?
本章共 5讲
第二篇 实物的运动规律
第八章 相对论
§ 8.5 广义相对论简介（了解）
爱因斯坦为什么要创立广义相对论？
1.狭义相对论只适用于惯性系，即惯性系比非惯性系
“优越”，所反映的自然规律的对称性不完善。
2.狭义相对论的洛仑兹变换不能保持引力形式不变，即
狭义相对论不能包容万有引力定律。
爱因斯坦的目标,
?实现非惯性系与惯性系的平权
?改造引力理论，（建立 时空与物质的关联）
一,广义相对论基本原理
如何实现惯性系和非惯性系的平权？
物理定律在一切参考系（惯性系、非惯性系）中
数学形式相同。
1.广义相对性原理
意义,
实现惯性系和非惯性系的平权，完善对称性，是
构建理论的出发点。
r?rMmG)r(F 2???
其中 m 反映物体产生和接受引力的性质, 引力质量
地球以引力吸引石块而对其惯性质量毫无所知，
地球的“召唤”力与引力质量有关，而石块“回答”
的运动则与惯性质量有关。
—— 爱因斯坦
)r(am)r(F ?? ??
其中 反映物体惯性的大小,惯性质量 m?
2.等效原理
1）实验事实：惯性质量与引力质量相等
落体实验 物体 A,B 在地球引力作用下自由下落,
计算物体对地球的加速度。
AAA amF 惯?
20 r
MmGF A
A
引?
2
0
r
MG
m
ma
A
A
A ??
惯
引
BBB amF 惯?
20 r
MmGF B
B
引?
2
0
r
MG
m
ma
B
B
B ??
惯
引
实验结果,在引力场中同一点，一切物体有相同的
加速度 BA aa ?
恒量即
惯
引
惯
引 ???? k
m
m
m
m
B
B
A
A ?
适当选取单位制,
惯引得 mmk ?? 1
证明引力质量与惯性质量相等的实验结果
实验者
伽利略
牛顿
厄阜等
迪克等
布拉金斯基等
年 代
1610
1680
1890-1915
1964
1971
惯引惯 mmm /)( ?
3102 ???
3101 ???
9103 ???
11101 ???
13109 ???
实 验
落体
单摆
扭秤
扭秤
扭秤
2)等效原理 —— 揭示引力场与惯性力场的内在联系
小球在无引力场的加速参
考系和有引力场的惯性系
中的运动规律相同，无法
区分。
结论,惯性力和引力等效；
惯性力场与同方向引力场
等效。
惯F
?
引F
?
惯
性
系
非
惯
性
系
ga ?? ??
爱因斯坦理想实验之一
在封闭火箭中考
查小球的运动
自由空间加速火箭
引力场中静止的火箭
)( ga ??
)( mgF ?引?
爱因斯坦理想实验之二
小球在无引力场的惯性系和有引力场的加速参
考系中的运动规律相同，无法区分。
结论,惯性力和引力等效；惯性力场抵消反方向
引力场。
无引力场的自由空间
匀速运动的升降机
惯
性
系
引力场中某一时空点
自由下落的升降机
惯F
?
引F
?
非
惯
性
系
g?
局部惯性系,在小体积内，引力场可视为均匀，
从而可通过参考系的加速运动消除其中各点的引
力影响。这种 在局部空间范围消去了引力场的参
考系称为局部惯性系。 例如在引力场中自由下落
的升降机。
g?
g?
g?
在一个局部惯性系中，引
力的效应消失了，其中所有物
理定律和在远离任何引力物体
的真正的惯性系中一样。反过
来说，一个在太空中加速的参
考系中将会出现表观的引力，
在这样的参考系中，物理定律
就和该参考系静止在一个引力
物体附近一样。
比较
自身无加速度 自身有加速度，但惯性力消除了引力影响
是理想参考系 能够实际操作，在局部范围实现
经典惯性系 局部惯性系
等效原理,对于一切物理过程，引力场与匀加速运
动的参考系局部等效，即引力与惯性力局部等效。
或,在引力场中的任一时空点，总能建立一个自由
下落的局部惯性系，其中狭义相对论确立的规律全
部有效。
广义相对论 狭义相对论 无引力
二,广义相对论时空观
1.非欧几何
欧氏几何,平直空间的几何，可采用笛卡儿坐标
描述一个 n 维弯曲空间，至少需要 n+1 维平直空间
非欧几何,弯曲 空间的几何，不借助于 n+1 维平直
空间，直接在 n 维空间中研究其弯曲性
两点间大圆弧距离最短
两条平行线会相交
三角形内角和 ??
