爱因斯坦,Einstein
现代时空的创始人二十世纪的哥白尼
3-1 狭义相对论产生的实验基础和历史条件
tt
zz
yy
utxx
zz
yy
xx
vv
vv
uvv
zz
yy
xx
aa
aa
dt
du
aa
伽利略变换时间、长度、质量“同时性”和力学定律的形式是 绝对的物体的坐标和速度、“同一地点”是 相对的
2,迈克耳孙 -莫雷实验测量以太风 零结果
1,伽利略变换的困难
1) 电磁场方程组不服从伽利略变换
2) 光速 c
3) 高速运动的粒子
3,解释天文现象的困难夜空的金牛座上的“蟹状星云”，是 900多年前一次超新星爆发中抛出来的气体壳层。
Vc?
c
A
B l
Vc
lt
A
c
lt
B? k m / sV
l
1 50 0
5
抛射速度千光年结论,在 25年持续看到超新星爆发时发出的强光。
史书记载,强光从出现到隐没还不到两年。 矛盾爱因斯坦的狭义相对论基本原理
1.相对性原理所有物理规律在一切惯性系中都具有形式相同。
（所有惯性系都是平权的，在它们之中所有物理规律都一样）
2.光速不变原理在一切惯性系中，光在真空中的速率恒为 c,与光源的运动状态无关。
3-2 狭义相对论基本原理、洛仑兹变换一,狭义相对论的两条基本原理
2,光速不变与伽利略变换与伽利略的速度叠加原理针锋相对
3,观念上的变革牛顿力学时间标度长度标度质量的测量与参考系无关速度与参考系有关
(相对性 )
狭义相对论力学长度、时间、质量与参考系有关 (相对性 )光速不变
1,Einstein 的相对性理论是 Newton理论的发展。
讨论,一切物理规律力学规律二、洛仑兹变换式
y y’
[s] [S’]
o o’ x x’
ut x’
x
p
z Z’
时空变换关系
SS正变换
2
22
1
1
1
1
c
u?
其中
utxx
zz
yy
)( 2 xcutt
SS
2
22
1
1
1
1
c
u?
其中
tuxx
zz
yy
)( 2 xcutt
逆变换
0 tt
:系S
tzyxP,,,
:系S?
tzyxP,,,
三、洛仑兹变换式的推导寻找
oo?
重合两个参考系中相应的坐标值之间的关系
y y’
[s] [S’]
o o’ x x’
ut x’
x
p
z Z’
zzyy有
tx,tx,和 的变换基于下列两点：
（ 1） 时空是均匀的，因此惯性系间的时空变换应该是线性的。
（ 2） 新变换在低速下应能退化成伽利略变换。
)( tuxkx设 的 变换为：SS
根据 Einstein相对性原理,
SS 的 变换为,)( utxkx
原点重合时，从原点发出一个光脉冲，其空间坐标为：
S对 系,S?对 系：ctx? tcx
由光速不变原理：
)( tuxkx )( utxkx
2)(1
1
cu
k
tuckct )( tucktc )(相乘
tuctuckttc )()(22
)( tuxkx )( utxkx
2)(1
1
cu
k
2)(1 cu
tuxx
2)(1 cu
utxx
2
2
)(1 cu
x
c
u
t
t
2
2
)(1 cu
x
c
u
t
t
对于洛仑兹变换的说明：
1、在狭义相对论中，洛仑兹变换占据中心地位；
2、洛仑兹变换是 同一事件 在 不同惯性系 中两组时空坐标之间的变换方程；
3、各个惯性系中的时间、空间量度的基准必须一致；
4、相对论将时间和空间，及它们与物质的运动不可分割地联系起来了；
22
2
22 11 cu
x
c
u
t
tzzyy
cu
utx
x
5、时间和空间的坐标都是实数，变换式中不应该出现虚数； 21 )( cu?
