第四章 平面问题的极坐标解答
4-1 极坐标下的平衡方程
一.极坐标与直角坐标系
P
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? 平面上任一点 P:直角坐标 P(x,y)
极坐标 r-向径,?-极角 P(r,?)
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x
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求解平面问题时,对于圆,楔,扇型构件,
因为极坐标使其边界与坐标线一致,因而使
边界条件简单,使问题易于求解。
二.极坐标中应力分量,体力分量的表示
研究构件在极坐标中的应力状态:取一
微元体[用一对 r坐标线和一对 ?坐标线]
记号:应力分量
径向应力 ,r? (正应力)
?? r (剪应力)
环向应力(切向应力)
?? -正应力
rr ?? -剪应力
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其符号规定与直角坐标系情况类同。
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三,平衡微分方程
可以通过坐标变换直接由直角坐标下的平衡微分
方程( 2-2)得到,为了较深对积坐标下的应力
应变的理解这里仍旧单元体的平衡推导。
体力分量,
rK -体力向径向投影,?K
- 体力向切向投影
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仍取微元体研究,
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整理,略去高一阶小量,除以 r d r d ?,利用剪应力
互等定理
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( 4— 1)
尚可利用 ? ? 0pM 可证明 ?? ?? rr ? (剪应力互等定理)
§4.2 极坐标中的几何方程及
物理方程
一、极坐标中的应变分量与位移分量:
1、应变分量,
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)),
),
),(
直角的改变(剪应变径向和环向两线段之间(
向正应变)环向线段的正应变(环(
向正应变)径向线段的正应变(径
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2、位移分量
环向位移
径向位移
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二, 几何方程
( 1)位移分两步
欲 研究平面弹性体在极坐标下的变形,选取径向线段
PA=dr,研究。?rdBP ??
第一步,P A, PB 只有径向位移
(不考虑环向位移)
P A P ′ A ′, P B P ′ B ′
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y
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各点坐标为 ),(),,(),,( ???? drBdrrArP ??
各点位移列表
点
径向位移
环向位移
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0 0 0
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由径向位移产生的应变分量:
径向线 PA的正应变,
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第二步,在第一步的基础上,PA,PB只有环向移
(不考虑径向位移)
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( 2)叠加后,总的径向、环向应变、剪应变为
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( 4-2)
是由径向位移产生的环向应变 ;
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三, 物理方程
由于极坐标也是正交坐标系,故物理方程形式不变:
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( 4-4)
Thank Everybody !
4-1 极坐标下的平衡方程
一.极坐标与直角坐标系
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? 平面上任一点 P:直角坐标 P(x,y)
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求解平面问题时,对于圆,楔,扇型构件,
因为极坐标使其边界与坐标线一致,因而使
边界条件简单,使问题易于求解。
二.极坐标中应力分量,体力分量的表示
研究构件在极坐标中的应力状态:取一
微元体[用一对 r坐标线和一对 ?坐标线]
记号:应力分量
径向应力 ,r? (正应力)
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环向应力(切向应力)
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三,平衡微分方程
可以通过坐标变换直接由直角坐标下的平衡微分
方程( 2-2)得到,为了较深对积坐标下的应力
应变的理解这里仍旧单元体的平衡推导。
体力分量,
rK -体力向径向投影,?K
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( 4— 1)
尚可利用 ? ? 0pM 可证明 ?? ?? rr ? (剪应力互等定理)
§4.2 极坐标中的几何方程及
物理方程
一、极坐标中的应变分量与位移分量:
1、应变分量,
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二, 几何方程
( 1)位移分两步
欲 研究平面弹性体在极坐标下的变形,选取径向线段
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第一步,P A, PB 只有径向位移
(不考虑环向位移)
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( 4-2)
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