推，当晶体中产生双折射时，若 o,e 光沿同一方向传播，此时它们满足频率相同、振动方向相互垂直的条件，如能使位相差为定值，则当光连续通过晶体中任一点（该点上相差为恒定值）时，在过该点且垂直于传播方向的平面内，合光矢（针对某一时刻）的端点的投影将描出个一椭圆。即 o,e 光合振动矢量的大小、方向均随时间而变，在晶体内的整个传播过程中，合光矢量将以传播方向为轴，螺旋式向前传播。故称椭圆偏振光；若合振动矢量大小不变，仅方向随时间变化，称圆偏振光。
r?
E? E?
r?
定义：振动矢量端点描出椭圆的光称为椭圆偏振光，描出圆的光称为圆偏振光；
面对传播方向：
合光矢量端点沿逆时针描出椭圆（园），称为左旋椭圆（园）偏振光；
合光矢量端点沿顺时针描出椭圆（园），称为右旋椭圆（园）偏振光；
以上所说“合光矢量”是指在某一确定时刻,o,e 光具有确定相差时的合光矢。
在此情况下，光振动对传播方向没有对称性，故属于偏振光。
园偏振光是椭圆偏振光在两振幅相等且相差为 π/2时的特例。
结论：任何两束沿相同方向传播、频率相等、振动面垂直且相差为定值的光叠加时，都将形成椭圆（或园）偏振光。
二、产生用一束平面偏振光垂直入射在一块光轴与表面平行的单轴晶体薄片 C上，设 C的光轴与入射的平面偏振光的振动方向成?角，在晶片 C内产生双折射，且 o,e 光沿同一方向传播，振动矢量相互垂直。
c o s,s in AAAA eO振幅分别为,
e
eeee
o
oooo
r
T
t
AtAE
r
T
t
AtAE
2c o sc o s
2c o sc o s
在晶片内两个振动分别为：
eo
oe
rr
2
晶体内距表面 r处 o,e 光的位相差为：
o,e 光叠加后合振动满足,
2
2
2
2
2
s i nc o s2
oe
oe
o
o
e
e
AA
EE
A
E
A
E
这是合光矢端点描出的椭圆方程，椭圆的形状取决于 Ao,Ae,。
o
A e
设晶片厚度为,则从晶片后表面出射后 o,e 光有恒定的位相差：d
dnn eo 2
2222:2,,eooeeO AAEEAA 或则若— 圆方程?
在晶体内部，不同的深度 r 有不同的，椭圆有不同的形状和取向。
（见书 P337图 5— 22）
∴ 射出晶体后,o,e 光合成的椭圆偏振光具有确定的形状和取向，
并在以后的传播中不再改变。
线偏光垂直入射到波晶片时，出射光是椭圆偏振光；当 θ=450（ AO=Ae）
且波晶片为 1/4波片（=+π/2） 时，出射光是圆偏振光。
由自然光得到椭圆（园）偏振光：
0I
IN1 N2
起偏器波晶片
o
A e
椭圆偏振器：
园偏振器：
§ 5.8 偏振态的实验检定一、平面偏振光的检定：
方法,让被检定的光通过一块偏振片（如尼科耳棱镜），以入射光为轴旋转偏振片。
二,圆偏振光与自然光的检定：
判断,旋转一周过程中，若有消光现象出现为圆偏振光；否则为自然光。
对于圆偏振光和自然光，用上面的方法观察到的现象均是光强在任一方向均不为零且无变化，故上法无法对二者进行检定。
方法,在偏振片的前面加入一块四分之一波片，仍以入射光为轴旋转偏振片。
判断,若旋转一周的过程有消光（即 ）现象出现，即为平面偏振光；
若无消光现象出现，则不是平面偏振光。
0?I
原理,马吕斯定律：
20 co sII?