6、洛仑兹变换与伽利略变换本质不同，但是在低速和宏观世界范围内洛仑兹变换可以还原为伽利略变换。
u>c 变换无意义 速度有极限
ttzzyyutxx有
1)1( 2
2
c
ucu
伽利略变换例 1：一短跑选手，在地球上以 10s的时间跑完 100m，
在飞行速率为 0.98c的飞船中观测者看来，这个选手跑了多长时间和多长距离（设飞船沿跑道的竞跑方向航行）？
解：设地面为 S系，飞船为 S'系。
22
1212
12
1
)()(
cu
ttuxxxx
22
2
1212
12
1
)()(
cu
cxxutttt
22
2
22
1
1
cu
x
c
u
t
t
cu
utx
x
custttmxxx 98.0,10,100 1212
mxx 10
212
1047.1
98.01
1098.0100
scctt 25.50
98.01
1 0 098.010
2
2
12
例 2：在惯性系 S中，相距?x=5?106m的两个地方发生两个事件，时间间隔?t=10-2s；而在相对于 S系沿 x轴正向匀速运动的 S'系中观测到这两事件却是同时发生的，
试求,S'系中发生这两事件的地点间的距离?x'。
解：设 S'系相对于 S系的速度大小为 u。
22
2
1 cu
cxutt
22
2
22
1
1
cu
x
c
u
t
t
cu
utx
x
02 cxut
2c
x
tu
221 cu
tuxx
22
2
22
1
1
cu
x
c
u
t
t
cu
utx
x
2c
x
tu
2
2
2
2
2
)(
)(
1 c
x
t
c
x
t
x
m6104
四、洛仑兹速度变换
td
xdv
dt
dxv
xx?
,的关系与 ),(),,(
zv,vvvvv yxzyx
221 cu
uv
dt
xd x
22
2
1
1
cu
v
c
u
dt
td x
x
x
x
v
c
u
uv
v
2
1?
2)(1 cu
utxx
2
2
)(1 cu
x
c
u
t
t
2
2
2
1
1
c
u
v
c
u
v
v
x
y
y?
2
2
2
1
1
c
u
v
c
u
v
v
x
z
z?
td
dy
td
yd
由洛仑兹时空坐标变换式知
dt
td
dt
dy
2
2
2
1
1
c
u
v
c
u
dt
td x
同理洛仑兹速度变换式
x
x
x
v
c
u
uv
v
21?
2
2
2
1
1 c
u
v
c
u
v
v
x
y
y?
2
2
2
1
1 c
u
v
c
u
v
v
x
z
z?
x
x
x
v
c
u
uv
v
21
2
2
2
1
1 c
u
v
c
u
v
v
x
y
y?
2
2
2
1
1 c
u
v
c
u
v
v
x
z
z?
逆变换正变换一维洛仑兹速度变换式
00 zyx vvvv,,
21 c
vu
uv
v x
0yv
0zv
21 c
uv
uv
v x?
0?yv
0?zv
0,0, zyx vvvv
例 3：设想一飞船以 0.80c 的速度在地球上空飞行，
如果这时从飞船上沿速度方向发射一物体，物体相对飞船速度为 0.90c 。
问：从地面上看，物体速度多大？
s S?
cu 80.0?
c90.0
解,选飞船参考系为 S'系
xv?
u
S?S
xx?
cu 80.0? cv
x 90.0
x
x
x
v
c
u
uv
v
2
1
90.080.01
80.090.0
cc c99.0?
地面参考系为 S系
21 c
uv
uv
v
3-3 狭义相对论的时空观一、同时的相对性由洛仑兹变换看同时性的相对性事件 1
事件 2
系S系S?
),( 11 tx),( 11 tx
),( 22 tx),( 22 tx
两事件同时发生 21 tt
012 ttt
12 ttt？
S' Einstein train
S
S 地面参考系在火车上 BA,分别放置信号接收器
0 tt M? 发一光信号中点 放置光信号发生器M?
S?
A? B?M?
实验装置以爱因斯坦火车为例研究的问题两事件发生的时间间隔
0 tt 发一光信号M?
事件 1 接收到闪光A?
事件 2 接收到闪光B?
S? M? 发出的闪光 光速为 c
MBMA A? B 同时接收到光信号
S S?
u
A? B?M?
事件 1、事件 2 同时发生 0t?
:St?,St?
事件 1、事件 2 不同时发生事件 1先发生
M? 处闪光 光速也为 c
S 系中的观察者又如何看呢？
B?A? 随 S? 运动迎着光A? B?比 早接收到光
0?t?
S S?
u
A? B?M?
事件 1 接收到闪光A?
事件 2 接收到闪光B?
22
2
12
1 cu
x
c
u
t
ttt
0?x?若同时性的相对性
0t?已知 x
c
ut
2?
22
222
2
1 cu
x
c
u
t
t
22
121
1
1 cu
x
c
u
t
t
0?
