第二章
热力学第一定律
§ 2-1 热力学第一定律的本质
? 1909年,C,Caratheodory最后完善热一律
本质,能量 转换 及 守恒 定律在热过程中的应用
? 18世纪初，工业革命，热效率只有 1%
? 1842年,J.R,Mayer阐述热一律，但没有
引起重视
? 1840-1849年, Joule用多种实验的一致性
证明热一律，于 1950年发表并得到公认
闭口系循环的热一律表达式
要想得到 功,必须化费 热能 或 其它能量
热一律 又可表述为,第一类永动机是
不可能制成的,
? ?? WQ ??
§ 2-2 热一律的推论 ? 内能
内能 的导出
闭口系循环
( ) 0QW?? ???
QW?????
内能的导出
对于循环 1a2c1
1 2 2 1
( ) ( ) 0
ac
Q W Q W? ? ? ?? ? ? ???
对于循环 1b2c1
1 2 2 1
( ) ( ) 0
bc
Q W Q W? ? ? ?? ? ? ???
1 2 1 2
( ) ( )
ab
Q W Q W? ? ? ?? ? ? ???
( ) 0QW?? ???
状态参数
p
V
1
2
a
b
c
内能及闭口 系热一律表达式
定义 dU = ? Q - ? W
内能 U 状态函数
?Q = dU + ?W
Q = ? U + W 闭口系 热一律表达式
！！！ 两种特例
绝功系 ? Q = dU
绝热系 ? W = - dU
内能 U 的 物理意义
dU = ? Q - ? W ? W? Q
dU 代表某微元过程中系统通过边界
交换的 微热量 与 微功量 两者之差值，也
即 系统内部能量 的变化。
U 代表储存于系统 内部的能量
? 内储存能 （ 内能, 热力学能 ）
内能的性质
分子动能（移动、转动、振动）
分子位能（相互作用）
核能
化学能
内能
? 内能 是状态量
? U, 广延参数 [ kJ ] u, 比参数 [kJ/kg]
? 内能 总以变化量出现,内能 零点人为定
说明：
系统总能
外部储存能
宏观动能 Ek= mc2/2
宏观位能 Ep= mgz 机械能
系统总能
E = U + Ek + Ep
e = u + ek + ep
一般与系统同坐标，常用 U,dU,u,du
热一律的文字表达式
热一律, 能量守恒与转换定律
进入 系统的 能量 - 离开 系统的 能量
= 系统 内部储存能量 的 变化
§ 2-3 闭口系能量方程
? W? Q
一般式
?Q = dU + ?W
Q = ?U + W
?q = du + ?w
q = ?u + w 单位工质
适用条件,1）任何工质 2) 任何过程
闭口系能量方程中的功
功 （ ? w） 是广义功
? 闭口系与外界交换的功量
?q = du + ?w
准静态容积变化功 pdv
拉伸功 ?w拉伸 = - ?dl
表面张力功 ?w表面张力 = - ? dA
?w = pdv - ?dl - ? dA +…...
闭口系能量方程的通式
?q = du + ?w
若在地球上研究飞行器
?q = de + ?w = du + dek + dep + ?w
准静态和可逆闭口系能量方程
简单可压缩系 准静态过程
?w = pdv
简单可压缩系 可逆过程
? q = Tds
?q = du + pdv
q = ? u + ? pdv
热一律解析式之一
Tds = du + pdv
? Tds = ? u + ? pdv
热力学恒等式
§ 2-4 开口系能量方程
推导
?Wnet
?Q
?min
?mout
uin
uout
gzin
gzout
21
2 in
c
21
2 out
c
能量守恒原则
进入 系统的 能量
-
离开 系统的 能量
=
系统 储存能量 的
变化
推进功的引入
?Wnet
?Q
?min
?mout
uin
uout
gzin
gzout
21
2 in
c
21
2 out
c
?Q + ?min(u + c2/2 + gz)in
- ?mout(u + c2/2 + gz)out - ?Wnet = dEcv
这个结果与实验
不符
少了 推进功
推进功的表达式
推进功 （流动功、推动功）
p
A
p
V
dl
W推 = P A dl = PV
w推 = pv
注意：
不是 pdv
v 没有变化
对推进功的说明
1,与宏观 流动 有关，流动停止，推进功不存在
2,作用过程中，工质仅发生 位置 变化，无状态变化
3,w推 ＝ pv与所处状态有关，是 状态量
4,并非工质本身的能量（动能、位能）变化引起，
而由外界做出，流动工质所 携带的能量
可理解为, 由于工质的进出，外界与系统之
间所传递的一种 机械功,表现为流动工质进
出系统使所 携带 和所 传递 的一种 能量
开口系能量方程的推导
?Wnet
?Q
pvin
?mout
uin
uout
gzin
gzout
21
2 in
c
21
2 out
c
?Q + ?min(u + c2/2 + gz)in
- ?mout(u + c2/2 + gz)out - ?Wnet = dEcv
?min
pvout
开口系能量方程微分式
?Q + ?min(u + pv+c2/2 + gz)in - ?Wnet
- ?mout(u + pv+c2/2 + gz)out = dEcv
工程上常用 流率
0
l im QQ
??