0I I检偏器
P
0I I检偏器
P
1/4
原理,已知圆偏振光中 o,e 光的位相差为 =?/2，通过四分之一波片后，又产生了?/2 的相差，则 o,e 光的总相差为 0或?,这样，
通过四分之一波片后圆偏振光将变为平面偏振光，因此在旋转棱镜或偏振片时会有消光现象出现；而自然光通过四分之一波片后不会变为平面偏振光，故没有消光现象出现。
园偏振光平面偏振光即 波片且 0454
1
,?
三,椭圆偏振光与部分偏振光的检定：
让椭圆偏振光和部分偏振光通过一个偏振片时，旋转中均会出现光强大小变化但无消光的相同现象，无法区分。
方法,在偏振片前放入一块四分之一波片，并设法使椭圆的一个轴与四分之一波片的光轴平行；以入射光为轴旋转偏振片。
0I I检偏器
P
1/4
原理,当椭圆偏振光任一主轴与四分之一波片光轴平行时，即为一正椭圆，如图 5－ 22中（ c）（ g）所示,o,e 光相差为?/2或 3?/2；经四分之一波片后又产生了?/2 相差，则最后的总相差为 0或?，成为一束平面偏振光，因而会有消光现象出现，而部分偏振光经四分之一波片后无法变为平面偏振光，故无消光现象。
判断,旋转一周过程中，若有消光现象出现者是椭圆偏振光；否则为部分偏振光。
椭圆偏振光平面偏振光即 波片 4
1
:
§ 5.9 偏振光的干涉
§ 5.11 旋光现象第五章小结
教学目的：
牢固掌握布儒斯特定律、马吕斯定律；掌握各种偏振偏振光的产生条件及检定方法；理解晶体的双折射现象和二分之一波片、四分之一波片的功用；了解偏振光干涉过程及结果。
内容分析：
第一单元（ § 1－ § 2）,由反射、折射引起的偏振现象。
第二单元（ § 3～ § 6）,光在晶体中引起的偏振现象。
第三单元（ § 7～ § 9）,偏振光的叠加。
第四单元（ § 10） *,光弹效应和电光效应。
第五单元（ § 11） *,旋光现象。
第六单元（ § 12） *,偏振态的矩阵表示。
重、难点：
重点：晶体的双折射现象；
难点：对主截面,o光和 e光的振动矢量方向、椭圆和圆偏振光性性质的理解。
§ 5.1 自然光与偏振光波动｛
纵波,传播方向与振动方向一致的波动。如声波。
横波,传播方向与振动方向垂直的波动。
光的干涉和衍射揭示了光的波动性。 1809年，马吕斯发现光的偏振现象，证明了光是横波。
一、光的偏振
1、偏振：
r?
E?M
N
r?
E?M
N
纵波,包含传播方向的任何平面上，
其振动均相同，没有谁更特殊。
—— 振动对传播方向具有对称性横波,包含传播方向的平面中，又包含振动矢量的那个平面具有特殊性。
—— 振动对传播方向没有对称性振动方向对于传播方向的 不对称性,称为波的偏振。
∴ 只有横波才具有偏振现象。偏振是区别横波和纵波的标志。
2、定义：
光矢量：在光与物质的相互作用中，（如感光作用和生理效应）主要起作用是电矢量,故称 为光矢量。E? E?
光是横波：光是电磁波且,所以，光是横波
HErHrE,,
振动面：光矢量 与传播方向 构成的平面。E? r?
定义：光矢量 对传播方向 的不对称性称为光的偏振。E? r?
3、平面偏振光,在整个传播过程中，若光矢量的振动只限于某一 确定平面内，则该光称为平面偏振光。
其光矢量在垂直于传播方向的平面上的投影为一条方向不变的直线，
故也称为线偏振光。
图示,垂直于纸面的线偏光E?
E? 在纸面内的线偏光
r? r?