测地线 (短程线 ),
空间两点间距离最短的路径
判断空间是否弯曲的方法,测圆周长与直径的比
平面 ??DC
D
C
凹面 ??DC
弯曲空间是空间的整体性质，弯曲空间的局部小
范围 －－ 平直空间
小范围平直空间 －－ 大范围不一定平直，只是
弯曲空间的局部效果
凸面 ??DC
2.非惯性系中的弯曲时空
由洛仑兹变换,rr ?? ? ? lcrl ?? ??? d1d 2 2?
? ? l
c
vl
c
rll ??????? ??
2
2
2
2
1d1d ?? ?
平板,S 系，惯性系
转盘,系，非惯性系 S?
rl ?2?
系中的钟、尺处于与盘边缘
（如 点）相联的 瞬时共动惯
性系 中。
P?
S?
?
o
o?r
r?
ll?
P?
即
rrl
c
v
l
l ????
?
?? ?? 22
1 2
2
:2 rl ??? ? 在非惯性系 中，空间弯曲。 s?
3.引力场的几何化 —— 用时空的几何结构来描述引力
由等效原理,
引力场 惯性力场（加速系） 等价
弯曲时空
g(r)
引力场源 S
s?
理想实验
S′,在引力场中自由降落 —— 局域惯性系
其中狭义相对论成立，时空平直。
)(rga ?S,引力场源，相对 S′, 以 向上运动。
—— 非惯性系，每时刻都处于瞬时共动惯性系中
最初,S 与 S′ 相对静止,
二者中的钟、尺标度相同
下落,S 相对于 S′ 运动,S′ 中的观
察者认为 S 中的钟慢尺缩，相对速度
越大，钟慢尺缩越显著。
引力场强越大处的钟越慢、竖直尺
越短。
引力场中不同位置处的时空标度不同 —— 时空弯曲。
引力场强越强、引力势越低处的钟越慢、径向尺越短，
空间曲率越大。 （只有在强引力场中才明显）
广义相对论时空观,
时空是由物质分布状况决定的引力场的结构性质,
只有在无引力场存在时，时空才是平直的（欧几里
德空间），有引力场存在时，时空是弯曲的（黎曼
空间），引力场强度分布与空间曲率分布一一对应。
当用弯曲空间取代引力场后，受引力场作用的质点
就成了自由质点，沿弯曲空间中的 短程线运动。
自从广义相对论出现以来，不能再
把空间－时间看做舞台，把物质看做
演员；两者的性质如此密切相关，人
们几乎可以把它们称作同一种事物的
不同名称。
－－－ 薛定谔 （奥地利,1887－ 1961 ）
引力作用使小球运动轨道偏转 弯曲空间使小球运动轨道偏转
四、广义相对论的可观测效应和实验验证
在加速运动的升降机内的观察者看到，光线相对
于升降机走弯曲的路线。由等效原理可知，加速运动
的参考系与引力场等效，因此，可以得出,光线在引
力场中要发生偏转。
1、引力使光线偏转
4t
3t
2t
1t
升降机
a?
1t 4t3t2t
a?
a?a?
日全食时观测恒星视位置与恒星实际位置比较，
可测得光线偏折角。
恒星视位置 恒星
太阳
地球 月球
预言值,571 ??,实测值,
1919年
1975年
010071 ?????,.
60101761 ?????,.
