第七章 应力状态与应变状态分析
§ 7–1 应力状态的概念
§ 7–2 平面应力状态分析 ——解析法
§ 7–3 平面应力状态分析 ——图解法
§ 7–4 梁的主应力及其主应力迹线
§ 7–5 三向应力状态研究 ——应力圆法
§ 7–6 复杂应力状态下的应力 -- 应变关系
——（ 广义虎克定律 ）
§ 7–7 复杂应力状态下的变形比能
§ 7–１ 应力状态的概念一、引言
1、铸铁与低碳钢的拉、压、扭试验现象是怎样产生的？
M
低碳钢铸铁 P
P 铸铁拉伸
P
铸铁压缩
2、组合变形杆将怎样破坏？
M
P
四、普遍状态下的应力表示三、单元体,?单元体 ——构件内的点的代表物，是包围被研究点的无限小的几何体，常用的是正六面体。
单元体的性质 ——a、平行面上，应力均布；
b、平行面上，应力相等。
二、一点的应力状态：
过一点有无数的截面，这一点的各个截面上应力情况的集合，
称为这点的应力状态（ State of Stress at a Given Point）。
x
y
z
sx
sz
sy
txy
x
y
z
sx
sz
sy
txy
五、剪应力互等定理（ Theorem of Conjugate Shearing Stress):
过一点的两个正交面上,如果有与相交边垂直的剪应力分量,则两个面上的这两个剪应力分量一定等值、方向相对或相离。
0, zM单元体平衡证明
0d)dd(d)dd( yxzxzy yxxy tt
yxxy tt
tzx
六、原始单元体（已知单元体）：
例 1 画出下列图中的 A,B,C点的已知单元体。
PP A
A
sxsx
M
P
x
y
z
B
C
sxsx B
txz C
txy
tyx
七、主单元体、主面、主应力：
主单元体 (Principal bidy)：
各侧面上剪应力均为零的单元体。
主面 (Principal Plane)：
剪应力为零的截面。
主应力 (Principal Stress ）：
主面上的正应力。
主应力排列规定：按代数值大小，
321 sss
s1
s2
s3
x
y
z
sx
sy
sz
单向应力状态（ Unidirectional State of Stress）,
一个主应力不为零的应力状态。
二向应力状态（ Plane State of Stress）,
一个主应力为零的应力状态。
三向应力状态（ Three—Dimensional State of Stress）,
三个主应力都不为零的应力状态。
A
sxsx
tzx
sxsx B
txz
§ 7–2 平面应力状态分析 ——解析法等价
sxt
xy
sy
x
y
z x
y
sx
txy
sy
O
规定,?s? 截面外法线同向为正；
t?绕研究对象顺时针转为正；
逆时针为正。
图 1
设：斜截面面积为 S,由分离体平衡得：
F n 0
0c o ss ins in
s inc o sc o s
2
2
t?s
t?ss?
SS
SSS
yxy
xyx
一、任意斜截面上的应力
x
y
sx
txy
sy
O
sy
txysx
s?
t?
x
y
O t
n
图 2
图 1x
y
sx
txy
sy
O
sy
txysx
s?
t?
x
y
O t
n
图 2
t?sssss? 2s in2c o s22 xyyxyx
t?sst? 2c o s2s i n2 xyyx
考虑剪应力互等和三角变换，得：
同理：
02c o s22s in,00
0
t?ss?s
xyyxd
d令二、极值应力
yx
xy
ss
t?
22tg
0和两各极值：）、（
由此的两个驻点：
20101
！极值正应力就是主应力 00?t
） 2222 xyyxyx
m in
m ax tssss
s
s±
（′
′
x
y
sx
txy
sy
O
x
y
sx
txy
sy
O
主单元体s1?在剪应力相对的项限内，
且偏向于 sx 及 sy大的一侧。
0dd:
1
t?令
xy
yx
t
ss?
22tg 1
22
2 x y
yx
min
max tss
t
t±?
）（
0
10 45,4 成即极值剪应力面与主面
m i n2m a x1 ; ssss
2s?
1s?