二、自然光与偏振光
1、自然光：
任一光源由大量原子（或分子）构成；
每个原子（或分子）发出的光波在确定的时刻具有确定的方向，
即为一列线偏振光。大量原子（或分子）发出的众多线偏光的振动方向和初位相将随时间作无规则变化，相互之间也无确定的位相关系。在一个周期内求其统计平均，则其振动在垂直于传播方向的平面内沿各个可能方向取向的几率均相等，
∴ 自然光的光振动对传播方向是轴对称均匀分布的 。
定义,光矢量的振动以相等的几率存在于空间一切方向上且其时间平均值相等的光波，称为自然光。
r?
E?如图示：迎着传播方向观察自然光的振动矢量分布。
∴ 自然光是由 轴对称 分布的,无固定位相关系的大量线偏振光集合而成的故：自然光可以用两个强度相等、振动方向相互垂直的 无固定位相关系 （即独立的或非相干的）平面偏振光来表示。
2、自然光与偏振光的关系
E 由于无固定位相关系，自然光中的任意两个光矢量不能合成一个矢量。
在给定时刻，任一光矢量均可分解为两个相互垂直的分量：
iya
ixa
ia
∴ 所有光矢量在 X，
Y轴方向的振幅为,
iyyixx aAaA
由于轴对称性，有：
yx AA?
yA
xA
r?
r? 2::
:,:
022
22
00
I
IIAIAI
AAII
yxyyxx
yx
则令则有自然光强度为设
§ 5.2 线偏振光与部分偏振光
kzteAeAeEeEE yyxxyyxxc o s00
一、起偏器,使自然光成为线偏振光的光学元件。
二、线偏振光
1、分解：
由于在传播过程中振动矢量的方向始终不变，线偏振光可分解为两束相互垂直的、位相相同的线偏振光。
xz
E?
y
xE
yE
x
z
E?
y
xE
yE
取,+” 取,-”
2、产生,线偏振光由具有二向色性的晶体薄片产生。
二向色性：晶体对不同振动方向的电矢量的选择吸收性质。
偏振片,用具有二向色性的晶体加工成的薄片。它允许沿某个特殊方向振动的光矢量通过，而对沿其垂直方向振动的光矢量几乎完全吸收。该特殊方向称为该偏振片的 透振方向 。
当光通过偏振片后，透射光为线偏振光，其光矢量方向与透振方向一致
起偏器：用于产生线偏振光的偏振片；
检偏器：检验一束光是否是线偏振光的偏振片。
3、马吕斯定律,? 1P
2P
2AI?
I
1P2P
2
22
c o s
c o s
I
AI
线偏振光通过偏振片后光强变化规律。
三、反射光的偏振态
1i
2i
'1i
2n
1n
一束自然光入射到两种介质分界面时，反射光和折射光的传播方向遵从反射定律和折射定律，其偏振态则由菲涅耳公式决定。
1、部分偏振光：
由菲涅耳公式可推得（过程略）：反射光是两个 振幅不等,振动方向 相互垂直,非相干 的线偏振光的叠加。此光称为 部分偏振光 。
图示：
r? r?
垂直强于平行 平行强于垂直
2、偏振度 P,定量描述部分偏振光的偏振程度的物理量。
m inm a x
m inm a x
II
IIP
设：部分偏振光中某方向振动强度最大值为,其垂直方向最小值为 。
maxI minI
平面偏振光,；1,0 PI
n in
自然光,； 0,
m i nm a x PII
部分偏振光,0﹤ P﹤ 1。
3、布儒斯特定律：
1i
2i
'1i
2n
1n
1813年,布儒斯特发现：
当反射线垂直于折射线时，反射光成为线偏振光，且其振动矢量垂直于入射面。
（现可由菲涅耳公式推得）
一般情况下，反射光为垂直（于入射面）分量强于平行分量的部分偏振光。
10i
2i
'1i
2n
1n
10i
—— 布儒斯特角
1
2
10
10210
0
2101
0
210
c o s90s ins in
:90
n
n
itg
ininin
ii
由折射定律有?
