同学们好 !
第十一章 变化中的磁场和电场
结构框图
法拉第电磁感
应定律
感应电动势
的计算
磁场
能量
麦克斯韦的
两条假设
涡旋电场
位移电流
经典电磁理论
的基本方程
学时,8
相对论建立以前,人们通过对变化中的场的研究认识到
电场与磁场的联系,并建立了经典电磁学的基本方程。
§ 11.1 电磁感应
一, 法拉第电磁感应定律
1820年, 奥斯特实验:电 — 磁
1821 — 1831年:法拉第实验:磁 — 电
对称性
内容,闭合回路中感应电动势的大小与通过回路的
磁通量的变化率成正比,
tt
N
t
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,通过线圈的磁通链数 (全磁通) mm N ?? ?
讨论,
(2) 式中负号含义,楞次定律的本质是什么?
(1) 通量还是 通量?还是二者皆可? H?Bm ?,?
(3) 引起 变化的原因有哪些?与参考系选择有关吗? m?
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(1) 通量还是 通量?还是二者皆可? H?Bm ?,?
中学,
原副线圈实验
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原线圈
付线圈
铁
棒
G
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引起闭合回路中产生感应电动势的是通过回路
的 通量的变化,而不是 通量的变化 B? H?
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(2) 式中负号含义,楞次定律的本质是什么?
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如右所示,用楞次定律分析可知,无论
磁棒插入还是拔出线圈的过程中,都要
克服磁阻力而作功,正是这部分机械功
转化成感应电流所释放的焦耳热,所以
小灯泡亮了。
能量守恒
(3) 引起 变化的原因有哪些?与参考系选择有关吗? m?
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??
引起 变化的原因,m? 变化SB,,?
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对线圈参考系,变化 B?
对磁铁参考系,
相对位置关系变化。与 SB?
不同惯性系中的变换很难概括为一个简单公式,
分两种情况处理。
二, 动生电动势
1,磁场不变,导体运动引起穿过回路的磁通量变化
所产生的感应电动势叫动生电动势。
平衡时
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em ff ?
l
UqqEq v B ???
~ 电源,反抗 做功,将 由负极 正极,
维持 的非静电力 — 洛仑兹力
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2,产生机理,产生 的非静电力是什么? 动?
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由电动势定义,
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或,
注, 动生电动势只存在于运动导体内。
3,能量关系
充当非静电力的只是载流子
所受总磁场力的一个分力
洛仑兹力不对运动电荷做功
洛仑兹力充当非静电力 矛盾?
思考,
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x
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4,计算( 两种方法 )
(2) 由法拉第定律求
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如果回路不闭合,需加辅助线使其闭合。
大小和方向可分别确定。
(1) 由电动势定义求
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(经内电路)
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例 1,长 的铜棒,绕其固定端 在均匀磁场 中
以 逆时针转动,铜棒与 垂直,求 B?
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例 2,如图所示,一矩形导线框在无限长载流导线 I 的场
中向右运动,求其动生电动势。
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穿过回路 不变。
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三, 感生电动势
1,导体回路不动,由于磁场变化产生的感应电动
势叫感生电动势。
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2,产生感生电动势的非静电力?
问题,(1) 是不是洛仑兹力?
0 0 ???? Bvqf,v ???不是洛仑兹力
假设,存在一种不同于静电场的新类型的电场
(感生电场、涡旋电场)。 它来源于磁场的
变化,并提供产生感生电动势的非静电力。
(2) 会是什么力?
电荷受力 BvqEqF ???? ???
不是洛仑兹力,不是静电力,
只可能是一种新型的电场力
电荷受力 BvqEqEqF ????? ????
感静
第十一章 变化中的磁场和电场
结构框图
法拉第电磁感
应定律
感应电动势
的计算
磁场
能量
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两条假设
涡旋电场
位移电流
经典电磁理论
的基本方程
学时,8
相对论建立以前,人们通过对变化中的场的研究认识到
电场与磁场的联系,并建立了经典电磁学的基本方程。
§ 11.1 电磁感应
一, 法拉第电磁感应定律
1820年, 奥斯特实验:电 — 磁
1821 — 1831年:法拉第实验:磁 — 电
对称性
内容,闭合回路中感应电动势的大小与通过回路的
磁通量的变化率成正比,
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二, 动生电动势
1,磁场不变,导体运动引起穿过回路的磁通量变化
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注, 动生电动势只存在于运动导体内。
3,能量关系
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1,导体回路不动,由于磁场变化产生的感应电动
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变化,并提供产生感生电动势的非静电力。
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