例 2 分析受扭构件的破坏规律。
解,?确定危险点并画其原始单元体
求极值应力
0 yx ss
P
n
xy W
Mtt
22
2
1
22 xy
yxyx tssss
s
s
）（
tt 2xy
txyC
tyx
M
C
x
y
O
txy
tyx
破坏分析
tt
ss
t
t
22
m i n
m a x
2 xy
yx ）（
tssts 321 ;0;?4522tg
00ss
t?
yx
xy
0022tg 11t ss?
xy
yx
M P a2 0 0;M P a2 4 0, ss ts低碳钢
M P a3 0 0~1 9 8;M P a9 6 0~6 4 0
M P a2 8 0~98:
byb
Lb
ts
s灰口铸铁低碳钢铸铁
§ 7–3 平面应力状态分析 ——图解法
t?
ss
t
t?
ssss
s
2c o s2s in
2
2s in2c o s
22
xy
yx
xy
yxyx
2
2
2
2
22 xy
yxyx tsstsss
对上述方程消去参数（ 2?），得：
一、应力圆（ Stress Circle）
x
y
sx
txy
sy
O
sy
txysx
s?
t?
x
y
O t
n
此方程曲线为圆 —应力圆（或莫尔圆，
由德国工程师,Otto Mohr引入）
建立应力坐标系，如下图所示，
（注意选好比例尺）
二、应力圆的画法
在 坐标系内画出点 A(sx,txy)和
B(sy,tyx)
AB与 s?轴的交点 C便是圆心。
以 C为圆心，以 AC为半径画圆 ——应力圆；
sx
txy
sy
x
y
O
n
s?
t?
O
s?
t?
C
A(sx,txy)
B(sy,tyx)
x
2?
n D( s?,t
sx
txy
sy
x
y
O
n
s?
t?
O
s?
t?
C
A(sx,txy)
B(sy,tyx)
x
2?
n D( s?,t
三、单元体与应力圆的对应关系
面上的 应力 (s?,t?)
应力圆上一点 (s?,t?)
面的法线 应力圆的半径
两面夹角? 两半径夹角 2? ；
且转向一致。
22
3
1
22
xy
yxyx
ROC
t
ssss
s
s
）（
半径四、在应力圆上标出极值应力
22
m i nm a x
m i n
m a x
2
2
xy
yx
R
t
ss
ss
t
t
）（
半径
O C s
t?
A(sx,txy)
B(sy,tyx)
x
2?1
mint
maxt
2?0
s1s2s3
s3
例 3 求图示单元体的主应力及主平面的位置。 (单位,MPa)
45
325
325
95
150
°
A
B
s1
s2
解,?主应力坐标系如图
AB的垂直平分线与
s?轴的交点 C便是圆心，以 C为圆心，
以 AC为半径画圆 ——应力圆
0
s1s2
B A
C
2s0
s?
t?
(MPa)
(MPa)
O
20MPa
)325,45(B
)325,95(A
在 坐标系内画出点
s3 s
1s2
B A
C
2s0
s?
t?
(MPa)
(MPa)
O
20MPa
主应力及主平面如图
0
20
1 2 0
3
2
1
s
s
s
300
45
325
325
95
150
°
s1
0s2
A
B
t?sst? 2c o s2s in2 xyyx
45
325
325
95
150
°解法 2—解析法：分析 ——建立坐标系如图
xyyx
y
tt
s
M P a325
M P a45
xs
22
2
1
22 xy
yxyx tssss
s
s
）（
60°
M P a325
M P a95
60
60
t
sx
y
O
§ 7–4 梁的主应力及其主应力迹线
z
z
xy Ib
QSt
z
x I
My?s
1
2
3
4
5
P1 P2 q 如图，已知梁发生剪切弯曲（横力弯曲），其上 M、
Q>0，试确定截面上各点主应力大小及主平面位置。
单元体：
22
3
1
22 xy
xx tss
s
s
）（
1
s1
s3
s3
3
s1
s3
s1
s1
s3
5
0
–45°
0
s
t
A1A2 D2D1
C O
s
A2
D2
D1
C
A1
O
t
2?0
s
t
D2
D1
C
D1
O
2?0= –90°
s
D2
A1O
t
2?0
C
D1
A2
s
t
A2D2 D1
C
A1
O
拉力压力主应力迹线（ Stress Trajectories)：
主应力方向线的包络线 ——曲线上每一点的切线都指示着该点的拉主应力方位（或压主应力方位）。
实线表示拉主应力迹线；
虚线表示压主应力迹线。
s1s3
q
x
y
主应力迹线的画法：
1
1
截面
2
2
截面
3
3
截面
4
4
截面
i
i
截面
n
n
截面
ba
c
d
s3
s1
§ 7–5 三向应力状态研究 ——应力圆法
s2
s1
x
y
z
s3
1s2
s3s
s
t
1、空间应力状态
2、三向应力分析
弹性理论证明，图 a单元体内任意一点任意截面上的应力都对应着图 b的应力圆上或阴影区内的一点。
图 a
图 b
整个单元体内的最大剪应力为：
tmax
2
31
m a x
sst
s2
s1
x
y
z
s3
1s2
s3s
s
t
例 4 求图示单元体的主应力和最大剪应力。（ MPa）
解,?由单元体图知,y
z面为主面
501s
建立应力坐标系如图，画应力圆和点 s1′,得,
27
50
58
3
2
1
s
s
s
44m a x?t
5040
x
y
z
30
10
(MPa)
s?