布儒斯特定律,当自然光从介质 n1入射到 n2的分界面时，若入射角则其反射光为光矢垂直于入射面的线偏振光。 1
21
10 n
ntgi
四、折射光的偏振态：
1i
2i
'1i
2n
1n
由前面分析可知：除去反射光后的剩余光即为折射光。
折射光为部分偏振光，且平行（于入射面）分量强于垂直分量。（如右上图示）
当入射角为布儒斯特角时，大部分垂直分量被反射，平行分量全部折射，偏振度最高。
（如右中图示）
10i
2i
'1i
2n
1n
实际中，由于反射光较弱，要想得到较强的线偏光，可通过在布儒斯特角下多次的反射、折射，将垂直入射面的振动“过滤”殆尽，从而使折射光成为 近似 的平面偏振光。“近似”的意义是，折射光的偏振度可达 P≈1，但不可能为 P=1。
10i
10i
§ 5.3 光通过单轴晶体时的双折射现象一、双折射几何光学中已知：当光入射到各向同性介质的分界面时，折射光遵从折射定律，将沿特定方向传播。即折射线只有一条。
实验发现：当一束光入射到各向异性介质（如方解石晶体）分界面时，
折射光束不只一条而是两条。
1、定义,一束光入射在晶体上产生两束透（折）射光 的现象。
其中：遵循折射定律的一束光称寻常光（ o光）；
不遵循折射定律的一束光称非常光（ e光）。
e
o
B
A
o
e
由于晶体两相对的表面平行，则从后表面出射的两束光方向均与入射相同；
若入射光足够细且晶体足够厚，则两折射光束可以完全分开；
除立方系晶体（如岩盐）外，绝大多数透明晶体中均存在双折射；
寻常光与非常光是以是否遵从折射定律来区分的，它反映的是晶体内各方向上同种光的传播速度不同。因而,o光,e光之分只在晶体内部才有意义。
o光在入射面内,e光一般不在入射面内。
o光,e光均是线偏振光。
2、讨论,以方解石晶体为例
A
B
3
1
2
方解石：主要成份 CaCO3，最早发现于冰岛，
也称冰州石；是平行六面体，每个平面均是锐角（ 2,3） 7808‘和钝角（ 1） 101052’的平行四边形。
其中：顶角 A,B均由三个钝角组成，其余六个顶角由一个钝角两个锐角组成。
二、光轴与主截面
1、光轴：
连续改变入射光的方向，可看到晶体中存在一些不发生双折射的特殊方向。
定义,可发生双折射的晶体中不产生双折射的特殊方向。
说明,① 光轴是一个特殊的方向，并非仅指某一条直线。凡平行于该特殊方向的所有直线均是光轴。
② 在光轴方向上,o光和 e光的传播方向和速度均相同；
③ 单轴晶体 — 只有一个光轴（特殊方向）的晶体，如方解石。
双轴晶体 — 有两光轴的晶体。如云母、硫磺、黄玉等
2、主截面：
⑴ 定义：在单轴晶体中，包含光轴和一条给定光线的平面，称为与该光线对应的晶体的主截面。
o光主截面,o光和光轴构成的平面； e光主截面,e 光和光轴构成的平面；
o光和 e 光各有其主截面。 一般情况下,两者夹一微小角度，只在光轴位于入射面内时，两主截面严格重合。由于夹角极小，近似处理中可认为是重合的。
⑵ o光,e光的振动面
o光,e光均是线偏振光，但其光矢量的振动方向各异：
o光：振动面 垂直于 自己的主截面；
e光：振动面 平行于 自己的主截面；
当 o光,e光的主截面重合时,o光,e光的振动面相互垂直。
o
e
三,o光,e光的相对光强光轴在入射面内无论是自然光、线偏光还是部分偏振光入射到单轴晶体时，均有双折射产生。
1、自然光入射时：
设晶体不吸收光能，自然光看成光矢分别沿 o光,e光振动方向的两束线偏振光：
为入射的自然光的强度002 IIII eo
2、线偏振光入射时：
设一束振幅为 A 的线偏光沿垂直于纸面方向入射到 o,e光主截面重合的单轴晶体上，其振动面与 o,e光的主截面夹 θ角（如图示）