在一个惯性系的不同地点同时发生的两个事件，
在另一个惯性系是不同时的。
用洛仑兹变换式导出例 1：在惯性系 S中，观察到两个事件同时发生在 x轴上，其间距是 1m，而在 S'系中观察这两事件之间的距离是 2m。试求,S'系中这两事件的时间间隔。
解,S系中?t=0,?x=1m 。
221 cu
xx
22
2
22
1
1
cu
x
c
u
t
t
cu
utx
x
2)(1 xxcu
22
2
22
1
1
cu
x
c
u
t
t
cu
utx
x
22
2
1 cu
cxut
t
xcu2
2)(1 xxcu
221 cu
xx
2)(1 xx
c
x
s91077.5
二,长度的相对性原长 棒相对观察者静止时测得的它的长度
（也称 静长 或 固有长度 ）。
0l
u
S S?
棒静止在 S'系中 是静长
0l
S系测得棒的长度值是什么呢？
长度测量的定义,
对物体两端坐标的 同时测量,
两端坐标之差就是物体长度。
动长（测量长度）
事件 1：测棒的左端事件 2：测棒的右端 1111,,txtx
2222,,txtx
120 xxl12 xxl
0?t?
S S?
221 cu
tuxx
由洛仑兹变换
22
0 1 cull
物体的长度 沿运动方向 收缩洛仑兹收缩因子—221 cu?
1,相对效应
22
0 1 cull
讨论
S?
o?
u
0l
A
S
o
0l
B
S?
o?
B
L
A
L
S
o
u
S
S?
0l
A
B
o
o?
)(a
在 S中的观察者在 S'中的观察者
2,纵向效应
3,在低速下? 伽利略变换
22
0 1 cull
cu
0ll?
在两参考系内测量的 纵向（与运动方向垂直）的长度是一样的 。
火车钻洞假象实验。
例 2、原长为 10m的飞船以 u＝ 3× 103m/s的速率相对于地面匀速飞行时，从地面上测量，它的长度是多少？
解：
2
2
0 1 c
ull
m9 9 9 9 9 9 9 9 9 5.9
)103/103110 283
－（＝
差别很难测出。
例 3：一根直杆在 S系 中，其静止长度为 l，与 x轴的夹角为?。试求：在 S'系中的长度和它与 x’轴的夹角。两惯性系相对运动速度为 u。
解：
221 cuxx
21
2
2
222 )c o s1()()(
c
ulyxl
22
0 1 cull S
S?
o
o?
u?
221c o s cul
s inlyy
221c o s
s ina r c t a n
cul
l
三、时间间隔的相对性在某系中,同一地点 先后发生的两个事件的时间间隔 (同一只钟测量 )，与另一系中，在两个地点的这两个事件的时间间隔 (两只钟分别测量 )的关系。
所研究的问题：
固有时间一个物理过程用相对于它 静止的惯性系 上的标准时钟测量到的时间 （ 原时 ） 。用?表示。
一个物理过程用相对于它 运动的惯性系 上的标准时钟测量到的时间 （ 两地时） 。用?t 表示。
观测时间
a fe
0
.弟弟
.
花开事件：
花谢事件：
S?
x?
x?
x
u
),( 1tx
),( 2tx
S
处发生两个事件系 xS
12 ttt
（寿命）
在 S系中观察者测量花的寿命是多少？
考察 S? 中的一只钟
0x?
两事件发生在同一地点
t
12 ttt
观测时间原时 22
2
22
1
1
cu
x
c
u
t
t
cu
tux
x
2222
12
22
21
22
22
12
11
11
cucu
tt
cu
x
c
u
t
cu
x
c
u
t
ttt
原时最短，动钟变慢。 时间延缓因子—
221
1
cu?
a fe
0
.弟弟
.
S?
X?
x?
X
u
S
在 S系中观察者总觉得相对于自己运动的 系的钟较自己的钟走得慢。
S?
a fe
0
.弟弟 x
u?
S
.
S?
x?
结论：对本惯性系做相对运动的钟
（或事物经历的过程）变慢。
在 系中观察者总觉得相对于自己运动的 S系的钟较自己的钟走得慢。
S?
双生子效应由因果律联系的两事件的时序是否会颠倒？
四、因果关系时序,两个事件发生的时间顺序。
在 S'中：是否能发生先鸟死，后开枪？
在 S中,先 开枪,后 鸟死子弹
v?
前事件 1：
开枪
),( 11 tx
在 S中,12 tt?