（ MPa ）t?
A
B
C
A
B
s1s2s3
tmax
§ 7–6 复杂应力状态下的应力 -- 应变关系
——（ 广义虎克定律 ）
一、单拉下的应力 --应变关系
E
x
x
s
xy E s
xz E s
二、纯剪的应力 --应变关系
G
xy
xy
t
) 0 x,y,z( i,jij
)( 0 x,y,zii
0 zxyz
x
y
z
sx
x
y
z
txy
三、复杂状态下的应力 --- 应变关系依叠加原理,得,
zyx
zyx
x
E
EEE
ss?s
s
s
s
1
xzyy E ss?s 1
yxzz E ss?s 1
G
xy
xy
t
G
yz
yz
t
G
zx
zx
t
zyxx E ss?s 1
x
y
z
sz
sy
txy
sx
主应力 --- 主应变关系四、平面状态下的应力 ---应变关系,
0 zxyzz tts
方向一致
02tg
2?
ss
t?
yx
xy
yx
xy
02tg
1322 1 ss?s E
1233 1 ss?s E
3211 1 ss?s E
xyxy G?t?
yxx Es 21
xyy Es 21
主应力与主应变 方向一致?
0
2
0 2tg)(
)]1)([(
1
22
2tg?
ss
t
yx
xy
yx
xy
yx
xy
E
G
五、体积应变与应力分量间的关系
321 aaaV?
)1()1()1( 3322111 aaaV
3211
V
VV
体积应变：
)(
21
)(
21
321
zyx
E
E
sss
sss
体积应变与应力分量间的关系,
例 5 已知一受力构件自由表面上某一点处的两个面内主应变分别为,?1=240?10-6,?2=–160?10-6，弹性模量 E=210GPa，泊松比为?=0.3,试求该点处的主应力及另一主应变 。
03,s自由面上解
M P a3.4410)1603.0240(
3.01
10210
1
6
2
9
2121
s
E
所以，该点处的平面应力状态
M P a3.2010)2403.0160(
3.01
10210
1
6
2
9
1222
s
E
1s?
2s?
669132 103.3410)3.443.22(10210 3.0 ss E;M P a3.20;0;M P a3.44 321 sss
3342,
例 6 图 a所示为承受内压的薄壁容器。为测量容器所承受的内压力值，在容器表面用电阻应变片测得环向应变? t =350× l06，若已知容器平均直径 D=500 mm，壁厚?=10 mm，容器材料的
E=210GPa,?=0.25，试求,1.导出容器横截面和纵截面上的正应力表达式； 2.计算容器所受的内压力。
p
p
p
x
s1
sm
l
p
OD
x
A B
y
图 a
1、轴向应力,(longitudinal stress)
解：容器的环向和纵向应力表达式用横截面将容器截开，受力如图 b所示,根据平衡方程
42DpDms
s 4
pD
m?
p
sm
sm
xD
图 b
用纵截面将容器截开，受力如图 c所示
2、环向应力,(hoop stress)
Dlplts 2?s 2pDt?
3、求内压（以应力应变关系求之）
ss 241 EpDE mtt
M P a36.3
)25.02(5.0
1035001.0102104
)2(
4
69
D
E
p t
st
sm
外表面
y
ps
t s tD
q
dq )d2( qDlp
z
图 c
O
§ 7－ 7 复杂应力状态下的变形比能
332211 2
1
2
1
2
1?s?s?su
)(31 321 ssssm
s2
s3
s1
图 a
图 c
s3-sm
s1-sm
s2-sm
ba E
)(21
321 sss
0c
312321232221 22 1 ssssss?sss E
sm
图 b
sm
sm
21323222161 ssssss Eu x
:单元体的应变能为图 c
称为形状改变比能或歪形能。
图 c
s3-sm
s1-sm
s2-sm
例 7 用能量法证明三个弹性常数间的关系。
Gu 22
1 2tt
纯剪单元体的比能为：
纯剪单元体比能的主应力表示为：
312321232221 22 1 ssssss?sss Eu
tt?tt )(002)(02 1 22 E
21 t?
E
12
EG
txy
A
s1
s3