?
??
?
?
???
???? 0l im
mm
??
?
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?
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???
???? 0l im
WW
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2
cv
out
2
i n n e t
in
d / / 2
/2
outQ E u p v c g z m
u p v c g z m W
??
??
??
? ? ? ? ?
? ? ? ? ?
开口系能量方程微分式
当有多条进出口：
? ?
? ?
ne t
cv
2
out
out
2
in
in
d/
/2
/2
Q E W
u pv c gz m
u pv c gz m
??
??
?
?
??
? ? ? ?
? ? ? ?
?
?
流动时，总一起存在
焓的引入
定义,焓 h = u + pv
? ?
? ?
ne t
cv
2
out
out
2
in
in
d/
/2
/2
Q E W
u pv c gz m
u pv c gz m
??
??
?
?
??
? ? ? ?
? ? ? ?
?
?
h
h
开口系能量方程
焓 （ Enthalpy) 的说明
定义,h = u + pv [ kJ/kg ]
H = U + pV [ kJ ]
1,焓 是状态量
2,H为广延参数 H=U+pV= m(u+pv)= mh
h为比参数
3,对流动工质,焓 代表能量 (内能 +推进功 )
对静止工质,焓 不代表 能量
4,物理意义：开口系中随工质 流动而携带 的、取决
于热力状态的 能量 。
§ 2-5 稳定流动能量方程
?Wnet
?Q
?min
?mout
uin
uout
gzin
gzout
21
2 in
c
21
2 out
c
稳定流动条件
Steady State Steady Flow(SSSF)
1、
o u t inm m m
? ? ???
2,Q C o n st? ?
3、
n e t sW C o n s t W
????
轴功 Shaft work
每截面状态不变4、
,/0CVdE ?? ?
稳定流动能量方程的推导
o u t inm m m
? ? ??? Q C o n st? ?
n e t sW C o n s t W
????
,/0CVdE ?? ?
? ?
? ?
ne t
cv
2
out
out
2
in
in
d/
/2
/2
Q E W
h c gz m
h c gz m
??
??
?
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??
? ? ?
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稳定流动条件
0
m?
m?
sW
?
稳定流动能量方程的推导
22
s
o u t in
22
cc
Q m h g z h g z W
? ? ???? ? ? ?
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? ? ? ???
Q m q
??
? s sW m w
??
?1kg工质
22
s
o u t i n22
ccq h g z h g z w? ? ? ?? ? ? ? ? ? ?
? ? ? ?
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2
s
1
2q h c g z w? ? ? ? ? ? ?
稳定流动能量方程
2
s
1
2
q h c g z w? ? ? ? ? ? ?
适用条件,任何流动工质
任何稳定流动过程
单位质量工质的开口与闭口
ws
q
稳流开口系2
s
1
2
q h c g z w? ? ? ? ? ? ?
q u w? ? ?
闭口系 (1kg)
容积变化功
等价 技术功 w
t
稳流开口与闭口的能量方程
tq h w? ? ?
容积变化功 w
技术功 wt
q u w? ? ?闭口
稳流开口
等价
轴功 ws
推进功 ?(pv)
几种功的关系？
几种功的关系
2
t
1
2 s
w c g z w? ? ? ? ?
t () tq h w u p v w? ? ? ? ? ? ? ?
q u w? ? ?
() tw p v w? ? ?
w
wt
△ (pv)
c2/2
ws
g△ z
做功的根源
ws
准静态下的技术功
() tp d v d p v w???
() tw p v w? ? ? () tw d p v w????
准静态
( ) ( )tw p d v d p v p d v p d v v d p v d p? ? ? ? ? ? ? ?
tw v d p?? ?