原因,一个质量为太阳十
分之一的超级天文密晕物
体通过恒星与地球之间，
恒星光被吸引聚集。
类星
体像 视在
光线
星系或黑洞
视在
光线
B
现象,一个恒星突然发出比平常强 7倍的光,
两个月后恢复正常。
引力透镜, 1993年，美国、澳大利亚天文小组发现
“引力微凸透镜成象”
1998年 3月英国用“默林”射电望远镜和哈勃太空望
远镜观测到完整的引力透镜成象,爱因斯坦环”
2.光的引力频移 (引力使时间膨胀 )
光沿引力场方向传播 —— 蓝移
光逆引力场方向传播 —— 红移
光源
探测器
地球表面
蓝
移
红
移
在地面上接收到的太阳上某种原子发光频率比地面
上同种原子发光频率低。
年代 实验者 理论预言
1959 Adam
Blamont
Branlt
1510462 ??.
? ? 610122050521 ????,..
塔高 实验观测
地
球
引
力
场
太 阳
引力场
恒 星
引力场
?? /?
1960
1960
1964
1961
1963
1971
天狼星伴星
玻江座 40
伴星 B
Chanshow
Pound
Rebka
Pound
Snider
Greenstem
12.5m
22.6m
22.5m
太阳
1510361 ??.
5
4
1065
1082
?
?
?
?
.
.
610122 ??.
1510462 ??.
? ? 1510361450960 ????,..
? ? 1510260572 ???,.
? ? 151092400809970 ????,..
6102 ??
5107 ??
? ? 410050003 ???,.
光的引力频移 实验
3.行星 (水星 ) 近日点的旋进
行
理论值 观测值
水星
金星
地球
百年/,1642 ????? 百年/.043 ??
百年/.,8448 ?????
百年/,483 ??百年/.,21005 ?????
百年/,368 ??
1859年发现 水星轨道不是固定的椭圆，其近日点有附
加旋进，牛顿引力理论无法解释，可用广义相对论时
空弯曲理论解释。
4.雷达回波延迟效应
通过太阳附近的无线电信号往返时间增长。
时间 实 验 实验值 /理论值
1968年 地球 水星
地球 金星
地球 人造卫星
地球 火星表面 海盗着陆舱
1971年
1977年
90年代
02.09.0 ?
05.002.1 ?
04.000.1 ?
0 0 2.000.1 ?
5,引力波
1918年 爱因斯坦预言存在引力辐射,
引力波探测 —— 前沿课题。
美国泰勒、赫尔斯发现脉冲双星，测量其脉冲周期
和轨道运动周期，得出由于引力辐射，双星周期减
小率为,与广义相对论预言相符，获
1993年诺贝尔物理奖。
周/12103 ??
引力波探测,
左起,
泰勒（美,1941－）
赫尔斯（美,1950－）
在 PSR1913＋ 16区域的观
测表明，两个中子星因发射
引力波失去能量，它们因此
以螺旋轨道相互靠近。
引力波探测站
美国华盛顿州汉福德的 LIGO观测站
§ 8.6 相对论的意义和局限
一,相对论把对称性思想提高到作为构建物理理论的
出发点的高度
1.表观上的相对性蕴藏着内在的绝对性
长度、时间、质量等的相对性来自具有绝对性的
基本原理,物理定律的数学形式
真空中的光速
不随参考系变化
力学相对性
原理
狭义相对性
原理
广义相对性
原理
力学定律的数学形式不随惯性系变化
物理定律的数学形式不随参考系变化
物理定律的数学形式不随惯性系变化
对
称
性
扩
展
2.相对论把对称性思想提高到作为构建物理理论的出
发点的高度
爱因斯坦把方法倒了过来，他不是
从已知的方程组出发去证明协变性是存
在的，而是把协变性应当存在这一点作
为假设提出来，并且用它演绎出方程组
应有的形式。
— 洛仑兹 （荷,1853－ 1928 ）
爱因斯坦式的工作程序,
科学观念 原理 逻辑结论和可观测事实 实验检验
4.相对论不变性成为约束其它理论的原则之一，用