A
O
O`
OA
eA
主截面入射光的振动面
22 c o s,s i n
c o s,s i n
IIII
AAAA
eo
eo
在晶体内部时：
光强除正比于振幅平方外，还正比于介质折射率。
设 o光,e光折射率分别为 no和 ne
2
222
222
s in
s in
tg
n
n
I
I
AnAnI
AnAnI
e
o
e
o
eeee
oOoO
相对光强
射出晶体外时,已没有 o光,e光之分，仅看成是两束在空气中传播的线偏光
22
2
tgAAII
e
o
e
o 相对光强说明,A、;,0
,0;,0
,90
2
0
2
0
光消失光最强振动面平行晶体主截面与入射光的时当光消失光最强振动面垂直晶体主截面与入射光的时当
oeAIII
eoIAII
eo
eo
B、若将入射光横截面扩大，使 o光,e光两光束重合，则：形成非相干叠加
c o n s tIIII eo 22 c o ss i n
此时，无论怎样转动晶体，重叠部分光强不变，为一常量。
作业,P370 3,4,5
§ 5.4 光在晶体中的波面一、双折射的定性解释
晶体由大量微观粒子（原子、离子或分子）构成。各向异性晶体中微观粒子是各向异性的振子。它们在三个完全一定的、相互垂直的方向上具有三个一般是不相同的固有频率?1、
2,?3。
当外来光入射时，这些粒子产生受迫振动而发射次波。受迫振动频率与入射光频率相同，但其 位相却与固有频率有关,当入射光中光矢量的振动方向与上述三个方向中的某一个重合时，则受迫振动的位相与该方向的固有频率有关。
众多微观粒子的受迫振动发出的次波叠加形成晶体中的折射波，
所以：振动方向不同（因而其传播方向就不同）的折射波具有不同的位相，也就具有不同的位相传播速度（相速）。 —— 双折射产生的原因
3
2
1
C
单轴晶体 只有两个不同的固有频率,即有两个方向上的固有频率相同。
二、单轴晶体中的波面设平行于晶体光轴的固有频率为?1，垂直于光轴的固有频率为?2=?3
1,o光的波面如下图示为一单轴晶体的剖面：虚线为晶体光轴的方向,C为晶体中作受迫振动的一个粒子。平行于光轴方向上的固有频率为?1，垂直于光轴方向上的固有频率为?2。 研究它发出的次波沿垂直、平行光轴的两个特殊方向 A1,A2及一个 任意 方向 A3传播时的位相和相速，以确定晶体中双折射产生的振动方向不同的 o,e光的波面形状。
C
A3
A2
A1
2,e光的波面由于 O光光矢垂直于主截面，所以，三个方向传播时，位相均与 ω2相关，
其相速相等，为,故：波面为球面．传播方向垂直于波面。ov
ov
ov
ov
由于 e光光矢平行于主截面，所以,A1方向相速取决于 ω2为,A2方向相速取决于 ω１ 为,A3
方向相速取决于 ω１ 和
ω2，介于 和 之间，
三者不等，故其波面为以光轴为轴的旋转椭球面。传播方向不一定垂直于波面。
ov
ev
ov ev
C
A3
A2
A1
ev
ov
沿光轴方向上,o 光和 e 光的光矢量均在垂直于光轴方向振动，则 o 光和 e 光的相速相同，故 o,e 光波面在光轴方向相切。
3、晶体的分类：
光沿光轴方向传播时不发生双折射，即只有一种相速时不存在双折射，
据此，双折射的实质可表述为,晶体中 o,e 两光具有不同的相速。
注意：
负晶体：在除光轴以外的任何方向上,e 光的速度都大于 o 光的速度，
旋转椭球面在短轴方向与球面相切按波面的不同包含关系，单轴晶体分为正晶体和负晶体：
正晶体：在除光轴以外的任何方向上,o 光的速度都大于 e 光的速度，
旋转椭球面在长轴方向与球面相切。
ev
ov
eo vv?