准静态 q d u p d v? ??
q d h v d p? ??
热一律解析式之一
热一律解析式之二
tw v d p? ??
技术功在示功图上的表示
1 1 2 2v d p p d v p v p v? ? ? ???
1 1 2 2tw w p v p v? ? ?
()tw w p v? ? ?
12 1ba 12341 140a 230b
()tw p v w? ? ?
机械能守恒
s2t 2/ wgdzdcv dpw ?? ?????
对于流体流过管道,0
sw? ?
21 0
2
v d p d c g d z? ? ?
压力能 动能 位能
机械能守恒
21 0
2
dp d c d z
gg?
? ? ?柏努利方程
§ 2-6 稳定流动能量方程应用举例
s2 2/ wzgchq ???????
热力学问题经常可忽略动、位能变化
例,c1 = 1 m/s c2 = 30 m/s
(c22 - c12) / 2 = 0.449 kJ/ kg
z1 = 0 m z2 = 30 m
g ( z2 - z1) = 0.3 kJ/kg
1bar下,0 oC水的 h1 = 84 kJ/kg
100 oC水蒸气 的 h2 = 2676 kJ/kg
sq h w? ? ?
例 1：透平 (Turbine)机械
火力发电
核电
飞机发动机
轮船发动机
移动电站
燃气轮机
蒸汽轮机
透平 (Turbine)机械
sq h w? ? ?
1) 体积不大
2） 流量大
3） 保温层
q ? 0
ws = -△ h
= h1 - h2>0输出的轴功是靠焓降转变的
例 2：压缩机械
火力发电
核电
飞机发动机
轮船发动机
移动电站
压气机
水泵
制冷
空调
压缩机
压缩机械
sq h w? ? ?
1) 体积不大
2） 流量大
3） 保温层
q ? 0
ws = -△ h
= h1 - h2<0输入的轴功转变为焓升
例 3：换热设备
火力发电,锅炉、凝汽器
核电,热交换器、凝汽器
制冷
空调
蒸发器、冷凝器
换热设备
热流体放热量：
没有作功部件
sq h w? ? ?
s 0w ?
21q h h h? ? ? ?
21 0q h h h? ? ? ? ?
冷流体吸热量,' ' '
21 0q h h h? ? ? ? ?
焓变
例 4：绝热节流
管道阀门
制冷
空调
膨胀阀、毛细管
绝热节流
绝热节流过程，前后 h不变,但 h不是处处相等
h1 h2
sq h w? ? ?
没有作功部件
s 0w ?
绝热 0q ?
0h??
12hh?
例 5：喷管和扩压管
火力发电 蒸汽轮机静叶
核电
飞机发动机
轮船发动机
移动电站
压气机静叶
喷管和扩压管
喷管目的,压力降低，速度提高
扩压管目的：
动能与焓变相互转换
速度降低，压力升高
动能参与转换，不能忽略
s 0w ? 0q ?
s2 2/ wzgchq ???????
0gz??
21
2
ch? ? ? ?
第二章 小结
1,本质,能量守恒与转换定律
进 - 出 = 内能增量
第二章 小结
? ?
? ?
2
outcv
out
2
in n e t
in
d / / 2
/2
Q E h c g z m
h c g z m W
??
??
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通用式2,热一律表达式：
? ?
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c v ne t
2
out
out
2
in
in
d
/2
/2
Q E W
h c g z m
h c g z m
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? ? ?
? ? ?
第二章 小结
稳流,??? ?? mmm
ino u t
dEcv / ?? = 0
s2 2/ wzgchq ???????
tq h w? ? ?
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2
outcv
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2
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in
d / / 2
/2
Q E h c g z m
h c g z m W
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??
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通用式
第二章 小结
闭口系：
?
o u t in 0mm
????
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2
outcv
out
2
in n e t
in
d / / 2
/2
Q E h c g z m
h c g z m W
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通用式
n e tcvd/Q E W??
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?? Q d E W????
第二章 小结
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2
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2
in n e t
in
d / / 2
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Q E h c g z m
h c g z m W
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通用式
循环 dEcv = 0
n e tQW
??
??? QW?????
out = in
第二章 小结
孤立系：
? ?
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2
outcv
out
2
in n e t
in
d / / 2
/2
Q E h c g z m
h c g z m W
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? ? ? ?
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通用式
n e t o u t i n 0Q W m m
? ? ? ?
? ? ? ?
? 0
isodE ?