后事件 2：
鸟死
),( 22 tx
22
2
11
1
1 cu
cuxtt
22
2
22
2
1 cu
cuxtt
22
12
2
12
12
12
1
)(
)(
1)(
cu
ttc
xxu
tt
tt
12
12
tt
xxv
子弹速度信号传递速度
22
212
1
1
cu
c
uv
)tt(
0? 12 tt
所以由因果率联系的两事件的时序不会颠倒。
在 S'系中：
在 S'系中,仍然是开枪在前，鸟死在后。
例 4、一飞船以 3× 103m/s的速率相对与地面匀速飞行。
飞船上的钟走了 10s,地面上的钟经过了多少时间？
解,为原时t
2
2
1
c
u
t
t
)(0 0 0 0 0 0 0 0 0 5.10
103
1031
10
2
8
3
s?
飞船的时间膨胀效应实际上很难测出
221 cu
t
狭义相对论时空观
1,相对于 观测者运动的惯性系沿运动方向的长度对观测者来说收缩了。
2,相对于 观测者运动的惯性系的时钟系统对观测者来说变慢了。
3、长度收缩和时间膨胀效应是时间和空间的基本属性之一，与具体的物质属性或物理过程的机理无关。
4、没有“绝对”的时间、“绝对”的空间。
长度收缩和时间的膨胀是相对的。
例 5、一火车以恒定速度通过隧道，火车和隧道的静长是相等的。从地面上看，当火车的前端 b到达隧道的 B端的同时，有一道闪电正击中隧道的 A端。
试问此闪电能否在火车的 a端留下痕迹？
火 车a b
u 隧道A B
在地面参照系 S中看，火车长度要缩短。
在火车参照系 S′中，隧道长度缩短。但隧道的
B端与火车 b端相遇这一事件与隧道 A端发生闪电的事件不是同时的，而是 B端先与 b端相遇，而后 A处发生闪电，当 A端发生闪电时，火车的 a端已进入隧道内，所以闪电仍不能击中 a端。
隧道 B端与火车 b端相遇这一事件与 A端发生闪电事件的时间差?t′为
22
2
0
1 cu
cult
/?
22
22
0
1 cu
cultuS
/
隧道 B端与火车 b端相遇时，火车露在隧道外面的长度为
)( 2200 11 cullll
S系中的观察者有一根米尺固定在 x轴上，其两端各装一手枪。在 S′系中的 x′轴上固定另一根长尺，当后者从前者旁边经过时,S系中的观察者同时扳动两手枪，使子弹在 S′系中的尺上打出两个记号。试问在
S′系中这两个记号之间的距离是小于、等于、还是大于 1 m?
),( 11 tx ),( 22 txS ),( 11 tx ),( 22 txS′
mxx 112
21 tt?
12 xx
2222
1122
12
1
1
1 cucu
utxutxxx
)(
高速运动时动力学概念如何？
基本出发点：
1,力学定律在洛仑兹变换下形式不变；
2,低速时转化成相应的经典力学形式。
3-4 狭义相对论动力学一、动量、质量与速度的关系质点的动量 umP
质量 假定 )( umm?
A B
)(vM
v
系S
)(um u
0m
系S
碰撞前碰撞后两个全同粒子的完全非弹性碰撞过程：
A B
)(vM
v
系S?
)(umu0m
系S?
质量守恒 )()(
0 vMmum
动量守恒 vvMuum )()(? vuumm )(1 0
A B
)(vM
v
系S
)(um u
0m
系S
碰撞前碰撞后
A B
)(vM
v
系S?
)(umu0m
系S?
v
u
um
m
)(1
0
21 c
uv
uv
vv
2
2
11
c
u
v
u
0
2
2
0
1
)( m
c
u
m
um
um
c
u
um
umP
0
2
2
0
1
质速关系式
m0—— 物体的静止质量 。
m—— 相对于观察者以速度 u运动时的质量。
相对论质量
1
2
3
4
0.2 0.4 1.00 0.6 0.8
22
0
1 cu
mm
0mm
cu
二、质量和能量的关系力
dt
设质点静质量为 m0,初始静止，
外力作功，动能增加。
dtuFsdFdE k
uumd )(
)( umddmuu
m u d udmu 2
zzyyxx duuduuduu
udu
)( 22221
zy
uuud x
u d uud )( 221
)( umdtdF?
2202222 cmumcm
22
0
1 cu
mm
m
mL
K dmcsdFE
0
2?