正晶体
eo vv?
负晶体
ev
ov
§ 5.5 光在晶体中的传播方向根据 o光,e光的特点，利用惠更斯原理可作出 o,e光在晶体中的传播方向。
一、单轴晶体内 o,e光的传播方向
1、斜入射,光轴，在入射面内，两主截面重合
A D
B
vot O
E
Oe
注意：
由于光轴在入射面内（此处是纸面），
两主截面重合，所以，两光均在入射面内，
O光光矢量垂直于入射面,e光光矢量平行于入射面。
若光轴不在入射面内时，两主截面不再重合,E点已不在入射面内,e光也不再不在入射面内。
当入射方向与光轴平行时,e光将与入射线在法线同侧。如右图示。
以平行光束入射到负晶体上为例
vot
DA
B
O
E
vetvet
2、垂直入射时：
① 光轴垂直于晶体表面且平行于入射面
② 光轴平行于晶体表面且垂直于入射面
③ 光轴平行于晶体表面且平行于入射面
vot vot
A B
WO,We
O,e O,e
o,e光 速度相同,方向相同,
不发生双折射 。
●●
●●
A B
vot votv
et vet Wo
Weo
e
o
e
o,e光 方向相同,但 光速不同,直观上不分开，要 发生双折射 。
A B
vot vot
Wo
We
o,e光 方向相同,但 速度不同,直观上不分开，要 发生双折射 。
o
e
o
e
二、单轴晶体的主折射率由于双折射现象，单轴晶体中有两个折射率：
1,o光主折射率 no
o光满足折射定律：
o
o v
cn?
o光的波面为球面，其光速与方向无关，所以,no与方向无关。它就是通常意义上的折射率。
2,e光主折射率 ne
e光速度与方向相关，一般情况下并不遵从折射定律，故无折射率可言。
当 e光垂直于光轴方向传播时，其方向与波面垂直，且满足：
ee v
c
i
i?
2
1
sin
sin
ve：正晶体中是最小值，负晶体中是最大值；对一定的晶体 ve为定值
在此特定条件下，上比值为定值，定义为 e光主折射率 ne：
e
e v
cn?
.,
::
差别不大与对大多数晶体对负晶体对正晶体
oe
oeoeoeoe
nn
nnvvnnvv
§ 5.6 偏振器件双折射特点 ｛
o,e光均是线偏光：
o,e光传播速度不同：
制成偏振片，分开 o,e光而得线偏光制成波晶片，使 o,e光产生一定的相差一、尼科耳（ Nicol)棱镜 （ 1828年）
取长为宽度 3倍的方解石晶体,打磨两端,并沿 A到 C方向切成对称的两块,再用加拿大树胶粘合,最后将四壁涂黑。
A
B
C
D
710
e
o
A
B C
D
680
x
480
如图示：光由尼科耳棱镜前端面入射，发生双折射,o,e光沿不同方向传播，其中 o 光在树胶层是由光密到光蔬界面，发生全反射，被四周涂黑棱镜壁吸收； e 光透射而最终由棱镜后端面出射，形成线偏光。
方解石晶体对钠光,no=1.658 ne=1.486
加拿大树胶：对钠光 n=1.55
2、原理：
1、结构：
3、讨论：
① O光在树胶层上的全反射临界角：
070
658.1
550.1a r c s in
ci
i当沿与棱 AD平行的方向入射时，
可计算出,O光被全反射。可得到线偏光。
cii 076
e
o
A
B C
D
680
x
480?
计算可得：只要入射线的偏角,可保证全反射条件，得到线偏光。014
② Nicol既可作起偏器，也可作检偏器。
.c o s:
,
2
0
0
满足马吕斯定律透过的线偏光光强角的线偏光入射时主截面成光矢与强度为
II
N i c o l、I
③ 当自然光连续通过两个 Nicol时，设两主截面的夹角为?