第二章 小结
q d u p d v d h v d p? ? ? ? ?
3,准静态下两个热力学微分关系式
适合于闭口系统和稳流开口系统
后续很多式子基于此两式
第二章 小结
4,u与 h
U,H 广延 参数 u,h 比参数
U 系统本身具有的内部能量
H 不是系统本身具有的能量，
开口系中随工质流动而携带的，取
决于状态参数的能量
第二章 小结
5,四种功的关系
准静态下
2
t
1
2 s
w c g z w? ? ? ? ?
() tw p v w? ? ?
tw v d p?? ?
w pd v? ?
热力学第一定律
§ 2-1 热力学第一定律的本质
? 1909年,C,Caratheodory最后完善热一律
本质,能量 转换 及 守恒 定律在热过程中的应用
? 18世纪初，工业革命，热效率只有 1%
? 1842年,J.R,Mayer阐述热一律，但没有
引起重视
? 1840-1849年, Joule用多种实验的一致性
证明热一律，于 1950年发表并得到公认
闭口系循环的热一律表达式
要想得到 功,必须化费 热能 或 其它能量
热一律 又可表述为,第一类永动机是
不可能制成的,
? ?? WQ ??
§ 2-2 热一律的推论 ? 内能
内能 的导出
闭口系循环
( ) 0QW?? ???
QW?????
内能的导出
对于循环 1a2c1
1 2 2 1
( ) ( ) 0
ac
Q W Q W? ? ? ?? ? ? ???
对于循环 1b2c1
1 2 2 1
( ) ( ) 0
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Q W Q W? ? ? ?? ? ? ???
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Q W Q W? ? ? ?? ? ? ???
( ) 0QW?? ???
状态参数
p
V
1
2
a
b
c
内能及闭口 系热一律表达式
定义 dU = ? Q - ? W
内能 U 状态函数
?Q = dU + ?W
Q = ? U + W 闭口系 热一律表达式
！！！ 两种特例
绝功系 ? Q = dU
绝热系 ? W = - dU
内能 U 的 物理意义
dU = ? Q - ? W ? W? Q
dU 代表某微元过程中系统通过边界
交换的 微热量 与 微功量 两者之差值，也
即 系统内部能量 的变化。
U 代表储存于系统 内部的能量
? 内储存能 （ 内能, 热力学能 ）
内能的性质
分子动能（移动、转动、振动）
分子位能（相互作用）
核能
化学能
内能
? 内能 是状态量
? U, 广延参数 [ kJ ] u, 比参数 [kJ/kg]
? 内能 总以变化量出现,内能 零点人为定
说明：
系统总能
外部储存能
宏观动能 Ek= mc2/2
宏观位能 Ep= mgz 机械能
系统总能
E = U + Ek + Ep
e = u + ek + ep
一般与系统同坐标，常用 U,dU,u,du
热一律的文字表达式
热一律, 能量守恒与转换定律
进入 系统的 能量 - 离开 系统的 能量
= 系统 内部储存能量 的 变化
§ 2-3 闭口系能量方程
? W? Q
一般式
?Q = dU + ?W
Q = ?U + W
?q = du + ?w
q = ?u + w 单位工质
适用条件,1）任何工质 2) 任何过程
闭口系能量方程中的功
功 （ ? w） 是广义功
? 闭口系与外界交换的功量
?q = du + ?w
准静态容积变化功 pdv
拉伸功 ?w拉伸 = - ?dl
表面张力功 ?w表面张力 = - ? dA
?w = pdv - ?dl - ? dA +…...