2
0
2 cmmc
相对论动能 2
02 cmmcE K
2
3
2
2
2
0
1 )(
c
u
c
u dum
dm
um
dm
c
u
c
du
0
23
2
2
2 1 )(?
dmcm u d udmusdFdE k 22
202 cmmcE K 2
02
1 umE
K?
2
2
2
2
2
2 2
1
1
2
1
1
1
1
c
u
c
u
c
u
)( 1
1
1
22
2
0 cucmE K
cu
与经典动能形式完全不同
2
02
1 umE
K?
运动时的能量
KE 静止时的能量2
0cm
202 cmEmc K
2mcE?总能量 爱因斯坦质能关系物质具有质量，必然同时具有相应的能量；如果质量发生变化，则能量也伴随发生相应的变化，反之，
如果物体的能量发生变化，那么它的质量一定会发生相应的变化。
质能守恒定律恒量 )( 202 cmEcmE iiKii
在一个孤立系统内，所有粒子的相对论动能与静能之和在相互作用过程中保持不变。
恒量 im
质量守恒定律在一个孤立系统内，粒子在相互作用过程中相对论质量保持不变。
质量亏损 2
0222011 cmEcmE KK
2020112 )( cmmEE KK 20 cmE K
例：两全同粒子以相同的速率相向运动，碰后复合。
求：复合粒子的速度和质量。
0mv解：设复合粒子质量为 M 速度为碰撞过程，动量守恒
VMvmvm 2211 0?V
由能量守恒 2
0
22 cMmc?
2
2
0
0
1
2
2
c
v
m
mM
02m?
损失的能量转换成静能
V?
三、动量与能量的关系
2mcE?
42
0
222 cmcpE
22222242422 cumcumcmcmE
光子 0
0?m pcE? mc
c
mc
c
Ep 2
222 umpump
静止质量为零的粒子一定以光速运动。
22
2
2
42 )1( cp
c
ucm
pc
20cm
E
220 1 cvvmvmp
dt
dt
dmvam
202 cmmcE K
2mcE?
420222 cmcpE
质量动量基本方程静能动能总能（质能关系）
动量与能量的关系
22
0 1 cvmm
200 cmE?
0m
vmp 0?
dt
pdF am
dt
vdm
00
2
02
1 vmE
K?
KEmp 02 2?
讨论,有一粒子静止质量为 m0，现以速度 v=0.8c运动，有人在计算它的动能时，用了以下方法：
首先计算粒子质量
c
m
cv
mm
601
0
22
0
.
再根据动能公式，有
2
0
202 533080
602
1
2
1 cmcmmvE
k,).(,
你认为这样的计算正确吗？
用 计算粒子动能是错误的。2
2
1 mvE
k?
相对论动能公式为 2
02 cmmcE k
2
0
2
0
2
0
20
2
0
2
22
0
2
0
2
6670
3
2
60
1
cmcmcmc
m
cmc
cv
m
cmmcE
k
.
.
*3-5 质量、动量、能量和力的洛仑兹变换一、质量的变换式
2
2
0
1
c
v
m
m
xvv?
22
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0
2
2
0
1
11
c
c
uv
uv
m
c
v
m
m
)(
)(
质点在 S系的速度
21 cuv
uvvv
x?
质点在 S'系的速度质点在 S系的运动质量质点在 S'系的运动质量
m
c
uv
m
c
u
c
uv
m )1(
1
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2
2
2
2
2
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1
c
u
其中质量的变换公式
m
c
vu
m
c
u
c
vu
m?
)1(
1
)1(
2
2
2
2
zzyyxx mvpmvpmvp,,
二、动量和能量的变换
zz
yy
x
x
pp
pp
cu
mup
p
22
1
zzyyxx vmpvmpvmp,,
mcuvm )1( 2
x
x
x
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2
2
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v
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x
x
pp
pp
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p
22
1同理
2c
Em?
22
2
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cuEpp x
x
22
2
2
22
2
2
11
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cu
umvmcc
cu
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221 cu
upEE x
能量变换公式
221 cu
upEE x
td
dt
三、力的变换公式
zzyyxx vFvFvFvFdt
dE
22
22
2
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1
cu
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E
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pp
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p
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cu
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td x
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1
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F
cuv
cuF
F
cuv
cvFuF
F
x
z
z
x
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y
x
x
x
*3-6 广义相对论简介一、等效原理和局域惯性系
1、惯性质量与引力质量
amF 惯?