以排除、改造不符合相对性原理的规律。
3.揭示出一些物理量的关联，建立起新的不变量，
更深刻地反映了自然界的对称性。
四维时空，质能关系，能量、动量关系 ……
二,相对论改变了人类的观念和生活
1.宇宙观的发展
地球是宇宙的中心
地球（太阳系、银河系）是宇宙中特别优越的惯性系
一切惯性系等价，宇宙无中心，取消地球的特殊地位
一切参考系等价
狭义相对论时空观,揭示出时间、空间彼此关联，并与运动
密不可分，形成四维平直时空概念：不是“时间 + 空间”，
而是“时间 — 空间”统一体。不同惯性系中的观察者有各自
不同的时空观念,由洛仑兹变换相 关联。
绝对时空观,时间、空间只是 先验框架，它们彼此 独立，与
物质、运动无关。惯性系依托于绝对时空，时间间隔、空间
距离的测量与惯性系的选择无关。
广义相对论时空观,时空不过是由物质分布状况决定的引
力场的结构，时空弯曲描述了引力场的分布
弱引力
低速
2.时空观、物质观的深化
人类以崭新观念探讨人与宇宙的关系，建立人与自然
和谐发展的新自然观
? 人们用于描述客体属性的概念并不完全是客体
自身的实在性质，而是反映了客体与观察者的某
种关系，均要受到人类认识手段和思维方式的限
制，人类对自然的探索是永无止境的。
3.科学观的革新
物质观的深化,
? 质量是约束能量的形式，是能量的载体。无论
物质如何运动，二者只由常数 c2 相联系。
? 确定了“场”的实在地位，场是物质存在的
基本形式之一。
? 广义相对论不再把空间－时间看做舞台，把物
质看做演员；认为物质分布与时空弯曲相联系，
两者的性质密切相关。
三,相对论不是终极理论
1.狭义相对论未包容非惯性系和引力定律，对称性尚不完
善。广义相对论还处于不断完善的过程中。
2.受决定论思想方法支配，未包容微观世界规律。
3.未能揭示时间箭头的物理意义。
相对论只是物理理论发展中的一个台阶，它不能穷尽
各层次事物间的相互联系和作用方式，相对论不是终
极理论。
4.扩大了人类实践活动的领域
低速 高速
宇观
微观
打开空间技术、核能利用的大门 ……
本章共 5讲
第二篇 实物的运动规律
第八章 相对论
§ 8.5 广义相对论简介（了解）
爱因斯坦为什么要创立广义相对论？
1.狭义相对论只适用于惯性系，即惯性系比非惯性系
“优越”，所反映的自然规律的对称性不完善。
2.狭义相对论的洛仑兹变换不能保持引力形式不变，即
狭义相对论不能包容万有引力定律。
爱因斯坦的目标,
?实现非惯性系与惯性系的平权
?改造引力理论，（建立 时空与物质的关联）
一,广义相对论基本原理
如何实现惯性系和非惯性系的平权？
物理定律在一切参考系（惯性系、非惯性系）中
数学形式相同。
1.广义相对性原理
意义,
实现惯性系和非惯性系的平权，完善对称性，是
构建理论的出发点。
r?rMmG)r(F 2???
其中 m 反映物体产生和接受引力的性质, 引力质量
地球以引力吸引石块而对其惯性质量毫无所知，
地球的“召唤”力与引力质量有关，而石块“回答”
的运动则与惯性质量有关。
—— 爱因斯坦
)r(am)r(F ?? ??
其中 反映物体惯性的大小,惯性质量 m?
2.等效原理
1）实验事实：惯性质量与引力质量相等
落体实验 物体 A,B 在地球引力作用下自由下落,
计算物体对地球的加速度。
AAA amF 惯?
20 r
MmGF A
A
引?
2
0
r
MG
m
ma
A
A
A ??
惯
引
BBB amF 惯?
20 r
MmGF B
B
引?
2
0
r
MG
m
ma
B
B
B ??
惯
引
实验结果,在引力场中同一点，一切物体有相同的
加速度 BA aa ?
恒量即
惯
引
惯
引 ???? k
m
m
m
m
B
B
A
A ?
适当选取单位制,
惯引得 mmk ?? 1
证明引力质量与惯性质量相等的实验结果
实验者
伽利略
牛顿
厄阜等
迪克等
布拉金斯基等
年 代
1610
1680
1890-1915
1964
1971
惯引惯 mmm /)( ?