闭口系能量方程的通式
?q = du + ?w
若在地球上研究飞行器
?q = de + ?w = du + dek + dep + ?w
准静态和可逆闭口系能量方程
简单可压缩系 准静态过程
?w = pdv
简单可压缩系 可逆过程
? q = Tds
?q = du + pdv
q = ? u + ? pdv
热一律解析式之一
Tds = du + pdv
? Tds = ? u + ? pdv
热力学恒等式
§ 2-4 开口系能量方程
推导
?Wnet
?Q
?min
?mout
uin
uout
gzin
gzout
21
2 in
c
21
2 out
c
能量守恒原则
进入 系统的 能量
-
离开 系统的 能量
=
系统 储存能量 的
变化
推进功的引入
?Wnet
?Q
?min
?mout
uin
uout
gzin
gzout
21
2 in
c
21
2 out
c
?Q + ?min(u + c2/2 + gz)in
- ?mout(u + c2/2 + gz)out - ?Wnet = dEcv
这个结果与实验
不符
少了 推进功
推进功的表达式
推进功 （流动功、推动功）
p
A
p
V
dl
W推 = P A dl = PV
w推 = pv
注意：
不是 pdv
v 没有变化
对推进功的说明
1,与宏观 流动 有关，流动停止，推进功不存在
2,作用过程中，工质仅发生 位置 变化，无状态变化
3,w推 ＝ pv与所处状态有关，是 状态量
4,并非工质本身的能量（动能、位能）变化引起，
而由外界做出，流动工质所 携带的能量
可理解为, 由于工质的进出，外界与系统之
间所传递的一种 机械功,表现为流动工质进
出系统使所 携带 和所 传递 的一种 能量
开口系能量方程的推导
?Wnet
?Q
pvin
?mout
uin
uout
gzin
gzout
21
2 in
c
21
2 out
c
?Q + ?min(u + c2/2 + gz)in
- ?mout(u + c2/2 + gz)out - ?Wnet = dEcv
?min
pvout
开口系能量方程微分式
?Q + ?min(u + pv+c2/2 + gz)in - ?Wnet
- ?mout(u + pv+c2/2 + gz)out = dEcv
工程上常用 流率
0
l im QQ
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开口系能量方程微分式
当有多条进出口：
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流动时，总一起存在
焓的引入
定义,焓 h = u + pv
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开口系能量方程
焓 （ Enthalpy) 的说明
定义,h = u + pv [ kJ/kg ]
H = U + pV [ kJ ]
1,焓 是状态量
2,H为广延参数 H=U+pV= m(u+pv)= mh
h为比参数
3,对流动工质,焓 代表能量 (内能 +推进功 )
对静止工质,焓 不代表 能量
4,物理意义：开口系中随工质 流动而携带 的、取决
于热力状态的 能量 。
§ 2-5 稳定流动能量方程
?Wnet
?Q
?min
?mout
uin
uout
gzin
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21
2 in
c
21
2 out
c
稳定流动条件
Steady State Steady Flow(SSSF)
1、
o u t inm m m
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2,Q C o n st? ?
3、
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轴功 Shaft work
每截面状态不变4、
,/0CVdE ?? ?
稳定流动能量方程的推导
o u t inm m m
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n e t sW C o n s t W
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稳定流动能量方程的推导
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1
2
q h c g z w? ? ? ? ? ? ?
适用条件,任何流动工质
任何稳定流动过程
单位质量工质的开口与闭口
ws
q
稳流开口系2
s
1
2
q h c g z w? ? ? ? ? ? ?
q u w? ? ?
闭口系 (1kg)
容积变化功
等价 技术功 w
t
稳流开口与闭口的能量方程
tq h w? ? ?
容积变化功 w
技术功 wt
q u w? ? ?闭口
稳流开口
等价
轴功 ws
推进功 ?(pv)
几种功的关系？
几种功的关系
2
t
1
2 s
w c g z w? ? ? ? ?
t () tq h w u p v w? ? ? ? ? ? ? ?
q u w? ? ?
() tw p v w? ? ?
w
wt
△ (pv)
c2/2
ws
g△ z
做功的根源
ws
准静态下的技术功
() tp d v d p v w???
() tw p v w? ? ? () tw d p v w????
准静态
( ) ( )tw p d v d p v p d v p d v v d p v d p? ? ? ? ? ? ? ?
tw v d p?? ?
准静态 q d u p d v? ??
q d h v d p? ??
热一律解析式之一
热一律解析式之二
tw v d p? ??
技术功在示功图上的表示
1 1 2 2v d p p d v p v p v? ? ? ???
1 1 2 2tw w p v p v? ? ?
()tw w p v? ? ?
12 1ba 12341 140a 230b
()tw p v w? ? ?
机械能守恒
s2t 2/ wgdzdcv dpw ?? ?????
对于流体流过管道,0
sw? ?
21 0
2
v d p d c g d z? ? ?
压力能 动能 位能
机械能守恒
21 0
2
dp d c d z
gg?
? ? ?柏努利方程
§ 2-6 稳定流动能量方程应用举例
s2 2/ wzgchq ???????