2r
G M mF 引?
在大约 10-8的相对精度内，两者相等。
引力场和加速度的效应等价。
g
m
m
a )(
惯引?
引力场与加速度系统等效性说明实验,宇航员放开手中小球。
结果,小球以 g加速下落。
判断,(1)由于密封舱在太空（无引力作用）以 a=g
加速向上所致。
（ 2）由于密封舱停在地面，小球受引力所致。
等效原理,一个均匀的引力场与一个匀加速运动的非惯性系等效。
假设,在一个与外界隔绝的宇宙飞船中的密封舱内
2、等效原理和广义相对性原理等效原理,在一个相当小的 时空范围 内，不可能不可能 通过实验 来区分引力与惯性力，它们是等效的。
弱等效原理,只限于力学实验中引力和惯性力等效，
这种等效性较弱。
强等效原理,只不仅限于力学实验，还要求任何物理实验，如电磁实验、光学实验等等都不能区分引力和惯性力，这种等效性很强。
广义相对性原理,物理学定律在所有的参考系中都是等价的，也就是说所有的参考系都是平权的。
3、局域惯性系在引力场空间任何一个局域的小范围内，总可以把它近似看作是均匀的，而找到一个相对于它作加速运动的参考系，其中 引力与惯性力刚好相消 。这种局域范围内消去引力场的参考系称为 局域惯性参考系 。
用严格的数学语言来表述，局域惯性系是一个无限小的区域。实际上这样的空间是相当大的，只要把引力场强 g看作常量的区域都成立。
非惯性系里的时空
S'系，一个非惯性系。
绕转轴以半径 r作一圆周。
所有点都静止。
S系，一个惯性系。
所有点沿切线方向运动。
二、空间弯曲
1、弯曲空间的几何与短程线
sd?
根据等效原理，在 S系看来
crsdds 21
rr
ssddss 22 11
rrsss 221/ 2
在转动的非惯性系中，圆的周长 s' >2?r'
非惯性系的空间是弯曲的。
1、光线的引力偏转 A金星
B地球 C火星太阳系附近，引力场很大，
光线偏转。
三角形内角和大于 1800
结论：太阳周围的空间是弯曲的，并且具有正曲率。
光线在引力场中发生了偏转，
或者引力场中的空间是弯曲的。
三、广义相对论的实验验证
光线的引力偏转太阳将使在它表面通过的光线偏转 1.75"角度恒星虚像恒星太阳人眼位置
2,引力红移远离引力中心的地方观察引力场中发生在不同地点的同一物理过程，引力场越强的地方，观测时间越慢，空间距离越短，即引力的时缓尺缩效应越显著。
引力场中光速变慢引力红移广义相对论的时空是一个由三维空间和一维时间组成的黎曼空间 (时空弯曲 )。
物质光谱周期变长，频率发生变化
3,水星近日点进动牛顿理论：行星的轨道是严格闭合的椭圆观测表明：行星的椭圆轨道存在进动现象，
即椭圆的长轴也缓慢转动。
广义相对理论：
太阳附近的时空连续系统的弯曲性质，
必然引起水星轨道产生进动。
牛顿力学预言水星进动 5557.62"
水星进动实际观测值 5600.73"
广义相对论理论预言水星进动每世纪有 43.03"
雷达回波延迟用雷达向水星和金星发射电磁波
1、雷达波经过太阳附近时测往返时间?t1
2、雷达波不经过太阳附近时测往返时间?t2
21 tt
表明,太阳引力场引起时间延缓效应四,黑洞对黑洞的预言是广义相对论的杰作史瓦西半径（引力半径）
2
2
c
GMrr
s
发现：在这个奇异的球面上发生一个物理过程，
从很远地方观察，则它的时间趋于无限长，
频率等于零，光速也变为零。
这个奇异球面对远处的观测者完全是黑的。
这种质量完全分布在引力半径内的体系称为 黑洞 。
Rs称为 黑洞的视界史瓦西半径奇异球面将引力场分成两个部分：
1、球面上只存在物质和信息单向流动。
外部流向内部。
2、内部任何物体从外部看不到。
只有引力仍然作用在史瓦西半径以外。
黑洞：质量全部分布在史瓦西半径以内的物体。
事件的 视界,史瓦西半径所规定的界面。
半径压缩到 3000m以内太阳 黑洞半径压缩到 0.01m以内地球 黑洞