3102 ???
3101 ???
9103 ???
11101 ???
13109 ???
实 验
落体
单摆
扭秤
扭秤
扭秤
2)等效原理 —— 揭示引力场与惯性力场的内在联系
小球在无引力场的加速参
考系和有引力场的惯性系
中的运动规律相同，无法
区分。
结论,惯性力和引力等效；
惯性力场与同方向引力场
等效。
惯F
?
引F
?
惯
性
系
非
惯
性
系
ga ?? ??
爱因斯坦理想实验之一
在封闭火箭中考
查小球的运动
自由空间加速火箭
引力场中静止的火箭
)( ga ??
)( mgF ?引?
爱因斯坦理想实验之二
小球在无引力场的惯性系和有引力场的加速参
考系中的运动规律相同，无法区分。
结论,惯性力和引力等效；惯性力场抵消反方向
引力场。
无引力场的自由空间
匀速运动的升降机
惯
性
系
引力场中某一时空点
自由下落的升降机
惯F
?
引F
?
非
惯
性
系
g?
局部惯性系,在小体积内，引力场可视为均匀，
从而可通过参考系的加速运动消除其中各点的引
力影响。这种 在局部空间范围消去了引力场的参
考系称为局部惯性系。 例如在引力场中自由下落
的升降机。
g?
g?
g?
在一个局部惯性系中，引
力的效应消失了，其中所有物
理定律和在远离任何引力物体
的真正的惯性系中一样。反过
来说，一个在太空中加速的参
考系中将会出现表观的引力，
在这样的参考系中，物理定律
就和该参考系静止在一个引力
物体附近一样。
比较
自身无加速度 自身有加速度，但惯性力消除了引力影响
是理想参考系 能够实际操作，在局部范围实现
经典惯性系 局部惯性系
等效原理,对于一切物理过程，引力场与匀加速运
动的参考系局部等效，即引力与惯性力局部等效。
或,在引力场中的任一时空点，总能建立一个自由
下落的局部惯性系，其中狭义相对论确立的规律全
部有效。
广义相对论 狭义相对论 无引力
二,广义相对论时空观
1.非欧几何
欧氏几何,平直空间的几何，可采用笛卡儿坐标
描述一个 n 维弯曲空间，至少需要 n+1 维平直空间
非欧几何,弯曲 空间的几何，不借助于 n+1 维平直
空间，直接在 n 维空间中研究其弯曲性
两点间大圆弧距离最短
两条平行线会相交
三角形内角和 ??
测地线 (短程线 ),
空间两点间距离最短的路径
判断空间是否弯曲的方法,测圆周长与直径的比
平面 ??DC
D
C
凹面 ??DC
弯曲空间是空间的整体性质，弯曲空间的局部小
范围 －－ 平直空间
小范围平直空间 －－ 大范围不一定平直，只是
弯曲空间的局部效果
凸面 ??DC
2.非惯性系中的弯曲时空
由洛仑兹变换,rr ?? ? ? lcrl ?? ??? d1d 2 2?
? ? l
c
vl
c
rll ??????? ??
2
2
2
2
1d1d ?? ?
平板,S 系，惯性系
转盘,系，非惯性系 S?
rl ?2?
系中的钟、尺处于与盘边缘
（如 点）相联的 瞬时共动惯
性系 中。
P?
S?
?
o
o?r
r?
ll?
P?
即
rrl
c
v
l
l ????
?
?? ?? 22
1 2
2
:2 rl ??? ? 在非惯性系 中，空间弯曲。 s?
3.引力场的几何化 —— 用时空的几何结构来描述引力
由等效原理,
引力场 惯性力场（加速系） 等价
弯曲时空
g(r)
引力场源 S
s?