0I
IN1 N2
起偏器 检偏器
N i c olI
N i c olII
正交时平行时
0:90
:0
0
0
二、波晶片
1、定义：光轴平行于表面的单轴晶体薄片。
2、原理,●
A
vot v
et
o
e
vet
vot
A
o
e
当光垂直入射到波晶片时,o,e光将沿同一方向传播，但其传播速度不同。
d
r
B
C
A
在入射点 A，分成 o,e光，两者初位相相等（取为
0），当传播到波片内 B点时，由于速度的不同，将产生位相差（光程差）。在 B点，两光的振动方程为：
e
ee
o
oo
r
T
t
AE
r
T
t
AE
2c o s
2c o s
其中?o,?e为 o,e 光各自的波长,T为周期,r为光传播的几何路程。
d
r
B
C
A则两光的位相差为：
rnn
v
c
n
v
c
n
rr
eo
oo
o
ee
e
eo
oe
2
,
2
设晶片厚度为 d，则 o,e 光从晶片后表面出射时的位相差为,dnn eo
2
由此可知，通过选择 d 值，可使 为所需的定值。
对应的光程差为,dnn
eo
3,波片：41
2
12
,3,2,1,0,
4
12:
k
kkdnn eo?时当晶片厚度满足
∴ 该晶片称为 波片或 移相器。
4
1
2
eo nn
kd
4
12:其厚度
4,波片（半波片）：
21
12
,3,2,1,0,
2
12:
k
kkdnn eo?时当晶片厚度满足
∴ 该晶片称为 波片或 移相器。
2
1?
eo nn
kd
2
12:其厚度
5、说明：
波片是对某一波长而言的；
线偏光垂直入射到半波片时，出射时由于两光的相差为 π，故仍为线偏光；
若垂直入射的线偏光的振动面与半波片主截面间夹 θ角，则出射的线偏光的振动面将从原方向转过 2 θ。
作业,P371 7,8,9
§ 5.7 椭园偏振光和园偏振光一、定义由机械振动中 运动的合成 结果可知：若一质点同时参与两个频率相同、
振动方向相互垂直且 位相差为定值 的振动，则该质点的运动轨迹为椭圆（或园）；椭圆的形状（长、短半轴的长度和取向）由位相差和振幅决定：当两振幅相等且相差为 π /2时，为园轨道。
由此类推，当晶体中产生双折射时，若 o,e 光沿同一方向传播，此时它们满足频率相同、振动方向相互垂直的条件，如能使位相差为定值，则当光连续通过晶体中任一点（该点上相差为恒定值）时，在过该点且垂直于传播方向的平面内，合光矢（针对某一时刻）的端点的投影将描出个一椭圆。即 o,e 光合振动矢量的大小、方向均随时间而变，在晶体内的整个传播过程中，合光矢量将以传播方向为轴，螺旋式向前传播。故称椭圆偏振光；若合振动矢量大小不变，仅方向随时间变化，称圆偏振光。
r?
E? E?
r?