热力学问题经常可忽略动、位能变化
例,c1 = 1 m/s c2 = 30 m/s
(c22 - c12) / 2 = 0.449 kJ/ kg
z1 = 0 m z2 = 30 m
g ( z2 - z1) = 0.3 kJ/kg
1bar下,0 oC水的 h1 = 84 kJ/kg
100 oC水蒸气 的 h2 = 2676 kJ/kg
sq h w? ? ?
例 1：透平 (Turbine)机械
火力发电
核电
飞机发动机
轮船发动机
移动电站
燃气轮机
蒸汽轮机
透平 (Turbine)机械
sq h w? ? ?
1) 体积不大
2） 流量大
3） 保温层
q ? 0
ws = -△ h
= h1 - h2>0输出的轴功是靠焓降转变的
例 2：压缩机械
火力发电
核电
飞机发动机
轮船发动机
移动电站
压气机
水泵
制冷
空调
压缩机
压缩机械
sq h w? ? ?
1) 体积不大
2） 流量大
3） 保温层
q ? 0
ws = -△ h
= h1 - h2<0输入的轴功转变为焓升
例 3：换热设备
火力发电,锅炉、凝汽器
核电,热交换器、凝汽器
制冷
空调
蒸发器、冷凝器
换热设备
热流体放热量：
没有作功部件
sq h w? ? ?
s 0w ?
21q h h h? ? ? ?
21 0q h h h? ? ? ? ?
冷流体吸热量,' ' '
21 0q h h h? ? ? ? ?
焓变
例 4：绝热节流
管道阀门
制冷
空调
膨胀阀、毛细管
绝热节流
绝热节流过程，前后 h不变,但 h不是处处相等
h1 h2
sq h w? ? ?
没有作功部件
s 0w ?
绝热 0q ?
0h??
12hh?
例 5：喷管和扩压管
火力发电 蒸汽轮机静叶
核电
飞机发动机
轮船发动机
移动电站
压气机静叶
喷管和扩压管
喷管目的,压力降低，速度提高
扩压管目的：
动能与焓变相互转换
速度降低，压力升高
动能参与转换，不能忽略
s 0w ? 0q ?
s2 2/ wzgchq ???????
0gz??
21
2
ch? ? ? ?
第二章 小结
1,本质,能量守恒与转换定律
进 - 出 = 内能增量
第二章 小结
? ?
? ?
2
outcv
out
2
in n e t
in
d / / 2
/2
Q E h c g z m
h c g z m W
??
??
??
? ? ? ?
? ? ? ?
通用式2,热一律表达式：
? ?
? ?
c v ne t
2
out
out
2
in
in
d
/2
/2
Q E W
h c g z m
h c g z m
??
?
?
??
? ? ?
? ? ?
第二章 小结
稳流,??? ?? mmm
ino u t
dEcv / ?? = 0
s2 2/ wzgchq ???????
tq h w? ? ?
? ?
? ?
2
outcv
out
2
in n e t
in
d / / 2
/2
Q E h c g z m
h c g z m W
??
??
??
? ? ? ?
? ? ? ?
通用式
第二章 小结
闭口系：
?
o u t in 0mm
????
? ?
? ?
2
outcv
out
2
in n e t
in
d / / 2
/2
Q E h c g z m
h c g z m W
??
??
??
? ? ? ?
? ? ? ?
通用式
n e tcvd/Q E W??
??
?? Q d E W????
第二章 小结
?
? ?
? ?
2
outcv
out
2
in n e t
in
d / / 2
/2
Q E h c g z m
h c g z m W
??
??
??
? ? ? ?
? ? ? ?
通用式
循环 dEcv = 0
n e tQW
??
??? QW?????
out = in
第二章 小结
孤立系：
? ?
? ?
2
outcv
out
2
in n e t
in
d / / 2
/2
Q E h c g z m
h c g z m W
??
??
??
? ? ? ?
? ? ? ?
通用式
n e t o u t i n 0Q W m m
? ? ? ?
? ? ? ?
? 0
isodE ?
第二章 小结
q d u p d v d h v d p? ? ? ? ?
3,准静态下两个热力学微分关系式
适合于闭口系统和稳流开口系统
后续很多式子基于此两式
第二章 小结
4,u与 h
U,H 广延 参数 u,h 比参数
U 系统本身具有的内部能量
H 不是系统本身具有的能量，
开口系中随工质流动而携带的，取
决于状态参数的能量
第二章 小结
5,四种功的关系
准静态下
2
t
1
2 s
w c g z w? ? ? ? ?
() tw p v w? ? ?
tw v d p?? ?
w pd v? ?