理想实验
S′,在引力场中自由降落 —— 局域惯性系
其中狭义相对论成立，时空平直。
)(rga ?S,引力场源，相对 S′, 以 向上运动。
—— 非惯性系，每时刻都处于瞬时共动惯性系中
最初,S 与 S′ 相对静止,
二者中的钟、尺标度相同
下落,S 相对于 S′ 运动,S′ 中的观
察者认为 S 中的钟慢尺缩，相对速度
越大，钟慢尺缩越显著。
引力场强越大处的钟越慢、竖直尺
越短。
引力场中不同位置处的时空标度不同 —— 时空弯曲。
引力场强越强、引力势越低处的钟越慢、径向尺越短，
空间曲率越大。 （只有在强引力场中才明显）
广义相对论时空观,
时空是由物质分布状况决定的引力场的结构性质,
只有在无引力场存在时，时空才是平直的（欧几里
德空间），有引力场存在时，时空是弯曲的（黎曼
空间），引力场强度分布与空间曲率分布一一对应。
当用弯曲空间取代引力场后，受引力场作用的质点
就成了自由质点，沿弯曲空间中的 短程线运动。
自从广义相对论出现以来，不能再
把空间－时间看做舞台，把物质看做
演员；两者的性质如此密切相关，人
们几乎可以把它们称作同一种事物的
不同名称。
－－－ 薛定谔 （奥地利,1887－ 1961 ）
引力作用使小球运动轨道偏转 弯曲空间使小球运动轨道偏转
四、广义相对论的可观测效应和实验验证
在加速运动的升降机内的观察者看到，光线相对
于升降机走弯曲的路线。由等效原理可知，加速运动
的参考系与引力场等效，因此，可以得出,光线在引
力场中要发生偏转。
1、引力使光线偏转
4t
3t
2t
1t
升降机
a?
1t 4t3t2t
a?
a?a?
日全食时观测恒星视位置与恒星实际位置比较，
可测得光线偏折角。
恒星视位置 恒星
太阳
地球 月球
预言值,571 ??,实测值,
1919年
1975年
010071 ?????,.
60101761 ?????,.
原因,一个质量为太阳十
分之一的超级天文密晕物
体通过恒星与地球之间，
恒星光被吸引聚集。
类星
体像 视在
光线
星系或黑洞
视在
光线
B
现象,一个恒星突然发出比平常强 7倍的光,
两个月后恢复正常。
引力透镜, 1993年，美国、澳大利亚天文小组发现
“引力微凸透镜成象”
1998年 3月英国用“默林”射电望远镜和哈勃太空望
远镜观测到完整的引力透镜成象,爱因斯坦环”
2.光的引力频移 (引力使时间膨胀 )
光沿引力场方向传播 —— 蓝移
光逆引力场方向传播 —— 红移
光源
探测器
地球表面
蓝
移
红
移
在地面上接收到的太阳上某种原子发光频率比地面
上同种原子发光频率低。
年代 实验者 理论预言
1959 Adam
Blamont
Branlt
1510462 ??.
? ? 610122050521 ????,..
塔高 实验观测
地
球
引
力
场
太 阳
引力场
恒 星
引力场
?? /?
1960
1960
1964
1961
1963
1971
天狼星伴星
玻江座 40
伴星 B
Chanshow
Pound
Rebka
Pound
Snider
Greenstem
12.5m
22.6m
22.5m
太阳
1510361 ??.
5
4
1065
1082
?
?
?
?
.
.
610122 ??.
1510462 ??.
? ? 1510361450960 ????,..
? ? 1510260572 ???,.
? ? 151092400809970 ????,..
6102 ??
5107 ??
? ? 410050003 ???,.
光的引力频移 实验
3.行星 (水星 ) 近日点的旋进
行
理论值 观测值
水星
金星
地球
百年/,1642 ????? 百年/.043 ??
百年/.,8448 ?????
百年/,483 ??百年/.,21005 ?????
百年/,368 ??
1859年发现 水星轨道不是固定的椭圆，其近日点有附
加旋进，牛顿引力理论无法解释，可用广义相对论时
空弯曲理论解释。
4.雷达回波延迟效应
通过太阳附近的无线电信号往返时间增长。
时间 实 验 实验值 /理论值
1968年 地球 水星
地球 金星
地球 人造卫星
地球 火星表面 海盗着陆舱
1971年
1977年
90年代
02.09.0 ?
05.002.1 ?
04.000.1 ?