定义：振动矢量端点描出椭圆的光称为椭圆偏振光，描出圆的光称为圆偏振光；
面对传播方向：
合光矢量端点沿逆时针描出椭圆（园），称为左旋椭圆（园）偏振光；
合光矢量端点沿顺时针描出椭圆（园），称为右旋椭圆（园）偏振光；
以上所说“合光矢量”是指在某一确定时刻,o,e 光具有确定相差时的合光矢。
在此情况下，光振动对传播方向没有对称性，故属于偏振光。
园偏振光是椭圆偏振光在两振幅相等且相差为 π/2时的特例。
结论：任何两束沿相同方向传播、频率相等、振动面垂直且相差为定值的光叠加时，都将形成椭圆（或园）偏振光。
二、产生用一束平面偏振光垂直入射在一块光轴与表面平行的单轴晶体薄片 C上，设 C的光轴与入射的平面偏振光的振动方向成?角，在晶片 C内产生双折射，且 o,e 光沿同一方向传播，振动矢量相互垂直。
c o s,s in AAAA eO振幅分别为,
e
eeee
o
oooo
r
T
t
AtAE
r
T
t
AtAE
2c o sc o s
2c o sc o s
在晶片内两个振动分别为：
eo
oe
rr
2
晶体内距表面 r处 o,e 光的位相差为：
o,e 光叠加后合振动满足,
2
2
2
2
2
s i nc o s2
oe
oe
o
o
e
e
AA
EE
A
E
A
E
这是合光矢端点描出的椭圆方程，椭圆的形状取决于 Ao,Ae,。
o
A e
设晶片厚度为,则从晶片后表面出射后 o,e 光有恒定的位相差：d
dnn eo 2
2222:2,,eooeeO AAEEAA 或则若— 圆方程?
在晶体内部，不同的深度 r 有不同的，椭圆有不同的形状和取向。
（见书 P337图 5— 22）
∴ 射出晶体后,o,e 光合成的椭圆偏振光具有确定的形状和取向，
并在以后的传播中不再改变。
线偏光垂直入射到波晶片时，出射光是椭圆偏振光；当 θ=450（ AO=Ae）
且波晶片为 1/4波片（=+π/2） 时，出射光是圆偏振光。
由自然光得到椭圆（园）偏振光：
0I
IN1 N2
起偏器波晶片
o
A e
椭圆偏振器：
园偏振器：
§ 5.8 偏振态的实验检定一、平面偏振光的检定：
方法,让被检定的光通过一块偏振片（如尼科耳棱镜），以入射光为轴旋转偏振片。
二,圆偏振光与自然光的检定：
判断,旋转一周过程中，若有消光现象出现为圆偏振光；否则为自然光。
对于圆偏振光和自然光，用上面的方法观察到的现象均是光强在任一方向均不为零且无变化，故上法无法对二者进行检定。
方法,在偏振片的前面加入一块四分之一波片，仍以入射光为轴旋转偏振片。
判断,若旋转一周的过程有消光（即 ）现象出现，即为平面偏振光；
若无消光现象出现，则不是平面偏振光。
0?I
原理,马吕斯定律：
20 co sII?
0I I检偏器
P
0I I检偏器
P
1/4
原理,已知圆偏振光中 o,e 光的位相差为 =?/2，通过四分之一波片后，又产生了?/2 的相差，则 o,e 光的总相差为 0或?,这样，
通过四分之一波片后圆偏振光将变为平面偏振光，因此在旋转棱镜或偏振片时会有消光现象出现；而自然光通过四分之一波片后不会变为平面偏振光，故没有消光现象出现。
园偏振光平面偏振光即 波片且 0454
1
,?
三,椭圆偏振光与部分偏振光的检定：
让椭圆偏振光和部分偏振光通过一个偏振片时，旋转中均会出现光强大小变化但无消光的相同现象，无法区分。
方法,在偏振片前放入一块四分之一波片，并设法使椭圆的一个轴与四分之一波片的光轴平行；以入射光为轴旋转偏振片。
0I I检偏器
P
1/4
原理,当椭圆偏振光任一主轴与四分之一波片光轴平行时，即为一正椭圆，如图 5－ 22中（ c）（ g）所示,o,e 光相差为?/2或 3?/2；经四分之一波片后又产生了?/2 相差，则最后的总相差为 0或?，成为一束平面偏振光，因而会有消光现象出现，而部分偏振光经四分之一波片后无法变为平面偏振光，故无消光现象。
判断,旋转一周过程中，若有消光现象出现者是椭圆偏振光；否则为部分偏振光。
椭圆偏振光平面偏振光即 波片 4
1
:
§ 5.9 偏振光的干涉
§ 5.11 旋光现象第五章小结
