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第十二讲:
流体的流出
一、本课的基本要求
⒈ 了解可压缩性气体自孔口流出的流速公式。
⒉ 掌握可压缩性气体的流出特点。
⒊ 掌握获得超音速的条件及喷咀的设计。
第一章 动量传输
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二、本课的重点、难点:
重点:可压缩气体的流出特点,喷咀的设计。
难点:流股断面特征分析。
第一章 动量传输
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1.5.2 可压缩性气体自孔口的流出
密度变化 高压气体流出
⒈ 音速
压力波、扰动波在一种介质中的传播速度。举例:讲课时声音的传播速
度,声波在空气中的传播速度。
根据物理学概念:
?d
dPw
S ?
气体绝热过程,?????? PkkPkCPCPCPV 1k
k
1kkk ???????? ??
d
d
理想气体状态方程,TRPTRPV ??? ? TRkw S ?
第一章 动量传输
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第一章 动量传输
⒉ 流速的基本公式:
01 PP ?? 图 1-5-5 P155
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在不计流出过程中阻力损失的情况下,压缩性气体的伯努利微分方程 式:
对水平流动 0z?d
(1)
由于流出速度很高,流股来不及与周围介质进行热交换,可视为绝热过
程,其状态方程为,
(2)
第一章 动量传输
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(2)代入 (1),积分得,(P,P1?P,w,w1?w)
?
?
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?
?
?
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?
???
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???
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? k1k
1
11
2
1 P
P1VP
1k
k2ww )(
AA1 ?? 0w1?,则
?
1
111
k1k
1
11
P
TRVP
P
P
1VP
1k
k2
w
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? )(
(3)
特点,??
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???
??
1P
Pfw P? w?; P1? w? const?? )( 21 PPfw ??
第一章 动量传输
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⒊ 临界值
在稳定流动条件下,质量流量 M为定值,则 wAM ??
k1
1
1 P
P
???
?
???
????
APP1P1k k2PPM
k1k
11
1
k1
1
1 ??
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? k1k
1
k2
1
11 P
P
P
PP
1k
k2
MA
)(
?(4)
)()( 1-kk
1 1k
2PP0
P
PF ?
?
??
?
?
????d
d ;
0d )(d 2 ?2P PF 说明 F(P)有极大值,A有极小值,
即流股有最小截面 ? 临界截面 AkP。
第一章 动量传输
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其压力称为临界压力 PkP,流速称为临界流速 wkP等。
)( 1-kk
1kP 1k
2PP ?
?
??
?
?
??
)( 1-kk
1kP 1k
2PA ?
?
??
?
?
??
(5)
kP1kP TRkTR1k
2w ?
??
(6)
??
?
?
?
?
?
1
11
kP
kPkP
k
11
k
kPkP
T
VP
T
VP
VPVP
临界速度就是临界条件下该气体的音速。
压缩性气体流出具有如下特点:
① P1?,w?; P?,w? P1?P0
② 有临界截面存在,PkP ? 0.5P1 kPkP TRkw ?
③ 达到音速的基本条件为,a) P1 = 2P0 b) 收缩管
第一章 动量传输
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⒋ 超音速
⑴ 马赫数 M ?
?
?
?
?
?
?
?
?
?
?
?
?
?
?
?
??
?
??
?
?
?
??
?
超音速流动
音速流动
亚音速流动
1M
1M
1M
1
P
P
1k
2
w
wM k1k1
S
)(
w? 实际流速 wS? 相同条件下气体介质中的音速,TkRw S ?
根据马赫数的概念,可说明压缩性气体流出时流股截面的变化特怔和
最小截面的存在。
第一章 动量传输
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分析,M<1,w?,A?,亚音速的收缩段。
M=1,流股临界点,最小截面。
M>1,w?,A?,超音速的扩张段。
??
?
烧咀耐材
喷咀金材铜 )(拉瓦尔管
⑵ 获得超音速的条件
??
? ?
几何条件:拉瓦尔管
压力条件,01 P2P
⒌ 压缩性气体流出的计算 (设计、校核 )
氧枪 高炉喷吹 烧咀
第一章 动量传输
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已知,N (kg/s),M0(出口马赫数 )或 w2(m/s)
求:喷咀尺寸
[例 1-5-4] P74
第一章 动量传输
作业:
P115 44 45 (课外上机)
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