0 0 2.000.1 ?
5,引力波
1918年 爱因斯坦预言存在引力辐射,
引力波探测 —— 前沿课题。
美国泰勒、赫尔斯发现脉冲双星，测量其脉冲周期
和轨道运动周期，得出由于引力辐射，双星周期减
小率为,与广义相对论预言相符，获
1993年诺贝尔物理奖。
周/12103 ??
引力波探测,
左起,
泰勒（美,1941－）
赫尔斯（美,1950－）
在 PSR1913＋ 16区域的观
测表明，两个中子星因发射
引力波失去能量，它们因此
以螺旋轨道相互靠近。
引力波探测站
美国华盛顿州汉福德的 LIGO观测站
§ 8.6 相对论的意义和局限
一,相对论把对称性思想提高到作为构建物理理论的
出发点的高度
1.表观上的相对性蕴藏着内在的绝对性
长度、时间、质量等的相对性来自具有绝对性的
基本原理,物理定律的数学形式
真空中的光速
不随参考系变化
力学相对性
原理
狭义相对性
原理
广义相对性
原理
力学定律的数学形式不随惯性系变化
物理定律的数学形式不随参考系变化
物理定律的数学形式不随惯性系变化
对
称
性
扩
展
2.相对论把对称性思想提高到作为构建物理理论的出
发点的高度
爱因斯坦把方法倒了过来，他不是
从已知的方程组出发去证明协变性是存
在的，而是把协变性应当存在这一点作
为假设提出来，并且用它演绎出方程组
应有的形式。
— 洛仑兹 （荷,1853－ 1928 ）
爱因斯坦式的工作程序,
科学观念 原理 逻辑结论和可观测事实 实验检验
4.相对论不变性成为约束其它理论的原则之一，用
以排除、改造不符合相对性原理的规律。
3.揭示出一些物理量的关联，建立起新的不变量，
更深刻地反映了自然界的对称性。
四维时空，质能关系，能量、动量关系 ……
二,相对论改变了人类的观念和生活
1.宇宙观的发展
地球是宇宙的中心
地球（太阳系、银河系）是宇宙中特别优越的惯性系
一切惯性系等价，宇宙无中心，取消地球的特殊地位
一切参考系等价
狭义相对论时空观,揭示出时间、空间彼此关联，并与运动
密不可分，形成四维平直时空概念：不是“时间 + 空间”，
而是“时间 — 空间”统一体。不同惯性系中的观察者有各自
不同的时空观念,由洛仑兹变换相 关联。
绝对时空观,时间、空间只是 先验框架，它们彼此 独立，与
物质、运动无关。惯性系依托于绝对时空，时间间隔、空间
距离的测量与惯性系的选择无关。
广义相对论时空观,时空不过是由物质分布状况决定的引
力场的结构，时空弯曲描述了引力场的分布
弱引力
低速
2.时空观、物质观的深化
人类以崭新观念探讨人与宇宙的关系，建立人与自然
和谐发展的新自然观
? 人们用于描述客体属性的概念并不完全是客体
自身的实在性质，而是反映了客体与观察者的某
种关系，均要受到人类认识手段和思维方式的限
制，人类对自然的探索是永无止境的。
3.科学观的革新
物质观的深化,
? 质量是约束能量的形式，是能量的载体。无论
物质如何运动，二者只由常数 c2 相联系。
? 确定了“场”的实在地位，场是物质存在的
基本形式之一。
? 广义相对论不再把空间－时间看做舞台，把物
质看做演员；认为物质分布与时空弯曲相联系，
两者的性质密切相关。
三,相对论不是终极理论
1.狭义相对论未包容非惯性系和引力定律，对称性尚不完
善。广义相对论还处于不断完善的过程中。
2.受决定论思想方法支配，未包容微观世界规律。
3.未能揭示时间箭头的物理意义。
相对论只是物理理论发展中的一个台阶，它不能穷尽
各层次事物间的相互联系和作用方式，相对论不是终
极理论。
4.扩大了人类实践活动的领域
低速 高速
宇观
微观
打开空间技术、核能利用的大门 ……
